Рассмотрим замкнутую

Размер зоны определяет величину подрастания трещины в цикле нагружения, а следовательно, контролирует масштабный уровень процесса формирования поверхности разрушения. Поэтому сначала рассмотрим закономерности формирования зоны пластической деформации при циклическом нагружении материала.

В связи с разработкой критериев малоцикловой прочности рассмотрим закономерности разрушения при мягком и жестком на-гружениях.

Рассмотрим закономерности, которые характерны для процессов коррозии, контролируемых скоростью анодного растворения, и пути увеличения скорости этого процесса при ускоренных испытаниях.

[134] не позволяет получить ясное представление о зависимости влияния реологических параметров материала на конфигурацию фронта волны. В связи с этим рассмотрим закономерности распространения упруго-пластической волны в вязко-пластичном материале с линейным деформационным упрочнением, который соответствует наиболее простой модели материала, проявляющего эффекты вязко-пластичности [266].

Рассмотрим закономерности мгновенно-пластического деформирования [27, 38, 69, 72, 99]. Все известные феноменологические зависимости носят более или менее приближенный характер. Наиболее удовлетворительно описывается процесс пластического деформирования в условиях пропорционального нарастания всех компонентов девиатора напряжений х. Значительно труднее описать такие процессы деформирования, которые протекают в условиях непропорционального нагружения при переменных соотношениях между компонентами девиатора напряжений. Вопрос еще более осложняется, когда часть или все компоненты девиатора напряжений периодически изменяют свои знаки.

откуда видно, что с увеличением л* работа возрастает. Рассмотрим закономерности изменения LT при изменении я.?. С увеличением я* растут яс.а и яр.к, а следовательно, растут и скорости потока на выходе из соплового аппарата са и на выходе из рабочего колеса w2 и с2. В соответствии с этим увеличиваются окружные составляющие скорости clu и с2и и работа ступени турбины

работает в автомодельной области. Рассмотрим закономерности

Потеря напора в любом фильтрующем слое и ее прирост зависит от толщины слоя. Однако, при достаточно большой толщине слоя прирост потери напора будет определяться только распределением осадка по толщине слоя во времени. Такой слой работает в автомодельной области. Рассмотрим закономерности изменения потери напора в слоях, работающих в автомодельной области. Умножив левую и правую части равенств (12.35) на параметр b и разделив на t0, получим

Рассмотрим закономерности распределения напряжений вдоль профиля сильфона III типа (рис. 13.16,0) для двух случаев на-гружения: сильфон растянут осевой силой (р = О, w =/= 0) и сильфон нагружен давлением и осевой силой при неподвижных торцах (условие силовой компенсации, т. е. р =j= 0, w ='0). Соответственно напряжения отмечены индексами w к р.

Рассмотрим закономерности течения ньютоновского материала в зазоре между двумя коническими поверхностями с углами при их вершине 23 >• 2а. Эта задача в разное время решалась с различными подходами Р. Шва-беном и Г. Умштеттером [16] и А. Кепесом [10].

Рассмотрим замкнутую систему, состоящую из двух материальных точек с массами ml и т2. Пусть скорости этих точек относительно инерциальной системы отсчета равны г»г, о2 в момент t (до взаимодействия) и v{, v'2 — в момент t' = t + r (после взаимодействия). Если функция f (mi, v{) служит мерой движения, то в силу условий 3° должно выполняться равенство *)

Рассмотрим замкнутую систему, состоящую из двух точек А и В. Если бы система состояла только из точки Л, то в силу определения инерциальной системы отсчета скорость VA сохранялась бы и, следовательно, имело бы место равенство qA = =a(m)vA = const. Благодаря наличию в системе точки В и взаимодействию между точками имеем

1. Понятие о силе. Снова рассмотрим замкнутую систему, состоящую из двух точек А и В. В силу первого закона Ньютона, если бы в системе не было точки В и точка А была сво-

Закон сохранения кинетического момента для замкнутой системы. Вновь рассмотрим замкнутую систему, движущуюся в потенциальном поле, которое получается в результате взаимодействия точек системы. Как и ранее, в качестве обобщенных координат примем декартовы координаты точек и рассмотрим преобразование поворота системы координат вокруг, например, оси г:

Итак, рассмотрим замкнутую систему, состоящую из материальных точек с массами mlt mz, m3, ... Если скорости этих точек — vlt щ, V3, ..., а внутренние силы, действующие между ними,—F12, F13,... ..., FH, F23, ..., F3l, F3.t, ... (F12— сила, действующая на точку / со стороны точки 2, и т. д.), то уравнения второго закона Ньютона для каждой из этих точек имеют вид

Рассмотрим замкнутую систему N серых поверхностей, свойства которых характеризуются коэффициентом поглощения а,- = е;, диффузным г* и зеркальным г\ коэффициентами отражения (е; +

Черные тела. Рассмотрим замкнутую систему (рис. 17-11) заданной геометрии и размеров, состоящую из конечного числа п изотермических тел с поверхностями FI, FZ, ..., Fn и температурами соответственно Т\, Т2, ..., Тп [Л. 163, 175].

Рассмотрим замкнутую систему неизоте'рмических серых тел известной геометрии и размеров (рис. 17-12) с заданными распределением температуры и оптических свойств. Требуется найти потоки различных видов излучения.

Рассмотрим замкнутую излучающую систему тел, образующих сечение, представленное контурами (рис. 17-18). Принимается, что продольные размеры тел велики по сравнению с поперечными. Размеры всех тел заданы. Самооблучение отсутствует (ф1,1='ф2,2=<рз,з=0). Требуется найти средние значения взаимных поверхностей и коэффициентов излучения.

Рассмотрим замкнутую круговую цилиндрическую оболочку, упругие свойства которой заданы соотношениями

Рассмотрим замкнутую систему, состоящую из рабочей машины, исполнительного механизма и человека-оператора, в которой должно поддерживаться постоянным значение одного из параметров работы машин. Достаточно часто при анализе таких систем динамическая характеристика рабочей машины может быть с необходимой точностью аппроксимирована характеристикой апериодического звена, а динамическая характеристика исполнительного механизма — характеристикой звена безынерционного усиления.