Распределение максимумов

а — распределение максимальных температур, б — схема изменения структуры, в — изменение твердости, г — термические циклы в характерных Точках соединения

Обратим внимание на существенно неравномерное распределение максимальных напряжений по высоте гайки, что обусловлено неравномерным распределением растягивающей силы между рабочими витками резьбы. Расчеты ' показывают, что первый от опорного торца рабочий виток болта передает гайке 30 — 35% силы, а пятый виток — лишь 5—10% силы.

Рис. 30. Распределение максимальных касательных нацряжеяий огц/а/и вдоль волокна у его конца [26].

Рис. 31. Распределение максимальных касательных напряжений вдоль волокна

Рис. 34. Распределение максимальных главных напряжений в матрице при квадратной укладке круглых волокон.

Под действием повторного нагружения в композитах могут проявляться различные механизмы усталости. В однонаправленных композитах, армированных высокопрочными элементами, разрушение может произойти в результате усталости матрицы, сопровождающейся расслоением и потерей изгибной жесткости. В композитах с большим разбросом прочности элементов начальное распределение максимальных растягивающих напряжений приводит к ряду изолированных разрушений армирующих элементов. Циклическое нагружение затем может привести к усталостному расслоению по границе элемент — матрица между изолированными разрушениями элементов. Как только эти изолированные разрушения соединятся при расслоении и образуется эффективная критическая поперечная трещина, композит разрушится хрупким образом.

Распределение максимальных значений коэффициента прямой отдачи тепла по секции совпадает с распределением максимума температур при соответствующих значениях ап, причем, чем ближе расположен максимум температур к горелке, тем выше теплоотдача от факела. Целесообразность применения светящегося или несветящегося факела зависит от температурного уровня в топке.

Рис. 49. Распределение максимальных эквивалентных напряжений по длине балок для грузовых автомобилей с осевой

На рис. 9.1 представлено распределение максимальных амплитуд, достигаемых в пределах резонансной зоны, построенное с помощью зависимости (9.29). Это распределение соответствует одной полуволне деформаций. На других полуволнах, как следу* ет «з (9.27) и (9.29) , оно будет тем же. Максимальные амплитуды существенно зависят от угла <р. Характер распределения амплитуд по полуволне зависит от соотношения расстройки и демпфирования. При г =0,982 на кривой наблюдаются два минимума по длине полуволны, а яри г=0,990 — один. Разброс максимальных амплитуд определен в виде отношения наибольшего значения амплитуды, достигаемого в пределах полуволны, к наименьшему: Я = <7наибА7наим. Разброс зависит, лри данном 8, от расстройки г. Когда г=1, разброс исчезает.

На следующем этапе в испытуемую систему вводили искусственную асимметрию. Для этого на периферии диска закрепили дискретную массу (Д/н = 7г). При эксперименте, проведенном после введения дискретной массы, наблюдали два четких резонанса на частотах fi = 377 и f2 —382 Гц. На каждой из этих частот максимум напряжений достигался практически одновременно по всем датчикам. Распределение этих резонансных напряжений но окружности диска (рис. 9.8) мало отличается от гармонического. Здесь же показано распределение максимальных резонансных амплитуд в пределах резонансной зоны (штриховая линия). Этот результат также согласуется с изложенной выше теорией, которая свидетельствует о снижении разброса напряжений и о появлении еще одного провала напряжений в пределах одной полуволны деформации, когда расстройка частот становится значительной. Из рис. 9.8 видно, что после введения добавочной асимметрии появились дополнительные провалы напряжений при общей тенденции к снижению разброса.

