Распределение автоэлектронов

Начальные условия при t=t0 w (Л/, f) = w0(Ai), где w0 (Л,) — начальное распределение амплитуды.

(Л,-) — начальное распределение амплитуды. Используя это условие, получим

Таким образом, нестационарное распределение амплитуды w (A, t) = шст (А) + ? t Arfe"*4, (A). (6.29)

Используя для высокочастотных колебаний ВКБ-решение уравнения (148), получим распределение амплитуды колебания скорости в виде суперпозиции двух противоположно направленных

Рис. 9. Распределение амплитуды колебания давления и массовой скорости по длине идеальной стоячей волны

Рис. 14. Распределение амплитуды (а) и фазы (б) колебаний скорости в пограничном слое

Распределение амплитуды колебания массовой скорости и среднее ее значение по сечению канала определим посредством интегрирования выражения (244) с учетом граничных условий (229):

Интегрируя выражение (315) по радиусу, определим распределение амплитуды колебания температуры по сечению канала:

s Малые значения р\ При малых значениях коэффициента ослабления распределение амплитуды колебания давления при гармоническом возмущении определяется уравнением (183). Обозначим через у следующую величину:

Введем формально некоторую фиктивную длину канала г]^ = яп/со,, по аналогии с резонансными колебаниями, для которых TIL = nn/a)s, т. е. i\i соответствует длине трубы, для которой частота со =f= cos является резонансной. Тогда, если начало отсчета координаты t\x поместить в сечение канала ч\х = r\L, то распределение амплитуды колебания А (рм) в относительных координатах v\x/r\v будет аналогично распределению А (ры) по длине стоячей волны в координатах f]xh]a при резонансных колебаниях, т. е.

Распределение амплитуды А у или амплитуды нормальной к стенке скорости v', которые до настоящего времени в осциллирующем ламинарном пограничном слое не замерялись, представлено на рис. 9. Можно видеть, что замеренное распределение значительно отклоняется от типового теоретического распределения <рг с произвольной амплитудой. Причиной такого отклонения является, вероятно, неучет в теории Толл-мина—Шлих-тинга третьей компоненты колебания Дг, перпендикулярной плоскости х—у. На рис. 9 распределение амплитуд Дг дано в том же масштабе, что и Дг/. Одновременно фотографирование большого количества линий теллура в плоскости, параллельной крышке, показывает, что движение в направлении г по всей ширине канала, за исключением его углов, в которых все амплитуды затухают, происходит примерно в одной

В книге рассмотрены структурные особенности некоторых классов углеродных материалов, наиболее перспективных в настоящее время для создания стабильных ав-тоалектронных катодов: углеродных волокон, конструкционных графитов, пленочных структур. Изложены описания некоторых важнейших методик автоэмиссионных исследований. Основное внимание уделено автоэмиссионным свойствам углеродных материалов (зольт-амперные характеристики, распределение автоэлектронов по энергиям, вопросы долговечности, адсорбционные свойства), а также изменению структуры материалов при рабочих условиях автокатода.

2.1. Краткая теория автоэмиссии (60). 2.2. Технология изготовления экспериментальных образцов (65). 2.3. Автоэлектронные микроскопы (73). 2.4. Анализаторы полных энергий автоэлектронов (83). 2.5. Растровая электронная микроскопия (87). 2.6. Измерения флуктуации автоэмиссионного тока (90). 2.7. Определение прочности эмиттирующих микровыступов (92). 2.8. Температурный режим автоэмиттеров (95). 2.9. Угловое распределение автоэлектронов (96). 2.10. Электронные системы (99).

5.1. Вольт-амперные характеристики (197). 5.2. Пороговое напряжение (201). 5.3. Некоторые особенности автоэмиссии пленочных структур на основе нанотрубок (205). 5.4. Распределение автоэлектронов по полным энергиям (211). 5.5. Легирование пленок (214).

2.9. Угловое распределение автоэлектронов

2.9. УГЛОВОЕ РАСПРЕДЕЛЕНИЕ АВТОЭЛЕКТРОНОВ

3.2. Энергетическое распределение автоэлектронов

3.2. ЭНЕРГЕТИЧЕСКОЕ РАСПРЕДЕЛЕНИЕ АВТОЭЛЕКТРОНОВ

Рис. 3.6. Энергетическое распределение автоэлектронов из углеродного волокна, ускоренных до 30 кВ. Штриховая кривая показывает теоретическое распределение с указанными параметрами [170]

В работе [172] измерялись вольт-амперные характеристики и энергетическое распределение автоэлектронов ПАН УВ-катода методом задерживающего потенциала с последующим дифференцированием измеренной зависимости /а{?). Катод подвергался формовке в техническом вакууме, после чего величина полного тока катода

3.2. ЭНЕРГЕТИЧЕСКОЕ РАСПРЕДЕЛЕНИЕ АВТОЭЛЕКТРОНОВ 1 1 3

В работе [175] подробно исследуется распределение автоэлектронов по полным энергиям из полиакрилонитрильного углеродного волокна типа ВМН-РК с температурой термической обработки 900 °С. В этой работе также предлагается заслуживающий внимания механизм появления дополнительного низкоэнергетического максимума в энергетическом спектре автоэлектронов ПАН УВ-катода: