Равенство температур

Это равенство справедливо для звездочек втулочных, роликовых и зубчатых цепей. Как следует из рис. L .6, б, диаметр делительной окружности звездочки для зубчатой це ш больше диаметра наружной окружности.

Отметим, что это равенство справедливо лишь для бесконечно малого поворота р „ dq>. Другими словами, толь-

Это равенство справедливо лишь в том случае, когда каждое из слагаемых под знаком корня равно нулю. Значит, при равнове-

В самом деле, это равенство справедливо по знакам и по абсолютным значениям, так как рассматриваемый объем не изменится при перемещении вершин А1 и Рг до положений ах и рг, что приведет к новому тетраэдру, объем которого V равен одной трети произведения Р2 на площадь а^Вр^, поэтому, абсолютное значение момента, равное удвоенной площади а\&р\, равно величине 6V, деленной на Р2.

В силу линейной независимости функций е~р*г можно утверждать что полученное равенство справедливо, если выполнено условие

Приближенное равенство справедливо для YnS^l- На быстрое убывание реакций с ростом номера гармоник п, вытекающее из (19) при невозрастающих \еп\, указывалось в работе [2].

* Строго говоря, это равенство справедливо лишь для

Это равенство справедливо, если — 1 (см. стр. 152).

откуда * = Л (х + 2) (* - 3) + В (х + 1) (* - 3) + -f С (*+ 1) (* + 2К Написаняое равенство справедливо при любом значении х; полагая *=• — !, получим — 1 = — 4Л; Л = V^; полагая х=* — 2, найдем В = — s/s! полагая л == 3, найдем С= a/so. Теперь найдем

Когда тело имеет малое термическое сопротивление во всех направлениях, его температуру Т можно считать одинаковой по всему объему. Отдельные участки внутренней поверхности тела (см. рис. 2.2) будут находиться в состоянии температурного равновесия, и Л'(Р, Т) qn(P) = е"(Р, Т) 00 Т4 при Р е S." Это равенство справедливо, если среда в полости тела диатермична (не поглощает излучение) и внутренние источники излучения отсутствуют. В этом случае теплообмен излучением во внутренней полости тела не оказывает влияния на его температуру. Участки произвольной по форме внешней поверхности тела обмениваются между собой потоками излучения. Поэтому тепловые потоки <2п(Р) и е'(Р, Т)ооТ* при Р s S'можно рассматривать независимо друг от друга только в случае выпуклой внешней поверхности S'.

1 Ь2.3.4 ( л) ... 1 .х + Здг! + 4ж= -f 5ж' + . . . Это равенство справедливо, если — 1 < х < 1 (см. стр. 152). Действия с корнями: 44 4 VT 1^27 = ill = ± 3; 1,5 3 3 3

Показателем термического равновесия в системе служит равенство температур всех ее составляющих. Покажем, например, что в дуге существует локальное термическое равновесие, которое устанавливается достаточно быстро.

Для обеспечения наименьшей работы, расходуемой на компрессор, при проектировании многоступенчатых компрессоров обычно стремятся выполнить несколько условий: обеспечить равенство температур газа на входе во все ступени компрессора и на выходе из них, определенным образом распределить работу между ступенями.

Величину свободной энергии определяют, принимая равенство температур системы Т и окружающей среды TQ, то есть изотермичность процесса освобождения энергии. Поэтому, как и энергия, свободная энергия является функцией состояния системы: ее изменение в процессе не зависит от характера процесса, а определяется разностью между конечным и начальным значениями.

Разница между фактическими температурами деформации, несмотря на равенство температур перед деформацией, будет тем больше, чем больше разница между относительными поверхностями соприкосновения (поверхности соприкосновения металла с инструментом, отнесённые к единице объёма деформируемого

Если сторонний источник расположен в одной стенке с рассчитываемым подшипником (рис. 47, б), то он ограничивает площадь распространения тепла от подшипника. В какой-то точке на расстоянии а от подшипника наблюдается равенство температур, наводимых от работы рассчитываемого подшипника и стороннего источника. Можно представить, что через эту точку проходит адиабатическая стенка, причем угловая протяженность этой стенки равна-»-, т. е. один

кой-то точке на расстоянии а от подшипника будет наблюдаться равенство температур от работы рассчитываемого подшипника и стороннего источника. Можно представить, что через точку проходит адиабатическая стенка, причем угловая протяженность этой стенки равна я/2, т. е. один сторонний источник, относящийся ко второй группе, ограничивает лишь четвертую часть площади стенки. Таким образом, при наличии одного источника второй группы найденный параметр Кк следует умножить на 0,75 и сложить с че-

Для уменьшения мощности циркуляционного натриевого насоса первоначально в межтрубном пространстве не было перегородок. Предполагалось, что высокая теплопроводность натрия обеспечит примерное равенство температур теплоносителя по поперечному сечению корпуса. Однако в действительности температура натрия, протекающего в верхней части межтрубного пространства, была значительно выше по всей длине корпуса. Это способствовало неравномерному по высоте парогенератора нагреву воды и пара в отдельных трубах. Для устранения этого явления были установлены дроссельные шайбы на входных участках труб.

ную сложность. При снятии тарировочной кривой необходимо обеспечить с достаточной точностью равенство температур термоэлектрического и эталонного термометра, по которым производится тарировка. При проведении подобных работ применение промышленных водяных термостатов не позволяет получить достаточно достоверные результаты, поэтому в проблемной лаборатории турбиностроения ЛПИ разработан и изготовлен стенд тарировки температурных датчиков.

Равенство температур в системе указывает на отсутствие теплопередачи и характеризу-

температур в системе можно рассматривать как частный случай стационарного состояния. Так как для существования теплообмена необходимо неравенство температур в системе, то из сказанного непосредственно следует, что определение «температура печи» является совершенно неопределенным и имеет реальный смысл тогда только для случая термодинамического равновесия, 2*

В реальных конструкциях тепловой контакт между соприкасающимися деталями обычно нельзя считать идеальным. Контактирующие поверхности являются шероховатыми и имеют отклонения от правильной геометрической формы. При неидеальном тепловом контакте в условиях сопряжения (2.14) нарушается равенство температур [Т(Р) * ТС(Р)]. Различие температур соприкасающихся поверхностей оказывается пропорциональным контактному термическому сопротивлению или обратно пропорциональным контактной тепловой проводимости, которая количественно характеризуется коэффициентом а». При этом условия (2.19) принимают вид