Разделенных лучепрозрачной

Второй вид оболочковых конструкций — сосуды, работающие под давлением, — обычно изготавливают в форме сферы (рис. 1.2,я), цилиндра (рис. 1.2,6) или тора (рис. 1.2,в). Габариты данных конструкций допускают их заводское изготовление и последующую доставку потребителю в готовом виде. При этом различают тонкостенные и толстостенные сосуды давления. Данное разделение происходит от оценки напряженного состояния в оболочках. Для тонкостенных оболочек, а таки-

Второй вид оболочковых конструкций — сосуды, работающие под давлением, — обычно изготавливают в форме сферы (рис. 1.2,а), цилиндра (рис. 1.2,6) или тора (рис. 1.2,в). Габариты данных конструкций допускают их заводское изготовление и последующую доставку потребителю в готовом виде. При этом различают тонкостенные и толстостенные сосуды давления. Данное разделение происходит от оценки напряженного состояния в оболочках. Для тонкостенных оболочек, а таки-

Как уже говорилось в разд. 12.1, приложение импульсной нагрузки к полуплоскости порождает волны расширения и волны сдвига, распространяющиеся с разными скоростями с4 и с2. Волна расширения обусловлена радиальными перемещениями, возникающими в точке приложения нагрузки. Волна же сдвига возникает от поперечных или окружных смещений. При распространении волн расширения и сдвига вдоль границы пластины возникают и другие волны. В материале с коэффициентом Пуассона 0,46 скорость волны сдвига составляет 52% скорости волны расширения. Поэтому при распространении импульса напряжений эти две одновременно возникающие волны стремятся разделиться. Когда импульс имеет большую продолжительность, как, например, при ударе падающим грузом, то он успевает распространиться на большое расстояние до полного разделения двух волн. В случае же кратковременного импульса разделение происходит гораздо быстрее. В рассмотренном ниже исследовании частичное разделение волн достигалось благодаря применению взрывных нагрузок, создающих импульс с общей длиной около 38 см.

Чтобы процесс разделения протекал обратимо, необходимо в каждом сечении разделительного аппарата обеспечить бесконечно малую разность потенциалов (разность температур и химических потенциалов). Иначе говоря, фазы должны находиться в квазиравновесном состоянии. Если разделение происходит при постоянном давлении, то условие равновесия требует прежде всего определенного, меняющегося в зависимости от концентрации, т. е. от сечения к сечению, соотношения количеств обеих фаз. Последнее, в свою очередь, естественно вызывает необходимость подвода тепла во всех сечениях разделительного аппарата. Если бы процесс обратимого разделения удалось реализовать, то затраченная работа была бы минимальной. Несмотря на теоретическую ясность схемы такого процесса, практические трудности на пути его осуществления, в технике разделения газов до сих пор не преодолены. Из многочисленных предложений, только одно прочно вошло в практику — это предложение Лахмана, согласно которому в воздухоразделительную колонну вводится предварительно охлажденный поток несжатого воздуха. Поэтому за теоретическую схему реального процесса разделения можно принимать так называемую схему адиабатической ректификации с неограниченной поверхностью контакта фаз. Степень необратимости процесса разделения в таком аппарате будет различна в зависимости от типа колонны. В каждом конкретном случае приращение энтропии можно легко определить по диаграмме у — s, как разность изменения энтропии встречных потоков.

При размоле угля частицы природной золы разделяются на отдельные минералы, из которых она состоит. Это разделение происходит тем лучше, чем тоньше размолота природная зола. Разделению природной золы на ее отдельные составные части способствуют различные удельный вес и твердость ее составляющих. При размоле

Для разделения платины и палладия рекомендованы смолы пористой структуры типа АВ-17П с содержанием ДВБ от 10 до 20% [141, с. 76]. После коллективной сорбции на смоле палладий селективно элюируется концентрированной соляной кислотой, а затем платина — 2-н. хлорной кислотой. Разделение происходит количественно.

хроматографическое разделение происходит в движущемся слое ионита. Колонка загружается катионитом КУ-2 (зернении 20— 50 меш), который движется сверху вниз под действием силы тяжести. Исходный раствор вводится в среднюю часть колонки и направляется вверх через слой опускающегося вниз катионита, затем через слив верхнего отделения колонки направляется к месту дальнейшей обработки. Катионит с сорбированным гафнием и частично с цирконием, опускаясь вниз, встречается с регенерирующим раствором, который вымывает сначала цирконий, затем и гафний. После вымывания гафния ионит из нижней части аппарата транспортируется в его верхнюю часть с помощью аэролифта, что обеспечивает минимальное разбавление вытекающего раствора циркония и способствует минимальным потерям катионита за счет истирания его зерен. Равномерная подача растворов осуществляется с помощью напорных распределительных дренажей.

и АМП. Описанный выше способ разделения выгодно отличается от рассмотренных ранее способов [179, с. 214; 180; 182] высокой производительностью и практически полным использованием обменной емкости. При насыщении анионита из растворов H2SO4—HF или HCl—HF происходит очистка ниобия и тантала от таких примесей, как железо, медь, марганец, алюминий, кобальт, никель, которые не сорбируются слабоосновными анионитами ЭДЭ-10П и АН-2Ф. Наиболее выгодным в технологическом отношении является такой процесс, при котором разделение происходит уже на стадии сорбции — фильтрации исходного раствора через слой анионита. На основании результатов изучения сорбции ниобия и тантала из растворов HCl—HF и H2SO4—HF был разработан способ избирательного извлечения тантала из сернокислых и солянокислых растворов с помощью сильноосновного анионита АВ-17Х8 [184, с. 90]. Изучено влияние концентрации соляной и

(уравнения выписаны для технической теории при ?2 = mJR). Разделение происходит и в краевых условиях. Так, в случае заделки условия имеют вид

Контактная электризация (см. табл. 2.3.3) - один из старейших методов, используемых при электростатической классификации непроводящих минералов. 1. Если два диэлектрика привести в соприкосновение, а затем разъединить, то материал с более высокой диэлектрической восприимчивостью оказывается заряженным положительно, а другой - отрицательно. 2. Если затем предоставить частицам возможность свободно падать в поперечном электростатическом поле, то частицы с зарядами разного знака будут отклоняться в противоположные стороны. 3. Таким образом, первичное разделение происходит по диэлектрическим характеристикам компонентов в смеси.

