Результат получился

Но V = сЕ/В, так что условие (82) можно Переписать как V = Vi. Этот результат, полученный для движения заряженной частицы с начальной скоростью, равной нулю, в точности соответствует условию движения точки на окружности при качении без скольжения. Однако только в частном случае, когда DJ = сЕ/В, обе величины vx(t) и vt(t) могут быть равны нулю в один и тот же момент времени. Та точка колеса, которая касается плоскости, является при качении без скольжения единственной его точкой, неподвижной в. данный момент.

Форма Галактики. Результат, полученный в рассмотренном примере,, очевидно, может быть использован для объяснения формы Галактики. Рассмотрим очень большую массу М газа, обладающую первоначально некоторым моментом импульса*). Газ сжимается в результате гравитационного взаимодействия. Так как объем,, занимаемый газом, становится меньше, сохранение момента импульса требует увеличения угловой скорости.. Но мы только что видели, что для увеличения угловой скорости должна быть совершена работа. Откуда же возьмется кинетическая энергия? Она может быть получена только за счет гравитационной энергии газа. Частица массы М\ из внешней области Галактики будет/ обладать гравитационной потенциальной энергией благодаря взаимодействию частицы с Галактикой, порядок величины которой составляет

в) Докажите, что результат, полученный •в а), переходит в U я: = —GMm/L, когда х ;§> L. В качестве примера .рассмотрите проволоку длиной 2 м, имеющую массу на единицу длины 2 г/см.

9.14. Источники анергии звезд. По интенсивности излучения Солнца было •определено, что суммарная отдача им энергии равна 4-Ю33 эрг/с. Предположим, что Солнце отдавало энергию с этой скоростью в течение У лет, прошедших с того момента, как началось его сжатие. Половина гравитационной потенциальной энергии Солнца перешла в кинетическую энергию составляющих его молекул (согласно теореме о вириале), а другая половина — в энергию излучения. Докажите, что У « 3-10* лет. Результат, полученный для У, •слишком мал, если сравнить его с известным возрастом Солнца 5-109 лет.

где т — масса электрона. Результат, полученный в (38), эквивалентен 50-0,511 МэВ, или около 25 МэВ. Два электрона включены в реакцию для того, чтобы сбалансировать два электрона, принадлежащие атому гелия. Табличные атомные массы обычно включают суммарную массу нормального числа атомных электронов; использованная же нами масса протона МР не включает в себя массы электрона.

На рис. 31.1 — 31.5 показаны критические диаграммы разрушения, построенные по формуле (20.17) для материалов, указанных на рисунках. Каждая точка на рисунке — это экспериментальный результат, полученный на одном образце.

Этот результат, полученный нами для одного частного случая, справедлив в самом общем случае любой системы электрических зарядов, в которой не действуют никакие другие силы, кроме сил электрического взаимодействия. Состояния равновесия, свойственные таким системам, всегда неустойчивы, и эти системы не могут существовать сколько-нибудь продолжительное время. Неустойчивыми, в частности, оказывались и все статические модели атомов, в которых ядра и электроны неподвижны; для того чтобы построить устойчивую модель атома, пришлось предположить, что электроны движутся вокруг ядер (так называемая «планетарная модель» 3)).

Прежде чем ставить в полном объеме задачу отыскания новых формул преобразования для перехода от одной инерциальной системы координат к другой, мы рассмотрим одну частную задачу, решение которой не требует знания новых формул преобразования в общем виде. Непосредственной причиной отказа от преобразований Галилея для нас послужил результат, полученный при сложении скорости электронов в ускорителе и скорости Земли относительно «неподвижной» системы координат, когда результирующая скорость превысила скорость света. Посмотрим, какой вид должен иметь закон преобразования скоростей при переходе от одной системы координат к другой, чтобы в результате преобразования никогда не полу-

