Равновесия температура

Теорема 2.2. Для равновесия свободного твердого тела под действием плоской сходящейся системы сил необходимо и достаточно, чтобы си лозой многоугольник, построенный из образующих систему всктороя, был замкнут.

Теорема 2.3. Для равновесия свободного твердого тела под действием плоской сходящейся системы сил необходимо и достаточно, чтобы сумма проекций всех сил на каждую из осей произвольно выбранной системы координат Оху равнялась нулю:

Теорема 2.5. Для равновесия свободного твердого тела под действием пространственной системы сходящихся сил необходимо и достаточно, чтобы пространственный силовой многоугольник, построенный из векторов, образующих систему, был замкнут.

Теорема 2.6. Дня равновесия свободного твердого тгла под действием пространственной системы сходящихся сил необходимо и достаточно, чтобы сумма проекций всех сил на каждую из осей произвольно выбранной системы координат Охуг равнялась нулю:

Сформулируем и докажем условия равновесия свободного тела, к которому приложена некоторая система пар сил, лежащих на плоскости.

Теорема 3.3. Необходимым и достаточным условием равновесия свободного тела под действием системы пар сил, лежащих на плоскости, является равенство , нулю алгебраической суммы моментов пар системы.

2. Перейдем к рассмотрению основных форм уравнений равновесия свободного твердого тела, находящегося под действием произвольной плоской системы сил.

где Л и Б— произвольные точки плоскости, не лежащие на прямой, перпендикулярной оси Ох, являются необходимыми и достаточными для равновесия свободного тела, находящегося под действием произвольной плоской системы сил.

Теорема 4.4. Для равновесия свободного твердого тела под действием произвольной пространственной системы сил необходимо и достаточно, чтобы главный вектор и главный момент этой системы относительно любой точки были равны нулю, т. е.

Итак, для равновесия свободного тела под действием произвольной пространственной системы необходимо и достаточно, чтобы сумма проекций всех сил на каждую из осей произвольно выбранной системы координат равнялась нулю и сумма моментов всех сил относительно каждой оси выбранной системы равнялась нулю.

линиям действия сил. Так как система параллельных сил есть частный случай произвольной системы, то уравнения (4.25) представляют собой условия необходимые и достаточные для равновесия свободного тела под действием этой системы. Однако при сделанном выборе осей координат эти уравнения несколько упрощаются. Действительно, в силу того, что линии действия сил параллельны оси Oz, первые два уравнения системы (4.25) удовлетворяются тождественно (любой вектор системы перпендикулярен как оси Ох, так и оси Оу, а, следовательно, его проекции на эти оси равны нулю). Согласно свойству 3 момента силы относительно оси (см. § 4.6), моменты всех сил системы относительно оси Oz равны нулю, т. е. последнее уравнение (4.25) тоже удовлетворяется тождественно. Система (4.25) принимает вид

прямой DCE. Это подтверждается и расчетом. Например, при температуре DCE в равновесии находятся три фазы: ЖИДКИЙ сплав исходного состава (С0) и два твердых рас-твора: а состава D и (J состава Е, т. е. Ж —»«0 + Ря. Смесь двух фаз (или более), одновременно или попеременно кристаллизующихся из жидкой фазы при постоянной температуре, называется эвтектикой. Число степеней свободы при кристаллизации эвтектики равно нулю (с = 2 — 3 + 1 =0). Это свидетельствует о том, что ни один из факторов равновесия (температура, концентрация) не может быть изменен без нарушения числа фаз системы. Поэтому на кривой охлаждения наблюдается горизонтальный участок (1—/'). Температура, при которой возникает эвтектика, называется эвтектической, а состав сплава, соответствующий точке С — эвтектическим. Изотермический процесс кристаллизации эвтектики свидетельствует о выделении теплоты кристаллизации. Таким образом, эвтектическая структура в рассматриваемой

Наименование вещества Обозначе ние вещества Условие равновесия Температура в °С Связь между температурой и давлением от р = 680 до 780 мм рт. ст,

Наименование вещества Обозначение ве- Условие равновесия Температура в °К Связь между температурой и давлением

