Симметрия нарушается

Так как сечение, составленное из двутавра и швеллера, представляет собой фигуру, симметричную относительно оси у, то центр тяжести такого сечения лежит на это^рси, т. е. хс =• ft. По справочнику определим площади и координаты центров тадсееди двутавра ^ и швеллера 2.

Истинное движение выходного вала при изменении ф и ft определяется одной поверхностью (см. полоску на рис. 4.4, симметричную относительно биссектрисы первого координатного квадранта плоскости фяр). Построим уравнение этой полоски, которое и отобразит функцию перемещения выходного, вала карданного сочленения.

что половина волны представляет собой кривую, симметричную относительно середины ее длины. Тогда в качестве параметра, характеризующего половину волны, можно принять отношение а/Ь (рис. 12.66). Если, например, полагать, что допустима погрешность в 5%, то границей применения приближенного дифферен-.циального уравнения будет являться

При k = 1 (так называемая ветровая или изгибающая нагрузка), как и при k == 0, можно получить общие решения уравнений (6.7)— (6.8) в квадратурах для оболочки о произвольной формой меридиана при произвольном законе изменения толщины вдоль меридиана. При k — I внутренние силы в кольцевом сечении оболочки не уравновешены. Их можно привести к моменту, вектор которого нормален к оси вращения оболочки и к силе, нормальной к этой же оси. Ясно, что эти величины выражаются через внешние нагрузки, приложенные по одну сторону от сечения. Рассмотрим, например, деформацию, симметричную относительно нулевого мери-Рис. 8.1 диана. Выделив элемент rdy сечения

ляющий собой некоторую симметричную относительно центра О некруглую фигуру, например эллипс. Допустим, направление скорости движения каждой точки нити совпадает с направлением касательной к ней в этой точке (состояние кажущегося покоя). Очевидно, что в силу ерастяжимости нити вектор скорости любой ее точки а

б) симметричную, относительно не менее чем двух осей, форму стыка и такое же распределение болтов на нём;

Поле скоростей на выходе из вихревой горелки имеет, как правило, параболическую форму с зоной обратных потоков в центре, симметричную относительно осей выходного сечения горелки.

1. Б и д е р м а н В. Л., Расчет цилиндров средней толщины на симметричную относительно оси нагрузку, изменяющуюся по длине, „Труды \\ научно-технической конференции МВТУ, изд. МВТУ, 1946 (см. также [4], глава XV, § 4).

и ветвь, симметричную относительно Ох, если взять минус перед скобкой.

1. Бидерман В. Л., Расчет цилиндров средней толщины на симметричную относительно оси нагрузку, изменяющуюся по длине, Труды второй научно-технической конференции МВТУ, изд. МВТУ, 1946 (см. также [б], глава XV, § 4).

Если теперь вообразить в неподвижном слое горизонтальный монослой, то по мере истечения сыпучего материала этот монослой будет образовывать воронку, симметричную относительно оси отверстия и называемую воронкой выпуска (рис. 167). Образование воронок выпуска легко проследить, например, на песчаных часах. Объем воронки выпуска равен объему выпущенного сыпучего материала, т. е. объему эллипсоида выпуска той же высоты, а кривизна образующей конуса воронки выпуска тем больше, чем меньше эксцентриситет эллипсоида выпуска.

Из рассмотрения этих рисунков следует, что при А == О резонансные кривые симметричны относительно оси р. При А т^ 0 эта симметрия нарушается, т. е. запаздывание

Возбуждающая катушка питается переменным током частоты 200 Гц. Вдали от ферромагнитной детали ЭДС, наводимые на измерительные катушки, расположенные по обе стороны от возбуждающей, взаимно компенсируются. При поднесении преобразователя к ферромагнитной детали его магнитная симметрия нарушается и в измерительной обмотке наводится ЭДС, которая в определенных пределах пропорциональна расстоянию между деталью и преобразователем. Для питания преобразователя служит генератор, формирующий синусоидальное напряжение частотой 200 Гц.