Но присутствие или отсутствие сил инерции в системе отсчета, движущейся с ускорением относительно коперниковой, есть свойство локальное. Выбирая те или иныеточки пространства,мы обнаружим, что в одних точках, лежащих в какой-либо одной области пространства, в данной системе отсчета присутствуют силы инерции, а в точках, лежащих в какой-либо другой области пространства, в той же системе отсчета силы инерции практически отсутствуют. Чтобы выяснить, почему это может происходить, вернемся к рассмотрению движения планет в системе 3, сопоставив результат, полученный для движения Нептуна, с картиной движения Марса. По-прежнему будем рассматривать случай, когда Солнце, Земля и Марс лежат на одной прямой (рис. 154), причем обе планеты находятся по одну сторону от Солнца (так называемое противостояние Марса). Пользуясь теми же методами радиолокации, мы обнаружим, что в системе 3 ускорение Марса примерно вдвое меньше, чем ускорение Нептуна. Сопоставляя расстояния планет от Солнца (Марс от Солнца находится на расстоянии в 1,5 раза большем, чем Земля) и сравнивая ускорения Нептуна и Марса с ускорением Земли а, мы найдем, что ускорение, сообщаемое Марсу Солнцем, составляет а/1,52 » 0,4а, в то время как ускорение, сообщаемое Солнцем Нептуну, составляет а/900. Вследствие этого, хотя" силы инерции, действующие в системе 3, сообщают Нептуну и Марсу одинаковые направленные от Солнца ускорения, равные —а,

Этот результат, полученный нами для прямолинейного переносного движения, справедлив также при всяком поступательном переносном движении, поскольку, так же как при прямолинейном, все точки движущейся системы отсчета имеют по отношению к неподвижной одни и те же скорости и ускорения. Поэтому к «относительной» скорости рассматриваемой точки, независимо от ее положения в движущейся системе отсчета, прибавляется одна и та же скорость переносного движения и к «относительному» ускорению точки прибавляется одно и то же ускорение, именно ускорение переносного движения.

Узловые линии прогиба, соответствующие равенству (13), показаны на рис. 9. Результат, полученный Марчем -147], может быть представлен в форме

Таким образом, результат получился неудовлетворительный, но так как равенство радиусов /а и Г3 может быть приблизительным, то числа зубьев гг и г3 можно округлить до ближайших целых чисел. Принимаем г2' == 103 и г3 = 78, после чего полу-

Такой же результат получился бы, если бы мы рассматривали невырожденный полупроводник акцепторного типа, в котором основными носителями являются дырки, неосновными — электроны.

Результаты испытания этой же серии образцов стандартным методом (ГОСТ 2860 — 65) дали значение предела выносливости ая=27 кгс/мм2. Сравнение результатов стандартных и ускоренных испытаний показывает, что в последнем случае результат получился завышенным.

Как видим, количество необходимых операций при усложнении цепей растет весьма быстро, а вместе с тем растет и неточность построения. При этом достижимый предел относительной точности выполнения весьма недалек. Ассур приводит пример замкнутой цепи четвертого класса с двумя пересекающимися диагоналями, на построение картины скоростей которой методом геометрического места было затрачено 40 часов, и результат получился с неувязкой в 15 мм. С помощью же метода аффинности так и не удалось получить результата, хотя на его выполнение и было затрачено около 150 часов. Поэтому

Точно такой же результат получился бы, если бы перенос был сделан в точку п или в любую точку, лежащую на прямой тп.

При этой энтальпии пара новая температура за радиационным пароперегревателем будет равна 453° С. Как и следовало ожидать, результат получился близким к предыдущему. Некоторое увеличение температуры вызвано ростом величины В.

Результаты испытания этой же серии образцов стандартным методом (ГОСТ 2860 — 65) дали значение предела выносливости ол=27 кгс/мм2. Сравнение результатов стандартных и ускоренных испытаний показывает, что в последнем случае результат получился завышенным.

В периферийной части ступени Б-2, решетка РЛ которой выполнена с увеличенной густотой периферийных сечений, наблюдается существенное улучшение течения по сравнению со ступенью А-2. Этот же результат получился и для ступени В-2 с увеличенной периферийной хордой лопаток РК, не имеющей ТННЛ. Таким образом, применение умеренного ТННЛ в условиях меридионального раскрытия проточной части у периферии ступени не привело

1) по требованиям обеих расцентровок в горизонтальной плоскости, поскольку результат получился положительный, иба подшипника РГ надо двигать вправо;

— 15 кгс/мм2) приведены в табл. 3.12. В вале типа // врезная шпонка имела'ЯЪлную длину. При этом коэффициент /Ct получился наибольшим (2.21). Наилучший результат получился при использовании укороченной врезной шпонки (тип V), для которой K-t = 1,27. Конструкция паза в образце типа IV характеризуется ложкообразной разделкой выхода Рис. 3.36. Типы образцов-валов, лыжеобразного шпоночного паза и применявшихся при испытаниях рекомендуется при ИЗГОТОВЛенИИ на Усталость при знакоперемен-новых гребных валов. Предел вы- ST.^™^™^ носливости при этом получается до- жение