Рассмотрим выражение

Рассмотрим выражения

Центр масс. В нерелятивистском случае, т. е. при движении с малыми скоростями, можно ввести понятие центра масс. Прежде всего рассмотрим выражения для импульса системы точек в нерелятивистском случае

Рассмотрим выражения J] т,х; =

Рассмотрим выражения для двух частных случаев задания начальных условий.

Рассмотрим выражения

Рассмотрим выражения, полученные в [50] для мягкого нагружения, с целью их обобщения на случай промежуточного нагружения.

Для ориентировочной оценки относительного изменения долговечностей при одно- и двухчастотном нагружениях рассмотрим выражения чисел циклов до разрушения в указанных случаях. Примем, что ^ и '2П — время до разрушения при действии одной и одновременно двух нагрузок соответственно. В общем случае *1 =^= ^п. так как энергия, необходимая для разрушения металла механическим способом, — величина постоянная. . Предельная, накопленная до разрушения энергия Ч711р = №,р, а время достижения этого критического уровня поглощаемой энергии будет разным, следовательно, в общем случае число циклов Л^п =^= N1. Так как с»! ^=2л/Т1 (где Т1 — период изменения напряжения, т. е. время одного цикла), а ^ = Т^Л^; то из выражения (8)

Уравнение (5.20) допускает также предельный переход при неограниченном возрастании числа членов, т. е. при п — > оо. Рассмотрим выражения для коэффициентов (5.21) при m = 2, k ~ n:

Импульсная теория включает в себя также следующую задачу вариационного исчисления. Необходимо найти величину индуктивной скорости и (г), при которой затраты мощности при заданной силе тяги минимальны. Рассмотрим выражения затрачиваемой мощности и силы тяги через интегралы

Наконец, рассмотрим выражения для профильных частей аэродинамических коэффициентов несущего винта, в которых

Обратимся к построению приближенных моделей. С этой целью рассмотрим выражения лрогаба г/ 'и момента М= —Ely' в точке приложения силы (я=0) без учета отраженных волн:

Ограничимся далее для простоты случаем непоглощающей среды (т. е. 1ш е+ = 0) и рассмотрим выражения (2.67) в областях углов скольжения 0О, меньших, и больших критического 0С.

Рассмотрим это преобразование несколько подробнее. Пусть Я(, ... • ••, Ps) — новая функция Гамильтона. Рассмотрим выражение

Рассмотрим выражение для и(е, т) (5.12). При т=0 (Б('>=0) получаем

Рассмотрим выражение (2.29) для универсального профиля суммарной скорости в области пристенного течения. После преобразований его можно представить в следующем виде:

Для нахождения силы вязкого сопротивления (/') рассмотрим выражение

Рассмотрим выражение (7) в двух предельных случаях: а) ДаюЛюЛед,; б) ЯЭКВ7;КВ » R,TC. Первое условие

Рассмотрим выражение для эффективного напряжения:

Рассмотрим выражение для Ка, и пусть сначала для простоты °г (•?', у') = OQ_= const. Как следует из формул (3), значение Ка, отличается от Кх слагаемым в числителе, представляющим интеграл от выражения а\- /г, (х&, ys)- Очевидно, в случае, когда мы

Рассмотрим выражение, стоящее в знаменателе (41.5), (41.6). Очевидно, что в тяговом и инверсном тяговом режимах с учетом выражения для силового передаточного отношения (41.7) имеем

Рассмотрим выражение Q(s) = wv(s)wv(-s) +

Рассмотрим выражение

Для оценки ширины доверительного интервала коэффициентов разложения возмущения собственного вектора рассмотрим выражение