Распределение структурных

Распределение искажений, вызванных присутствием в решетке растворенных атомов и различного рода несовершенств структуры, при низких температурах остается постоянным. Поэтому такие искажения называют статическими. Распределение статических искажений в твердых растворах зависит от распределения растворенных атомов и имеет статистический характер.

Фиг. 12.27. Распределение статических (пунктирные линии, по решению Кирша) и динамических (сплошная кривая) напряжений вдоль контура отверстия через 900.мксек после взрыва заряда (в центре отверстия показано напряженное состояние в симметрично расположенной точке в тот же момент

Фиг, 12.28. Распределение статических (пунктирные кривые, по решению Кирша) и динамических (сплошные кривые) напряжений вдоль контура отверстия через 1050 мксек после взрыва заряда (в центре отверстия показано напряженное состояние в симметрично расположенной точке в тот

Ф и г. 12.29. Распределение статических (пунктирные кривые, по решению Кирша) и динамических (сплошные кривые) напряжений вдоль контура отверстия через 1325 мксек после взрыва заряда (в центре отверстия показано напряженное состояние в симметрично расположенной точке в тот

Фиг. 12.30. Распределение статических (пунктирные линии, по решению Кирша) и динамических (сплошные кривые) напряжений вдоль контура отверстия через 1625 мксек после взрыва заряда (в центре отверстия показано напряженное состояние в симметрично расположенной точке в тот

Фиг. 12.31. Распределение статических (пунктирные линии, по решенин> Кирша) и динамических (сплошная кривая) напряжений вдоль контура отверстия через 1775 мксек после взрыва заряда (в центре отверстия показано напряженное состояние в симметрично расположенной точке в тот

Фиг. 12.38. Распределение статических (пунктирные линии — по решению Инглиса) и динамических (сплошные кривые) напряжений вдоль контура эллиптического отверстия через 1181 мксек после удара и напряженное состояние в симметрично расположенной точке в тот же момент

Фиг. 12.39. Распределение статических (пунктирные линии — по решению Инглиса) и динамических (сплошные кривые) напряжений вдоль контура отверстия через 1576 мксек после удара и напряженное состояние в симметрично расположенной точке в тот же момент времени.

Фиг. 12.40. Распределение статических (пунктирные линии — по решению Инглиса) и динамических (сплошные кривые) напряжений вдоль контура отверстия через 3897 мксек после удара и напряженное состояние в симметрично расположенной точке в тот же момент времени.

Распределение статических и динамических напряжений. Динамические напряжения определяли по пяти фотографиям картин полос, зарегистрированным с микровспышкой. Эти фотографии охватывали интервал времени, на протяжении которого фронт волны успевал пройти через отверстие и позади него устанавливалось довольно равномерное поле напряжений. Исследование заканчивалось до того, как к отверстию возвращался импульс, отраженный от нижнего края пластины.

Фиг. 12.50. Распределение статических (пунктирная линия — по решению Гудьера) и динамических (сплошная кривая) наибольших касательных Етпряжений вдоль контура включения через 1925 мксек после начала распространения воздушной ударной волны вдоль верхнего края пластины (в центре указано напряженное состояние в пластине без отверстия для того же момента времени).

В табл. 58 и 59 приведены цифры, характеризующие устойчивость аустенита и распределение структурных составляющих в сталях 45 и 40Х при сварке и термообработке.

Таблица 59. Распределение структурных составляющих в сталях 45 и 40Х при сварке и термообработке

2X13, низколегированных и углеродистых сталей получается наиболее высокой после термической обработки, обеспечивающей лучшую стойкость против коррозии и более равномерное распределение структурных составляющих [Л. 138].

Контроль термообработки фторополимеров. Фторополимер - синтетический термопластичный материал. Изделия из фторополимеров на заключительной стадии изготовления проходят термообработку. Закалка обеспечивает равномерное распределение структурных образований, оптимальное соотношение кристаллических и аморфных областей в структуре полимера.

зии. Эрозионная стойкость хромистых сталей 1X13 и 2X13, низколегированных и углеродистых получается наиболее высокой после термической обработки, обеспечивающей лучшую стойкость против коррозии и более равномерное распределение структурных составляющих.

Структура состоит из структурных составляющих, разделенных некогерентными границами. Характеризуется рядом параметров, среди которых: вид, определяющийся кристаллической структурой и химическим составом; количество, размер, форма и распределение структурных составляющих.

Структура состоит иа структурных составляющих, разделенных некигерентными границами. Характеризуется рядом параметров, среди которых: иид, определяющийся кристаллической структурой и химическим составом; количество, размер, форма и распределение структурных составляющих.

Рассмотрим область Q с ансамблем ШЕ в центре, аналогичную введенной в §5.1. Будем параллельно рассматривать два варианта расчетной схемы: с ансамблем w's , когда центральную область и окружает один слой типовых элементов, и с ансамблем w? , когда окружающих слоев два. Если во всех точках области П медленно изменить температуру на одно и то же значение ДТ , то напряжения в матрице, вызываемые ансамблем WE вследствие разницы коэффициентов теплового расширения структурных компонентов, затухнут за пределами некоторой окрестности ансамбля WE . Характерный размер этой окрестности не превышает трех характерных размеров ансамбля u>s . Нас же интересует распределение напряжений и деформаций в центральной области и и на ее границе Su . В силу локальности взаимодействия включений это распределение моделирует распределение структурных переменных в ячейке периодичности при изменении температуры последней на ту же самую величину ДТ .

При заданных макронапряжениях распределение структурных напряжений на границе ячейки периодичности при произвольной объ- : емкой концентрации элементов структуры заранее не известно. В этом случае можно воспользоваться предложенным авторами [247] и изложенным в пятой главе методом локального приближения, который позволяет от постановки задачи для представительного объема g перейти к краевой задаче для ограниченного ансамбля структурных ' элементов, окруженного областью однородного материала. Бели в , качестве такого однородного материала выбрать среду с эффектив-ными свойствами, то при достаточных размерах указанной области метод локального приближения позволит явным образом учесть влияние нагружающей системы на диссипативные процессы, проходящие [» в центральной ячейке. *

97. Иванов В.Н., Ташкинов А.А. Распределение структурных напряжений в регулярных микронеоднородных средах //Прочностные и гидравлические характеристики машин н конструкций. Межвуз. сб.-Пермь: изд-ние ППИ, 1981.-С. 39-44.

Научные основы статистической теории консолидации дисперсных систем и полученные результаты наиболее полно и логически строго изложены в работах М. Ю. Бальшина [83, 84], Г. М. Ждановича [85, 86]. Общетеоретической основой развитого ими подхода является положение о том, что в консолидированных материалах с неорганизованной стохастической структурой распределение структурных элементов подчиняется общим законам статистики, поэтому в основу построения теоретических принципов технологических процессов получения таких материалов могут быть положены соответствующие статистические процессы, в частности пуассоновские в трудах М. Ю. Бальшина и марковские в работах Г. М. Ждановича. Рассмотрим более подробно особенности обоих подходов, а также вытекающие из них и существенные с точки зрения технологии дисперсных материалов приложения.