Свободных параметров

В зависимости от концентрации свободных носителей, которая связана со способом взаимодействия атомов в решетке, изменяется значение энергетического зазора между валентной зоной и зоной проводимости. Соответственно меняется характер электропроводимости кристаллов (рис. 2.3), которые в связи с этим можно разделить на три класса: проводники (металлы), полупроводники и изоляторы (диэлектрики).

чения используются осесимметрич-ные Л.с. с частично перемещаемым внутри них центральным телом или регулируемые плоские Л.с., форма контура к-рых изменяется изгибом пластин вдоль по потоку газа. ЛАВЙННО-ПРОЛЁТНЫЙ ДИОД (ЛПД) -полупроводниковый диод с отрицат. сопротивлением в СВЧ диапазоне, работающий при обратном смещении ПП перехода в режиме лавинного умножения носителей заряда (см. Лавинный пробой). ЛПД широко применяются для генерирования и усиления электромагн. колебаний в диапазоне частот 1-400 ГГц. Наибольшая выходная мощность ЛПД достигает сотен Вт в импульсном режиме и десятков Вт в непрерывном; кпд обычно не превышает 30%. ЛАВИННЫЙ ПРОБОЙ - резкое возрастание тока через ПП в сильном (напряжённостью 10-100 МВ/м) элек-трич. поле. Ускоренные электрич. полем свободные носители заряда при столкновении с атомами ПП вызывают их ионизацию (ударная ионизация), что приводит к лавинообразному нарастанию концентрации свободных носителей, а следовательно, увеличению электропроводности ПП. Л.п. ограничивает диапазон рабочих напряжений большей части ПП приборов; на явлении Л.п. осн. действие таких приборов, как стабилитроны, лавинно-пролётные диоды, лавинные транзисторы и некоторые др.

ПРОСТРАНСТВЕННЫЙ ЗАРЯД, объёмный заряд,- суммарный элек-трич. заряд свободных носителей (электронов, ионов), распределённый в пространстве с объёмной плотностью заряда р. Появление П.з. обычно связано с прохождением электрич. тока. П.з. возникают вблизи электронов при протекании тока через электролиты, на границе двух ПП с разным типом проводимости, в вакууме в процессах электронной и ионной эмиссии, в электрич. разряде в газе.

РЕКОМБИНАЦИЯ (от ре... и ср.-век. лат. combinatio - соединение) - явление, противоположное ионизации, т.е. исчезновение свободных носителей заряда противоположных знаков, напр., при их столкновениях. В иони-зов. газах и плазме происходит Р. свободных электронов и положит, ионов с образованием нейтральных атомов и молекул или положит, ионов, в ПП - Р. электронов проводимости и дырок в результате перехода электронов из зоны проводимости в валентную зону, в электролитах -Р. отрицательных и положительных ионов.

разность потенциалов между двумя различными металлами, ПП или металлом и ПП, возникающая при их непосредств. соприкосновении (контакте). К. р. п. обусловлена двойным электрич. слоем, образующимся в приконтактной области в результате перехода части электронов из тела с меньшей работой выхода в тело с большей работой выхода. При этом изменяется концентрация свободных носителей заряда (электронов и дырок) в приконтактном слое. Условием термодинамич. равновесия является равенство электрохимических потенциалов электронов в контактирующих телах. К. р. п. зависит от материала контактирующих тел и темп-ры. К. р. п. используется в термопарах, термогенераторах, ПП диодах и др. устройствах.

ЛАВИННЫЙ ПРОБбЙ — резкое уменьшение омического сопротивления ПП в сильном (с напряжённостью неск. кВ/см) электрич. поле. Объясняется большим ускорением свободных носителей заряда, вызывающим при столкновении с атомами ПП их ионизацию (ударная ионизация). Ударная ионизация приводит к лавинообразному нарастанию электрич. проводимости. Л. п. ограничивает диапазон рабочих напряжений ПП приборов; явление Л. п. используется в ряде ПП приборов (опорные диоды, лавинные транзисторы и т. д.).