В другом примере (рис.3.3.4, 6) пусть механическая характеристика а — сопротивляемость хрупкому разрушению сварного соединения при низкой температуре имеет закон/(о). Пиковые максимальные нагрузки, например, при работе бульдозера дают распределение максимальных напряжений аэ в виде Доэ). За счет выбора различных сечений элементов конструкций расчетчик может изменить положение кривой -F(o3) без изменения ее формы. Если минимальное значение с min задать как отстоящее от а * на 2 s , а максимально возможную расчетную нагрузку также задать в виде числа, которое при каком-то значении сечения дает аэ тш > то ар min / Сэ max будет восприниматься как коэффициент запаса, отдельные значения которого будут соответствовать различной вероятности разрущимости — зачерненной площади на рис.3.4.4Д

Рис. 4.22. Распределение максимальных касательных напряжений по меридиану при шарнирном опирании контура (1), жестком защемлении (2) и свободном шарнирном опирании (3)

Как известно, распределение максимумов нормального стационарного процесса /§7амвет плотность вероятности

Указанный способ определения точки с максимумом-максиморум <о базируется на практически приемлемом допущении, что изменения Jnp -f- JM относительно малы и не влияют на распределение максимумов и минимумов а между точками А, В, С и D.

Указанный способ определения точки с максимумом-максиморум "> базируется на практически приемлемом допущении, что изменения J„p -\- JM относительно малы и не влияют на распределение максимумов и минимумов ш между точками А, В, С и D.

Полученные результаты показывают, что для серийных балок автомобилей МАЗ характерно неравномерное распределение максимумов напряжений по их длине. Так, для балок 503 и 5336 высокий уровень напряжений наблюдается на наклонном (сечение № 3) и центральном участках балок (сечение № 10). Для балки 5336-01 зона экстремальных значений аа характерна в центральной ее части. В то же время на внешней части балки, расположенной между осью шкворня и рессорной площадкой, уровень максимальных эквивалентных напряжений в сечениях явно занижен, что .свидетельствует о недостаточ-

валентных связей в структуре ос-кварца; главные черты электронного спектра — присутствие трех выделенных подполос (А, В, С, рис. 7.2), их ширины, относительное энергетическое распределение максимумов — хорошо согласуются с многочисленными исследованиями ЭЭС
— коэффициент широкополосности процесса, который изменяется от sz\ (для узкополосного процесса) до значений *> 1 (для широкополосного процесса). Если (Зя=1, то распределение максимумов приближенно следует распределению Ре-лея. При р > 1 распределение (28) приближается к нормальному с математическим ожиданием t), — аи дисперсией а*. Для промежуточных значений параметра р вид распределения (28) показан на рис. 7.

Для стационарных нормальных узкополосных процессов нагружения в качестве характерного значения s (t) принимают максимальное значение s (/) = /max(0- При этом распределение максимумов нормального процесса находят по формуле (28). Вычисления по формуле (31) при степенной аппроксимации кривой усталости

Приведем выражения для плотности вероятности р (s) параметра нагружения s (/) в случае стационарного нормального процесса / (t) Распределение максимумов р^ (s) дается формулой (28). По методу выбросов

. Это истолкование кажется весьма нагляд-\шм и уравнение Вульфа—Брэггов, безуслов-нб, справледлнво. Однако само это истолковали^ не описывает физического явления и не дает непосредственной связи геометрии дифракционной картины с параметрами трехмерной структуры кристалла. Дифракция рентгеновских лучей (а также электронов и нейтронов) на кристалле описывается в рамках общей теории дифракции как случай фраунго-феровой дифракции на трехмерной решетке, когда период дифракционной решетки очень мал и можно считать, что по сравнению с этим периодом расстояния источник лучей — кристалл (решетка) и кристалл—место регистрации дифракционной картины бесконечно велики'. Поскольку рентгеновские лучи рассеиваются электронами вещества, зная распределение электронной плотности р(г), с помощью преобразования Фурье для трехмерного пространства можно найти распределение максимумов интенсивности или, точнее, значения структурного фактора интенсивности:

4. Распределение значений процесса, соответствующих его максимумам (минимумам) — распределение максимумов (минимумов).

РАСПРЕДЕЛЕНИЕ МАКСИМУМОВ