Свободными электронами

Лишь в некоторых простых схемах соединений поглощение энергии за один цикл можно вычислить с помощью теоретического расчета. Более надежные оценки рассеяния энергии могут быть получены экспериментальным путем — либо по параметрам резонансного пика в режиме моногармонических вынужденных колебаний, либо по огибающей свободных затухающих колебаний.

Лишь в некоторых простых схемах соединений поглощение энергии за один цикл можно вычислить с помощью теоретического расчета. Более надежные оценки рассеяния энергии могут быть получены экспериментальным путем — либо по параметрам резонансного пика в режиме моногармонических вынужденных колебаний, либо по огибающей свободных затухающих колебаний.

В рассматриваемый здесь круг вопросов входит изучение свободных затухающих колебаний, используемых для экспериментального определения эффективных комплексных модулей или податливостей, и исследование волн в композиционной среде, подвергающейся нестационарным воздействиям.

Режим свободных затухающих колебаний в МС широко используется, методически оправдан, позволяет получить ряд новых эффективных способов измерения S и <оо через разные фазовые переменные. Так, для линейных МС с колебательным характером решения уравнения (1) Y(t)=Ae~st-sln(o)t + (f), где А, (ре./?, справедливы соотношения [4]

на которые силы сопротивления оказывают значительное влияние, относятся виброграммы свободных затухающих колебаний, амплитуды обобщенных координат в зонах резонансов, конечные амплитуды при параметрическом резонансе, предельные циклы в автоколебательных системах. О параметрических колебаниях и автоколебаниях говорится ниже.

Для диссипативных систем чаще всего строят огибающую кривую свободных затухающих колебаний.

свободных затухающих колебаниях или частотой возбуждений при вынужденных. Установившаяся форма последних дает основание при неизменных амплитудах и частоте считать «линеаризованные» коэффициенты настоящими константами, справедливыми в любой момент времени. При неустановившихся затухающих колебаниях такое представление теряет свое преимущество, поскольку линеаризованные коэффициенты могут соответствовать лишь отдельным циклам, как бы изменяясь скачками от цикла к циклу.

ДЛ =-rB?a"Q$H>.5. (2.30) Таким образом, и для степенной зависимости сил трения от скорости устанавливается идентичность величины рассеяния при свободных затухающих и вынужденных колебаниях. Вместе с тем форма зависимости показывает, что разыскание при свободных колебаниях какого-то постоянного логарифмического декремента как характеристики рассеяния не является целесообразным и имеет смысл только в линейном случае при п = 1.

— уравнение свободных затухающих колебаний при начальных условиях t = О, Х0 = О, Х0 = 1/Хп.

Если по экспериментально полученной кривой свободных затухающих колебаний определено отношение двух последовательных амплитуд

На рис. 107, а кривая / изображает осциллограмму свободных затухающих колебаний лопатки; кривая 2 — осциллограмму резонансных колебаний, когда частота возмущающих импульсов равна собственной частоте. Амплитуда колебаний резко возрастает, хотя и до определенного предела, характеризуемого тем, что энергия действующих на лопатку импульсов поглощается трением частиц материала лопатки.

Прибор электронный электровакуумный — электровакуумный прибор, в котором прохождение электронного тока осуществляется только свободными электронами; различают электронные лампы, фотоэлементы и электроннолучевые приборы [3, 4].

где Л = 2л/г/(т0с) = 2,42.10-И) см называется комптоновской длиной волны электрона. Таким образом получилось, что, если у-квант сталкивается со свободным электроном и при этом отклоняется на угол р, его импульс изменяется в соответствии с законами упругого удара, причем это уменьшение импульса приводит к увеличению длины волны, которая дается формулой (40.15). Изменение длины волны Y-КВЭНТОВ можно непосредственно измерять. Наблюдения Комптона полностью подтвердили формулу (40.15). Тем самым были экспериментально подтверждены и те исходные положения, на которых базировался вывод (40.15), в частности формулы (40.11). Конечно, столкновения у-квантов возможны не только со свободными электронами, находящимися вне атомов, но и с электронами, входящими в атомы. Результат столкновения зависит от того, насколько сильно соответствующий электрон связан с атомом. Для внешних электронов, которые находятся далеко от ядра атома и для которых сила притяжения ядра

При прохождении в веществе изменяется траектория движения электронов из-за упругих столкновений с атомами твердого тела, происходит их рассеяние и потеря энергии в результате торможения. Потери энергии электронами в основном связаны с неупругими столкновениями с атомами и свободными электронами, в результате которых

ПРОСТРАНСТВЕННЫЙ ЗАРЯД, объёмный заряд, — электрич. заряд, распределённый в нек-ром объёме с объёмной плотностью заряда р. П. з. образуется свободными электронами и ионами при прохождении электрич. тока в газе, вакууме и электролитах. П. з. определяет распределение электрич. потенциала по длине разрядного промежутка между электродами электровакуумных и газоразрядных приборов, а также вид их вольтампер-ных хар-к.

Прибор электронный электровакуумный — электровакуумный прибор, в котором прохождение электронного тока -осуществляется только свободными электронами; различают электронные лампы, фотоэлементы и электроннолучевые приборы [3, 4].

Электронная теплопроводность. В металлах перенос тепла осуществляется ,не только фононами, но и свободными электронами. Поэтому теплопроводность металлов К складывается из теплопроводности решетки /Среш и теплопроводности электронного газа Дал- Последнюю можно вычислить, подставив в (4.40) теплоем-

Процессу испарения (разрушения) материала предшествует передача энергии кристаллической решетке с последующим нагревом материала. Поглощение света свободными электронами металлической пленки приводит к возрастанию энергии электронного газа, которая передается кристаллической решетке при электрон-фононных столкновениях за время около 10~10 с.

где a (Ne) — сечение фотонного захвата свободными электронами; дге — концентрация свободных электронов.

При этом следует учитывать соотношение сил взаимодействия, с одной стороны, между ион-атомами металла и молекулами воды (энергия гидратации w), с другой — между ион-атомами металла и свободными электронами в самом металле (энергия связи w\).

В металлах перенос теплоты теплопроводностью в значительной мере определяется переносом энергии свободными электронами. Различая в коэффициенте теплопроводности разнообразных неоднородных материалов объясняются эффектом пористости. Для зернистых материалов типичным 'нарушением однородности является анизотропия, проявляющаяся в неодинаковой теплопроводности в различных направлениях. Коэффициент теплопроводности зависит от температуры, для многий металлов он уменьшается с повышением температуры по линейному закону.

отрицательные ионы, образующиеся при соединении нейтральных частиц со свободными электронами. Для отщепления электрона надо совершить работу ионизации