Свободном пространстве

При равномерном нагреве материала происходит его свободное расширение без возникновения напряжений. Если же осуществляется неравномерный нагрев тела, то связи нагретых участков с ненагретыми препятствуют свободному расширению тела. Вследствие этого в теле возникают температурные собственные

Дисковый поршень закрытого типа показан на фиг. 94. Приливать рёора к ободу поршня не следует во избежание добавочных литейных напряжений и чтобы не препятствовать свободному расширению обода при нагрева-

Смещение диафрагм, имеющих косой разъем, происходит в результате «сползания» верхней половины под влиянием собственного веса, вибрации и сил трения, препятствующих свободному расширению.

В любой турбине важно свести к минимуму внешние силы, как например, давление присоединенных труб, вес конденсатора, препятствие свободному расширению цилиндра. При больших диаметрах и толщинах стенок присоединенных труб передаваемые усилия могут сильно деформировать цилиндр, вызывать перекосы и заедания в шпонках, отставания опор.

случае, если он является фикспунктом: при возникновении препятствия свободному расширению фикспункт может быть нагружен очень большой силой. Поэтому такие соединения также приходится делать с большим запасом прочности.

3. Неправильный монтаж нагревающихся деталей, препятствующий их свободному расширению например: давление паропровода на корпус турбины, ограничение свободного движения цилиндров турбины по шпонкам фундаментной плиты, неправильная насадка дисков на вал, препят-

Под термической усталостью понимают разрушение материала, постепенно развивающееся под действием многократных повторных температурных напряжений. При быстром нагреве или охлаждении поверхности относительно толстостенной детали по ее сечению возникает градиент температур, при котором свободному расширению или сжатию наружных слоев препятствуют внутренние. Вследствие этого в наружных и внутренних слоях появляются термические напряжения. Если напряжения в поверхностном слое превосходят упругие, то при полном прогреве или охлаждении стенки знак их меняется и оставшиеся напряжения сохраняются длительное время. При равномерном и медленном прогреве (охлаждении) детали термические напряжения появляются в том случае, когда свободному ее расширению препятствуют сопряженные с ней детали.

Опасны защемления элементов трубопровода, которые препятствуют свободному расширению при нагреве.

Во втором случае луч лазера падает на поверхность ОК через прозрачный слой, например приклеенную стеклянную пластинку, тонкую пленку масла или воды (рис. 1.41, б слева). Данный слой представляет собой инерционное сопротивление, препятствующее свободному расширению нагреваемой зоны. От этого повышается эффективность излучения в ОК и меняется характер диаграммы направленности продольных волн (рис. 1.41, б справа), максимум которой совпадает с нормалью к поверхности ОК. Прозрачный слой увеличивает амплитуды излучаемых про-

Корпус клапана сваривается из двух литых частей, что обеспечивает их высокое литейное качество. Пар от котла подводится по горизонтальному патрубку. Со стороны, противоположной входу пара, устанавливается вертикальное ребро, препятствующее появлению горизонтального вихря, возбуждающего изгибные колебания штока клапана и способствующего его усталостному разрушению. Пар из стопорного клапана направляется к корпусам регулирующих клапанов по перепускным трубам. Таким образом, стопорный клапан перепускными трубами присоединяется к турбине. Как мы уже знаем (см. § 3.11), при пуске турбины ее корпус расширяется от фикспункта, расположенного в зоне выхода отработавшего пара, в сторону переднего подшипника вместе с перепускными трубами. Корпус стопорного клапана закрепляют на специальной гибкой конструкции, давая холодный монтажный натяг перепускным трубам (растяжка перепускных труб в холодном состоянии). После прогрева корпуса турбины и его теплового перемещения по фундаментным рамам натяг исчезает и не возникает усилий со стороны перепускных труб, препятствующих свободному расширению турбины по фундаментным рамам.

чем сила тяжести статора и ротора. Для еще большего уменьшения силы, передающейся на корпус подшипника, на ряде турбин ЛМЗ практикует установку дополнительной гибкой опоры с калиброванной пружиной (рис. 19.28). Гибкость опоры не препятствует свободному расширению лап, а сама она воспринимает часть вертикальной нагрузки, разгружая корпус подшипника.

