Равновесия становится

но в отличие от установления равновесия, соответствующего обратимому электродному потенциалу, изменение массы металла Am =f= =f= 0 (Am > 0), т. е. происходит самопроизвольное электрохимическое растворение (коррозия) металла, так как /х > /х. Скорости анодных (/) и катодных (7) процессов сильно влияют на величину стационарных необратимых электродных потенциалов и скорость электрохимической коррозии металлов.

Итак, при движении консервативной системы в окрестности положения устойчивого равновесия (соответствующего по условию минимуму потенциальной энергии) каждая из главных координат совершает около положения равновесия гармоническое колебание с одной из собственных частот.

состояния равновесия, соответствующего

Быстрое возникновение или изменение силы всегда сопряжено с изменением положения равновесия системы. Переход системы из одного устойчивого состояния равновесия, соответствующего одному значе- Рис. 83. нию внешней силы, в другое, соответствующее другому значению внешней силы, также устойчивое1), сопровождается колебаниями около этого нового положения равновесия. С таким механизмом возникновения колебаний приходится встречаться очень часто.

Вторая стадия является электрохимической. Она состоит в отщеплении первого электрона от атома железа. Для окислительно-восстановительного равновесия, соответствующего этой стадии, будем иметь (как для любого обратимого окислительно-восстановительного потенциала):

При температуре тела выше абсолютного нуля некоторое количество электронов, зависящее от температуры и величины запрещенной зоны, может обладать необходимой для перехода энергией и находиться в свободной зоне; в основной зоне будет находиться равное количество незанятых уровней. Переход электронов из одной зоны в другую является непрерывным процессом, и состояние, характеризующееся наличием в среднем некоторого количества электронов в свободной зоне и равного ему количества незанятых уровней в основной зоне, является состоянием динамического равновесия, соответствующего данной температуре тела. Между указанными классами твердых тел нельзя провести резких границ; некоторые кристаллические-твердые тела проявляют свойства, характерные для нескольких типов связи.

Сброс нагрузки. В случае аварии электрической сети нагрузка может оказаться внезапно снятой с турбогенератора полностью или в значительной части. При этом регулировочные клапаны должны перейти из положения в момент сброса нагрузки к положению нового равновесия, соответствующего при полном сбросе нагрузки холостому ходу. Во время движения клапанов к их новому равновесному положению пар продолжает поступать в турбину, развивая вместе с аккумулированным внутри турбины паром избыточную мощность. Эта мощность полностью затрачивается на увеличение скорости вращения ротора, которая может превысить допускаемый предел и вызвать действие автомата безопасности, останавливающего турбину. Недопустимый разгон турбогенератора может получиться также при неполном сбросе нагрузки, и в этом случае выключение агрегата автоматом безопасности может принести большие убытки.

В разделе 6 (см. стр. 163) показано, что ударная скорость ws изменяется при изменении передаточного отношения i = q>i*. Удар, как таковой, характеризуется свободной составляющей окружной скорости. Условием возникновения этой составляющей, как 'было показано выше из треугольников скоростей, является несогласование входного угла лопатки в рассматриваемой точке входной кромки с направлением относительной скорости натекающей на кромку жидкости, т. е. нарушение условия равновесия, соответствующего номинальному режиму.

Колеблющееся тело передает свои колебания прилегающим к его поверхности частицам воздуха, которые, в свою очередь, передают эти колебания соседним частицам. Колебание каждой частицы воздуха происходит около нейтрального положения равновесия, соответствующего положению частицы до начала колебаний.

где ф<*) — угол укладки &-го слоя, отсчитывается' от направления а-линии оболочки. Коэффициенты матрицы [G0/ ],. характеризующие жесткость однонаправленного КМ в осях слоя, подробно^ объяснялись в § 2.3 [см. (2.32)]. При вычислении [G0'] параметры "ifo, ip2, 1^12 (табл. 2.1), зависящие от напряженно-деформированного состояния, следует подсчитывать на этапе предыдущего состояния равновесия, соответствующего т.

Рассмотрим общую последовательность решения задачи. При известной геометрии, внутренних силовых факторах и жесткостных свойствах конструкции, определенных в предыдущем положении равновесия, соответствующего времени т, а также при внешних силах (РТ+ДТ) решаются последовательности задач (4.227) и находятся приращения узловых перемещений. Этим приращениям соответствуют приращения параметров напряженно-деформированного состояния, которые суммируются с параметрами, найденными на предыдущих шагах нагружения.

