Рассмотрим деформации

В качестве примера рассмотрим цилиндрическую деталь, подвергаемую изгибу или кручению.

В качестве примера рассмотрим цилиндрическую тонкостенную оболочку, ослабленную продольными и кольцевыми мягкими швами (рис 3.57). Нагруженность оболочки п варьируется действием внутреннего давления р и осевой силы F. При этом необходимо иметь в виду, что при 0 < и = <3 /О, < 1 несущая способность цилиндрической оболочки лимитируется мягким швом, расположенным вдоль образующей оболочки (кольцевая прослойка при этом разгружена), а при 1 < п < ж — поперечным кольцевым швом.

Рассмотрим цилиндрическую винтовую пружину с диаметром D винтовой оси, диаметром d проволоки и количеством витков я, сжимаемую силой Р (рис. 22.4, а).

В качестве примера рассмотрим цилиндрическую тонкостенную оболочку, ослабленную продольными и кольцевыми мягкими швами (рис. 3.57). Нагруженность оболочки п варьируется действием внутреннего давления р и осевой силы F. При этом необходимо иметь в виду, что при 0<и = О]/О, <1 несущая способность цилиндрической оболочки лимитируется мягким швом, расположенным вдоль образующей оболочки (кольцевая прослойка при этом разгружена), а при 1 < п < оо — поперечным кольцевым швом.

лочки с учетом дискретного расположения подкреплений. Рассмотрим цилиндрическую оболочку, подкрепленную несколькими упругими шпангоутами и нагруженную равномерным внешним гидростатическим давлением р. Исследуем устойчивость такой оболочки при следующих допущениях:

Рассмотрим цилиндрическую оболочку, на которую действует осесимметричная радиальная «мертвая» нагрузка интенсивности рг = рг (х) и ссесимметричное внешнее гидростатическое давление р = р (х). Начальное напряженное состояние оболочки считаем осесимметричным и безмоментным, причем

В качестве примера рассмотрим цилиндрическую деталь, подвергаемую изгибу или кручению.

В качестве примера рассмотрим цилиндрическую деталь, подвергающуюся изгибу или кручению (рис. 20). Напряжения в массивной детали круглого сечения (нормальные напряжения при изгибе и касательные при кручении) распределяются по закону прямой линии, проходящей через центр сечения (рис. 20, а). Если удалить слабонагруженный металл из центра сечения, то эпюра распределения напряжений выравнивается (рис. 20, б).

Рассмотрим цилиндрическую обечайку, когда величиной радиального напряжения можно пренебречь. Окружное нормальное напряжение at в обечайке складывается из напряжений, возникающих от давления жидкости р и сил инерции массы обечайки:

Полый цилиндр. В качестве другого примера на общую теорию § 7 гл. I рассмотрим цилиндрическую трубу полую внутри, т. е. предположим, что внутри трубы существует вакуум; следовательно,

В качестве примера рассмотрим цилиндрическую систему координат (г, 6, г), где в — полярный угол (угол между радиус-вектором /• и осью д^):

Рассмотрим деформации круглой диафрагмы из нелинейно-упругого материала, нагруженной давлением. Величины перемещений и деформаций не будем ограничивать.

Для иллюстрации сказанного выше рассмотрим деформации ротора с неуравновешенностью распределенной по его длине по произвольному закону

srr = — 62 + 7 = — 55. Рассмотрим деформации, отвечающие точке 14:

4. Векторное уравнение для момента. Рассмотрим деформации элемента стержня в связанной системе координат (рис. 3.6). В плоскостях, проходящих через главные оси сечения, проекция осевой линии имеет кривизны х2 и х3, которые являются проекциями кривизны пространственной осевой линии. Так как вектор и в естественных осях имеет только две проекции х{' и хз' =— (рис. 3.7), то в главных осях \et} получаем

Для решения этих задач рассмотрим деформации вала и насаженного на него диска. Введем следующие обозначения: RB — наружный радиус вала до посадки диска; гв — внутренний радиус вала (при нали-•чии центрального отверстия); RK — радиус внутренней расточки диска.

Отделим выступающие части от цилиндра и рассмотрим деформации полученных таким образом дисков и вала. Вследствие вращения и действия нагрузок Р20 деформации дисков и вала на радиусе г2 будут различными. Приложим к дискам и к участкам вала под дисками кольцевые радиальные нагрузки Р(0, которые определяются условиями равенства радиальных смещений вала и дисков на радиусе г2. При этом

Рассмотрим деформации, возникающие в условиях установившейся ползучести. Обозначим пластическое радиальное перемещение через «„, а пластические деформации в окружном и радиальном направлении — через етп и вгп соответственно. Принимая, что компоненты упругих деформаций малы по сравнению с деформациями ползучести, связь между перемещениями и деформациями можно представить в виде

Рассмотрим деформации отдельных частей обоймы. Цилиндрическая часть обоймы рассматривается как тонкая цилиндрическая оболочка -вращения. Не вдаваясь в теорию оболочек и отсылая интересующихся к соответствующей литературе [7, 52, 104, 130], заметим только, что цилиндрические оболочки вращения делятся на так'называемые длинные и короткие. . .

Рассмотрим деформации круглой диафрагмы из нелинейно-упругого материала, нагруженной давлением. Величины перемещений и деформаций не будем ограничивать.

4. Векторное уравнение для момента. Рассмотрим деформации элемента стержня в связанной системе координат (рис. 3.6). В плоскостях, проходящих через главные оси сечения, проекция осевой линии имеет кривизны и2 и к3, которые являются проекциями кривизны пространственной осевой линии. Так как вектор и в естественных осях имеет только две проекции иР и хР — — (рис. ,3.7), то в главных осях \et\ получаем

Это интегральное уравнение относительно т и, как отмечалось выше, из него нельзя определить т, так как закон их распределения по сечению не известен. Для его определения рассмотрим деформации вала.