РЕКОМБИНАЦИЯ (от ре... и позднелат. combi-natio — соединение) — явление, противоположное ионизации, т. е. исчезновение свободных носителей заряда противоположных знаков при их столкновениях. Напр., в ионизов. газах и плазме

1 Основную часть химического потенциала металла составляет решеточный "потенциал (особенно для переходных металлов), и изменение энергии свободных электронов дает вклад в изменение химического потенциала атома лишь в меру «статистического веса» свободных носителей.

1 Основную часть химического потенциала металла составляет решеточный потенциал (особенно для переходных металлов), и изменение энергии свободных электронов дает вклад в изменение химического потенциала атома лишь в меру «статистического веса» свободных носителей.

Найдем теперь связь между концентрацией свободных носителей заряда в невырожденном полупроводнике и положением уровня Ферми ц, воспользовавшись больцмановской функцией распределения (3.104)

Из формул (6.7) и (6.8) следует, что концентрация свободных носителей заряда в данной зоне определяется расстоянием этой, зоны от уровня Ферми: чем больше это расстояние, тем ниже концентрация носителей, так как ц и \а' отрицательны.

и содержать достаточное число свободных параметров Сп, варьируя которые, можно было бы с любой степенью точности выполнить вариационное уравнение (1.3.16) или (1.3.20). Корректирующий тензор учитывает физико-механические свойства материала, тепловое воздействие и другие факторы.

и содержать достаточное число свободных параметров АСП, варьируя которые можно было бы выполнить вариационное уравнение (1.3.19) или (1.3.23) [в зависимости от физико-механических свойств материала]. С помощью корректирующего тензора учитываются свойства материала при разгрузке, изменение температуры и другие внешние факторы.

где п — число подвижных звеньев кинематической цепи; рг — число низших пар в ней (каждая из которых налагает по два условия связи); Р! — число высших пар (накладывающих по одному условию). Формула показывает, что число свободных параметров кинематической цепи равно разности общего числа координат Зп, определяющих положение всех подвижных звеньев, и общего числа уравнений, устанавливающих связь между координатами соседних звеньев.

Представление искомой функции в виде ряда далеко не единственный способ перехода от задачи определения стационарных значений функционала к задаче определения стационарных значений функции нескольких переменных. Для этой цели функцию v (х) можно искать среди семейства функций, удовлетворяющих заданным геометрическим условиям задачи и зависящим от N свободных параметров:

В соответствии с поставленной задачей по сути дела требуется обеспечить достаточную близость функции -v, зависящей от ряда свободных параметров рь к заданной функции v — р (t)/p0.

Выше было указано, что на границе устойчивости решение дифференциального уравнения равновесия стержня при заданных граничных условиях приводит к равенству V=L, если V и L определяются из действительной формы колебаний, функциональная зависимость которой соответствует уравнению равновесия. Если мы применяем приближенную форму колебаний, удовлетворяя хотя бы наиболее важным граничным условиям, то условие L=V не выполняется и получаем L — V=f>. При этом б является определенной постоянной. Если в выражении формы колебаний оставить несколько свободных параметров, например, а\, а2 и т. д., то всегда можно эти параметры подобрать так, чтобы разность 6 была минимальной. Это означает, что

Вычисление свободных параметров из уравнений — (L — V) =0

Сущность его состоит в том, что исходят из оценки решения, которое содержит несколько свободных параметров, и при этом оно в наибольшей степени удовлетворяет заданным граничным условиям. Для определения неизвестных параметров необходимо, чтобы предлагаемое приближенное решение в точности соответствовало данному уравнению в стольких избранных точках, сколько имеется свободных параметров. Если принять, например, приближенное решение в форме, которую рекомендует Б. Г. Галеркин, то мы получим для неизвестных свободных параметров столько линейных однородных уравнений, сколько имеется • свободных параметров.

где х-, — расстояние диска от одного конца вала. Функцию f(xt ) подбирают так, чтобы она возможно лучше удовлетворяла граничным условиям на концах вала. В этой функции оставляем несколько линейных свободных параметров, значения которых определяются так, чтобы разность А была минимальной. Предположим, например, что

Чем больше содержится в заданной функции свободных параметров, тем более точными будут результаты решения и тем больше значений частот собственных колебаний мы получим. Однако при этом расчет становится более трудоемким.

Рассмотрим простейшую задачу приближения линейными сплайнами (т = 1). Тогда общее число Q свободных параметров,