Стеклоткань и весь датчик нагреваются, происходит испарение поглощенной влаги и охлаждение датчика. Как только количество испаряющейся влаги станет меньше количества влаги в испытуемом газе, снова начинается процесс поглощения влаги из газа и нагрев датчика. В результате этого между количеством влаги в газе и концентрацией раствора хлористого лития, нанесенного на стеклоткань, устанавливается равновесие. При этом температура равновесия (температура нагрева датчика), которая находится в прямой зависимости от влажности газа, измеряется термометром сопротивления 5, помещенным внутри трубки / датчика. Шкала прибора проградуирована в значениях точки росы. Необходимо иметь в виду, что температура нагрева датчика, измеряемая термометром сопротивления, не равна температуре точки росы. Зависимость точки росы от температуры датчика приведена в табл. 20.

Наименование вещества Обозн аче-ние вещества Условие равновесия Температура а 'С Связь между температурой и давлением от р = 680 до 780 мм рт. ст.

Наименование вещества Обозначение вещества Условие равновесия Температура в °С Наименование вещества Обозначение вещества Условие равновесия Температура в °С

Наименование вещества Обозначение вещества Условие равновесия Температура в °К Связь между температурой Т -и давлением р

вещества, характеризующееся стабильностью формы и тепловым движением составляющих его атомов в виде малых колебаний около положений их равновесия]; ТЕМПЕРАТУРА [—физическая величина, характеризующая состояние равновесия термодинамической системы и пропорциональная средней кинетической энергии хаотического движения частиц, составляющая систему; абсолютная по термодинамической шкале температур выражается в Кельвинах; вырожденная указывает начало проявления свойств вырожденного газа; дебаевская соответствует предельно высокой частоте упругих колебаний кристаллической решетки твердого тела; инверсии показывает для данного газа изменение знака эффекта Джоуля — Томсона: кипения жидкости указывает на равенство давления ее насыщенного пара внешнему давлению; кристаллизации фиксирует фазовый переход из жидкого состояния в кристаллическое]

Для условий термодинамического равновесия температура

Структурные превращения в металлах и сплавах сопровождаются выделением или поглощением скрытой теплоты превращения (например, при расплавлении металлов поглощается скрытая теплота плавления) или же связаны с аномальной удельной теплоемкостью, которая наблюдается, например при образовании сверхструктуры в Р -латуни. Отсюда следует, что при нагревании или охлаждении металла или сплава в одинаковых условиях структурные изменения должны вызвать изменение хода кривой температура — время. По перегибу кривой можно найти температуру структурного превращения. В условиях истинного равновесия температура (или температурный интервал), при которой происходит данное структурное превращение, является постоянной для данного металла или сплава, но практически часто наблюдается температурный гистерезис структурного превращения. Например, при медленном охлаждении з условиях истинного равновесия жидкое олово затвердевает при постоянной температуре 231,9°, но в обычных опытах часто оказывается возможным, прежде чем начнется кристаллизация, охладить жидкое олово на 20 или 30° ниже его истинной температуры затвердевания. Это явление обычно называется переохлаждением. Переохлаждение является результатом кристаллизации, происходящей путем зарождения центров и их роста.

Структурные превращения в металлах и сплавах сопровождаются выделением или поглощением скрытой теплоты превращения (например, при расплавлении металлов поглощается скрытая теплота плавления) или же связаны с аномальной удельной теплоемкостью, которая наблюдается, например при образовании сверхструктуры в Р -латуни. Отсюда следует, что при нагревании или охлаждении металла или сплава в одинаковых условиях структурные изменения должны вызвать изменение хода кривой температура — время. По перегибу кривой можно найти температуру структурного превращения. В условиях истинного равновесия температура (или температурный интервал), при которой происходит данное структурное превращение, является постоянной для данного металла или сплава, но практически часто наблюдается температурный гистерезис структурного превращения. Например, при медленном охлаждении з условиях истинного равновесия жидкое олово затвердевает при постоянной температуре 231,9°, но в обычных опытах часто оказывается возможным, прежде чем начнется кристаллизация, охладить жидкое олово на 20 или 30° ниже его истинной температуры затвердевания. Это явление обычно называется переохлаждением. Переохлаждение является результатом кристаллизации, происходящей путем зарождения центров и их роста.