Если k— единичный вектор в направлении распространения плоской электромагнитной волны в свободном пространстве, то-

Рис. 2.16. Для плоской электромагнитной волны, распространяющейся в свободном пространстве, векторы »лектрического и магнитного полей перпендикулярны к направлению, распространения р. Таким образом, iT«E = !T«B=0.

движущемуся внутри неподвижного кристалла, не обладает по отношению к параллельному переносу *) той полной инвариантностью, которая характерна для мира вне кристалла, в свободном пространстве. В кристалле окружающая среда вокруг точки г' будет такой же, что и окружающая среда вокруг точки г, только в том случае, если эти две точки находятся друг от друга на расстоянии, кратном периоду повторяемости кристаллической решетки.

где Я, П2, Пз — целые числа. Законы механики для движения электрона внутри неподвижного кристалла могут существенно отличаться от тех простых законов механики, которые выполняются в свободном пространстве. Для ознакомления с особенностями движения электронов внутри кристалла можно рекомендовать книгу Ч. Киттеля «Введение в физику твердого тела» (3-е изд. — М: Наука, 1977), содержание которой будет вполне понятно вам после изучения т. IV этого курса, посвященного квантовой физике.

и ей соответствует следующая длина электромагнитной волны в свободном пространстве:

Поэтому в общем случае мы не можем ожидать выполнения закона сохранения момента импульса для электронных оболочек иона в кристалле, даже несмотря на то, что момент импульса сохра-няется для того же иона, если он на- ( ходится в свободном пространстве. Не-выполнение закона сохранения момен-та импульса для электронов в ионах кристаллов наблюдалось при изучении ~Ишт

В свободном пространстве, однако, эта реакция не может осуществляться ни при какой энергии, так как не может быть обеспечено сохранение импульса. В гл. 12 было показано, что импульс фотона равен pv = Е^/с. Рассмотрим реакцию в системе отсчета, в которой центр масс позитрона и электрона остается в покое. В этой системе сумма импульсов электрона и позитрона равна нулю:

Промежуток времени между отправлением и возвращением сигнала т/ = тх + т2, где та — время прохождения сигнала «туда», а г1 — время прохождения сигнала обратно. Мы не можем непосредственно на опыте убедиться в том, что тг = т2, т. е. что скорость сигналов в обоих направлениях одинакова. Однако веские соображения дают основания считать, что скорость света в свободном пространстве (в «пустоте») должна быть во всех направлениях одинакова. Эти соображения вытекают из свойств изотропности свободного пространства, в котором все направления должны быть равноправны 1). Заметим, кстати, что это утверждение о равноправности всех направлений не применимо к свободному пространству, в котором действуют силы всемирного тяготения. Как будет показано ниже (§ 85), силы тяготения могут изменять скорость и искривлять пути распространения света.

*) Говоря о свободном пространстве («пустоте»), мы имеем в виду, что среда, в которой распространяются сигналы, настолько разрежена, что она не влияет на скорость их распространения. При наличии достаточно плотной среды не только скорость распространения сигналов может отличаться от скорости в пустоте, но и путь их распространения может оказаться криволинейным и, наконец, различные направления в пространстве могут оказаться неравноправными,

Измерения скорости света производились неоднократно различными способами, причем оказалось, что величина этой скорости в свободном пространстве (в «пустоте») всегда одна и та же, а именно:

Таким образом, из принципа относительности вместе с утверждением о независимости скорости света от скорости источника вытекает постоянство скорости света во всех инерциальных системах отсчета (как уже отмечалось, речь идет о скорости света в свободном пространстве и в отсутствие гравитационных полей). Следовательно, если мы производим измерения скорости света при помощи неподвижных друг относительно друга линеек и часов, например при помощи покоящейся линейки длиной /„ с зеркалом на конце и часов, установленных в начале линейки, то мы всегда получим одну и ту же величину скорости света

Рекомендуем ознакомиться:

Сверхпроводящем состоянии

Сверхвысоких давлениях

Сверхзвуковых самолетов

Сверления отверстий

Сверление нарезание

Сверление растачивание

Сверлении отверстий

Сверлильных фрезерных

Светящегося сажистого

Меню:

Главная страница Термины