Рассмотрим процесс полиморфного превращения сплава У. При температуре /3 (точка т^ р-твердый раствор в условиях равновесия становится неустойчивым, и в его кристаллах возникают зародыши а-твердого раствора 1, состав которого соответствует точке пг. Развитие превращения р -»- а возможно только при дальнейшем охлаждении сплава. Образующиеся кристаллы а-твердого раствора при понижении температуры изменяют свой состав по линии ab, а кристаллы р-твердого раствора — по линии ас. Так, при температуре /4 в равновесии находятся а-твердый раствор состава точки п2 и кристаллы р состава та.

состояния равновесия становится очень сложной за* дачей.

Считается, что если после устранения ^причин, вызывающих отклонение, система возвращается к исходному состоянию равновесия, то это ее состояние считается устойчивым; если не возвращается -г- неустойчивым. Такой подход к анализу устойчивости позволяет определить значения внешних сил, при которых устойчивое положение равновесия становится неустойчивым. Эти силы называют критическими и рассматривают как предельные для данной конструкции. При расчете на устойчивость рабочая

Объем осадка при нарушении карбонатного равновесия становится заметным при содержании в воде НСО~3 более 200 мг-ион/л при снижении давления до 0,4 МПа. При выходе воды на поверхность и контакте ионов железа с кислородом воздуха образуются закись и окись железа, которые, гидроли-зуясь, образуют коллоидную гидроокись Ре(ОН)з в виде хлопьевидной суспензии, выпадающей в осадок. В сероводородсодержащих водах взвеси представлены в основном сернистым железом.

Условие (18.11) свидетельствует о том, что касательная к новой ветви кривой Р — f, возникающей в точке бифуркации, горизонтальна (рис. .18.17). Этим определяется наличие форм равновесия, смежных с первоначальной формой. Критической является та нагрузка Р», при которой первоначальная форма равновесия становится нейтральной.

Эта форма равновесия становится безразличной в критической точке (в первой точке бифуркации) и неустойчивой на всем протяжении оси параметра нагрузки выше первой точки бифуркации. Возникающие в первой точке бифуркации новые формы равновесия устойчивы. Формы же равновесия, возникающие во всех остальных точках бифуркации, неустойчивы. Точки бифуркации могут быть найдены как из нелинейных уравнений, так и из линеаризованных уравнений равновесия системы в отклоненном от первоначальной формы положении.

Из этой диаграммы видно, что первоначальная форма равновесия становится неустойчивой в точке В\, до этого в точке А начались пластические деформации. Новая форма равновесия возникает в точке BI и является устойчивой до тех пор, пока пластические деформации в связи с ростом нагрузки не вызовут появления предельной точки Tip, после которой перестает быть устойчивой и возникшая в точке В\ форма равновесия.

Вторая система качественно иначе ведет себя под нагрузкой. Исходное вертикальное положение стержня остается устойчивым до тех пор, пока Р < 1. В точке бифуркации В^ ось ординат, соответствующая на рис. 1.10, б_исходному положению равновесия, пересекается с кривой Р = cos
циальная энергия минимальна и любые отклонения по (рг и фг приводят к ее увеличению (рис. 1.18, а). При Ркр < Р < Ра исходное состояние равновесия соответствует точке минимакса полной потенциальной энергии. Это состояние неустойчиво, поскольку возможны отклонения системы, приводящие к ДЭ <0 (рис. 1.18, б). При Р > Р2 значение полной потенциальной энергии в исходном состоянии равновесия становится максимальным и любые отклонения системы приводят к A3 < 0 (рис. 1.18, в). Энергетический подход к определению точек бифуркации и критических нагрузок может быть применен и в более сложных случаях. Для систем с распределенными параметрами при Р > > Ркр исходное состояние равновесия всегда соответствует точкам минимакса полной потенциальной энергии, т. е. при любых значениях Р > Ркр полная потенциальная энергия в исходном неустойчивом состоянии не становится максимальной.

Следовательно, прямолинейная форма равновесия становится неустойчивой при напряжении, меньшем предела пропорциональности, и для определения критической силы справедлива теоретическая формула Эйлера

Следовательно, прямолинейная форма равновесия становится неустойчивой при напряжении, большем предела пропорциональности, и определение критической силы производится по эмпирической формуле Ясинского