Решение задачи о лучистом теплообмене между произвольными нечерными телами связано с большими математическими трудностями и слишком сложно для практического использования. Общее решение поставленной задачи применительно к замкнутой системе серых тел, разделенных лучепрозрачной средой, было дано Ю. А. Суриковым [Л. 61 ]. Это решение в зависимости от геометрической структуры системы связывает между собой распределение лучистых потоков по поверхностям тел с распределением температур и оптических констант по этим поверхностям.

в определенной геометрической системе серых тел, разделенных лучепрозрачной средой.

трех серых поверхностей, разделенных лучепрозрачной средой, если излучение этих поверхностей подчиняется закону Ламберта и система тел удовлетворяет условию (10-1).

Изложенный выше метод решения задач лучистого теплообмена в замкнутой системе из трех серых тел, разделенных лучепрозрачной средой, может быть применен и для решения задач теплообмена в замкнутых и незамкнутых системах из большего числа тел (в общем случае из п тел), принимая справедливым условие (10-1). Для замкнутой системы, состоящей из п твердых серых тел с изотермическими поверхностями (и в частности, из трех тел), решение задачи лучистого теплообмена при fdFiF^==^Fi,FK было дано В. Н. Тимофеевым [Л. 165], который использовал другую, отличную от рассмотренной выше, систему исходных уравнений.

В наиболее общем виде и подробно вопросы лучистого теплообмена в системах твердых тел, разделенных лучепрозрачной средой, рассмотрены в работах Ю. А. Сурикова {Л. 133—137; 147—149; 151—153; 145]. 172

КОНЦЕНТРИЧЕСКИМИ СФЕРИЧЕСКИМИ И МЕЖДУ ДВУМЯ КОАКСИАЛЬНЫМИ ЦИЛИНДРИЧЕСКИМИ ПОВЕРХНОСТЯМИ ПРИ НАЛИЧИИ МЕЖДУ НИМИ ЭКРАНОВ, РАЗДЕЛЕННЫХ ЛУЧЕПРОЗРАЧНОЙ СРЕДОЙ

Расчеты лучистого теплообмена в системах из твердых тел, разделенных лучепрозрачной средой, в настоящее время проводятся по уравнениям, строго справедливым лишь для серого излучения. Вместе с тем реальные тела, как отмечалось выше, имеют спектры излучения в большей или меньшей мере отличающейся от спектра излучения серого тела. Имеется предложение учитывать отличие действительного спектра излучения тел от серого путем введения в расчетные уравнения интегральной по-глощательной способности несерых тел по отношению к падающему потоку излучения {Л. 194, 97]. Однако при строгой постановке задачи эти уравнения использовать нельзя, так как поглощательная способность, зависящая от сложного, отличного от серого, спектрального состава излучения тел, не может быть задана параметрически.

только теоретический, но и практический интерес. Ниже приводится новый метод решения этой задачи для замкнутых систем из двух и трех тел с изотермическими поверхностями и заданными их температурами, разделенных лучепрозрачной средой [Л. 70], применительно к следующим случаям:

Как указывалось ранее, в излучении и поглощении лучистой энергии твердыми телами вследствие большой их плотности участвует очень тонкий слой молекул, непосредственно прилегающий к поверхности тела на границе с окружающей средой. Это давало возможность условно рассматривать излучение и поглощение твердых тел как поверхностные явления. Такая схематизация излучения представляет большие удобства при решении практических задач. Однако при рассмотрении излучения и поглощения чистых газовых сред и газовых сред, содержащих взвешенные частицы, такая схема становится неприемлемой в связи с тем, что вследствие много меньшей, чем для твердых тел, плотности газов в лучистом теплообмене с окружающей средой участвуют молекулы газа и взвешенных в нем частиц, находящиеся далеко в глубине газового объема. Здесь уже имеют место объемное излучение и поглощение лучистой энергии. Это неизбежно вызывает необходимость учета ряда дополнительных особенностей излучения и поглощения, которые не получили отражения при рассмотрении лучистого теплообмена в системах твердых тел, разделенных лучепрозрачной средой.

только для некоторых комбинаций из плоскопараллельных тел, разделенных излучающей средой. К этим комбинациям можно отнести, например, варианты в, г, д на рис. 18-1. Однако, как и в случае систем твердых тел, разделенных лучепрозрачной средой, рассматриваемые ниже решения применяются для расчетного анализа теплообмена и при отсутствии строгого соблюдения указанных условий.

Формальное решение этой задачи для серых тел и серой среды может быть получено на основе уравнений, выведенных для замкнутой системы из трех твердых серых тел, разделенных лучепрозрачной средой. Для этого следует, используя метод, предложенный Д. В. Будриным, излучающий газовый объем заменить эквивалентным по теплопередаче черным излучателем, например решетчатой черной оболочкой, окружающей газовый объем [Л. 15]. 326