Распределение источников

Распределение интенсивности осциллирующего поля Jx от источника колебаний вдоль трубопровода описывается экспоненциальной функцией

Подучена математическая модель рентгеновского излучения, позволяющая рассчитать распределение интенсивности по глубине кана-ла в зависимости от фазы его формирования. Экспериментальные исследования подтвердили адекватность математической модели. Анализ шлифов Сварного шьа показал, что усредненное во времени распределение интенсивности рентгеновского излучения соответствует форме проплава. Это указывает на то, что рентгеновские излучение является мерой распределения анергии но каналу процлавления.

Распределение интенсивности излучения в дальней зоне, представленное в виде графика в полярных координатах (рис. 6.19, б) называют диаграммой направленности. Данная диаграмма направленности тем острее, чем больше произведение радиуса излучателя ( а) на частоту/

ГОЛОГРАФИЯ (от греч. holos - весь, полный и ...графия) - способ записи и воспроизведения волновых полей, образующихся при интерференции волн (электромагнитных - в оптич. Г. и радиоголографии, акустических -в акустич. Г.). В оптич. Г. на свето-чувствит. слое фотопластинки регистрируют интерференц. картину, к-рая образована волной, отражённой от объекта (предметной волной), и когерентной с ней волной от источника (опорной). На такой фотопластинке (голограмме) записывается не только распределение интенсивности волнового поля (как в фотографии), но и фазы. Именно это даёт не плоскостное, а объёмное изображение объекта. Восстановление волнового поля объекта осуществляется при освещении голограммы опорной волной. В оптич. Г. в качестве источников когерентного излучения используются лазеры. Методы Г.

Другим приближением, которым можно пользоваться и в многомерном случае, является дифференциальное приближение (метод моментов) [8]. Применяя его, иногда удается найти аналитическое решение получающегося в первом приближении метода эллиптического уравнения для специальной функции, позволяющей рассчитать распределение интенсивности.

В большинстве случаев анализируют дифракционное изображение объекта в фокальной плоскости объектива, что позволяет получить необходимый размер дифракционного изображения и уменьшить влияние положения измеряемого объекта на результат измерения. Дифракционное распределение интенсивности, получаемое в фокальной плоскости идеального объектива, инвариантно к смещениям измеряемого изделия, расположенного перед ним.

распределение интенсивности преобра^ зуется в электрический сигнал, описывающий это распределение. Блок обработки электрического сигнала формирует прямоугольный импульс, длительность которого однозначно связана с расстоянием между выбранными минимальными точками дифракционного распределения. Обычно в приборе используется объектив, обеспечивающий Величину дисторсии в пределах ±0,2 % при смещениях объекта измерения в пределах ±5 мм вдоль пучка излучения и ±2,5 мм — поперек пучка. При этом погрешность измерителя не превышает ±0,5 % при смещениях объекта в указанных пределах.

Уравнение, описывающее распределение интенсивности в дифракционном изображении, имеет вид

ной в плоскости Фурье. Если исследуемый объект — идеальное зеркало, то в плоскости Фурье будет наблюдаться нормальное распределение интенсивности света по Гауссу, так как структура представляет собой набор интерференционных картин, имеющих пространственную частоту, распределенную случайным образом. Отличие поверхности от идеальной будет определяться изменением спектра Фурье в зависимости от шероховатости объекта. Предлагаемый метод позволит получить интегральные характеристики больших поверхностей (до 10 см2). На результаты измерений не влияет.волнистость поверхности.

где \i (х, у, г) — искомое распределение ЛКО по контролируемому объекту; р (г, ф, z) — измеряемая проекция как функция расстояния от начала координат в плоскости z = const под углом ср к оси у; /0 (г, г) — распределение интенсивности рентгеновского излучения в проецирующем пучке в отсутствие объекта; к (г, z) — изменение чувствительности по входной апертуре детектора; г — расстояние от оси z до каждого проецирующего луча: г = х cos
Распределение интенсивности излучения в дальней зоне, представленное в виде графика в полярных координатах (рис. 6.19, б) называют диаграммой направленности. Данная диаграмма направленности тем острее, чем больше произведение радиуса излучателя ( а) на частоту/

1.4, Распределение источников тепла при зональном нагреве цилиндра

Рассмотрим распределение источников тепла при зональном индукционном нагреве немагнитного цилиндра (рис. 1.3).

1.4. Распределение источников тепла при зональном нагреве цилиндра (К. М. Махмудов).................. 20

ся получать распределением источников и стоков вдоль оси тела (фиг. 15). Для получения тупого носа нужно начинать с источника с конечным расходом и для острого конца следует кончать нулевым стоком. На фиг. 15 заштрихованная эпюра изображает распределение источников (выше оси) и стоков.

Предположим теперь, что распределение источников в среде и свойства самой среды, с которой взаимодействует поле f, изме-нились, т. е. функция источника Q(r, т) сменилась на Q+AQ и оператор L уравнения (1.1) перешел в «возмущенный» оператор:

Весьма перспективно использование теории возмущений для решения обратных задач теплообмена и гидродинамики с привлечением экспериментальных данных, при этом в условиях действующей ЯЭУ могут быть определены неосновные параметры, полезные для технической диагностики установки (например, контактное термическое сопротивление в твэлах, коэффициенты теплоотдачи, распределение источников тепловыделения и т. п.). Некоторые аспекты такого использования метода сопряженных функций обсуждаются в гл. 6. В лабораторных условиях постановка обратных задач теплообмена и гидродинамики дает возможность получать информацию фундаментального характера (например, информацию о профиле скоростей теплоносителя, о турбулентной теплопроводности и вязкости в потоке, о толщинах пограничного и теплового слоев и т. п.).

Наличие границы раздела воздух — земля существенно усложняет задачу расчета поля ЗГИ, ограничивая возможности применения аналитических решений. Однако соотношение (1) будет, очевидно, правильно описывать пространственное распределение источников ЗГИ в течение времени tmax, для которого вероятность попадания в другую среду пренебрежимо мала. Это позволяет включить в схеме моделирования распространения излучения методом Монте-Карло вероятностно трактуемые аналитические решения.

Этот подход применим для полей, которые описываются уравнением Лапласа, если рассматриваемая область поля составляет внешнюю часть источника поля, и для полей, описываемых уравнением Пуассона, если эта область содержит источники [14]. Оболочка элемента с ядерным топливом является примером первого случая (так как источник температурного поля находится вне оболочки). Этот случай мы относим к так называемому ядерному обогреву. Обогрев омического типа осуществляется при прохождении электрического тока по стенкам нагревателя. В этом случае происходит равномерное распределение источников тепла в стенках, и, следовательно, распределение температуры удовлетворяет уравнению Пуассона.

3.3.1. Распределение источников тепла по удельной тепловой мощности.......................... 230

3.3. Источники тепла в процессах нанесения покрытий 3.3.1. Распределение источников тепла по удельной тепловой мощности

Выражение (8.9) может быть использовано для нахождения энергетического спектра АЭ, сопровождающей реальные физические процессы, в которых наблюдается множество актов излучения. Из соотношения (8.9) следует, что для этого необходимо знать распределение источников АЭ по размерам, которое может быть задано из теоретических соображений или найдено опытным путем.