Для системы без ограничений подробно изучались вид и размеры зоны обслуживания при в <С 1 (т. е. для х^>1г-\- 12+18-}-1л— —Z5). Результаты этого анализа приведены на рис. 7, где показана зависимость от х (в точках С6=(х, О, 0) величины сервиса в (рис. 7, а) и частных оценок (см. п. 4) в±х, в±г, Q±z (рис. 7, б—г). Здесь 2Zf = l, Z1=Z6«^0,139 2l( и при условии 1^=13 варьировалась величина /4. В силу симметрии системы в отсутствие ограничений В-г=в+г=&т, в+2=0+г =&z, однако в+х=в_х. Как следует из рис. 7, а, увеличение Z4 ухудшает манипулятивные качества системы. Кроме того, если при /4=0 имеем Qr—Qz (см. рис. 7, б), т. е. эти направления симметричны, то при Z4 > 0 такая симметрия нарушается. По мере роста /4 уменьшается каждая из частных оценок (см. рис. 7, б—г), причем Qz в большей степени, чем BY, так что при сравнительно больших значениях /4 (см. рис. 7, г) Qz приближается к 6-х-

Для системы без ограничений подробно изучались вид и размеры зоны обслуживания при в <С 1 (т. е. для х^>1г-\- 12+18-}-1л— —Z5). Результаты этого анализа приведены на рис. 7, где показана зависимость от х (в точках С6=(х, О, 0) величины сервиса в (рис. 7, а) и частных оценок (см. п. 4) в±х, в±г, Q±z (рис. 7, б—г). Здесь 2Zf = l, Z1=Z6«^0,139 2l( и при условии 1^=13 варьировалась величина /4. В силу симметрии системы в отсутствие ограничений В-г=в+г=&т, в+2=0+г =&z, однако в+х=в_х. Как следует из рис. 7, а, увеличение Z4 ухудшает манипулятивные качества системы. Кроме того, если при /4=0 имеем Qr—Qz (см. рис. 7, б), т. е. эти направления симметричны, то при Z4 > 0 такая симметрия нарушается. По мере роста /4 уменьшается каждая из частных оценок (см. рис. 7, б—г), причем Qz в большей степени, чем BY, так что при сравнительно больших значениях /4 (см. рис. 7, г) Qz приближается к 6-х-

'Осевая симметрия процесса конденсации наблюдалась только при вертикальном расположении рабочей трубки (ср = 0 и 180°). При других Ф симметрия нарушается. Наиболее четко это наблюдалось при горизонтальном расположении рабочей трубки, при этом пленка конденсата движется криволинейно, очевидно, вследствие сложения двух движений: горизонтального (трение пара) и вертикального (действие силы тяжести). На нижней образующей рабочей трубки возникает поток конденсата в виде ручья, толщина которого возрастает по мере его продвижения по длине рабочей трубки. Необходимо отметить, что при горизонтальном расположении трубок 2, 3 и 4 конденсат заполняет наибольшую часть внутреннего пространства рабочей трубки по сравнению с другими положениями трубки.

2. Система обладает сферической симметрией, и тепло, поступающее из зоны горения к капле, идет на испарение (при наличии конвекции симметрия нарушается).

2. Система обладает сферической симметрией, и тепло, поступающее из зоны горения к капле, идет на испарение (при наличии конвекции симметрия нарушается).

Появление даже небольшого возмущения может привести не только к количественным, но и к качественным изменениям резонансных колебаний. В первую очередь это относится к образцам (объектам) симметричной формы. Если, например, однородный изотропный диск до возмущения не имеет выделенных азимутальных координат и безразлично, от какого его диаметра начинать их отсчет, то при наличии возмущения симметрия нарушается. Это приводит к интересным для практики акустических измерений следствиям. Например, если симметрия свойств образца нарушена из-за наличия в нем небольшого дефекта, в образце появится выделенный азимут и энергия колебаний, а следовательно, и резонансные частоты будут зависеть от взаимной ориентации

Возбуждающая катушка питается переменным током частотой 200 Гц. Вдали от ферромагнитной детали ЭДС, наводимые на измерительные катушки, расположенные по обе стороны от возбуждающей, взаимно компенсируются. При поднесении преобразователя к ферромагнитной детали его магнитная симметрия нарушается и в измерительной обмотке наводится ЭДС, которая в определенных пределах пропорциональна расстоянию между деталью и преобразователем. Для питания преобразователя служит генератор, формирующий синусоидальное напряжение частотой 200 Гц.

Схема армирования обусловливает анизотропию характеристик упругости в плоскости армирования ху, а вид связующего и технология отверждения — их анизотропию в трансверсальных плоскостях xz и г/г. Изменение модуля упругости Ех> в плоскости армирования представлено кривыми Ех — Еу (при 6 = 0). Для однонаправленного стеклопластика характерна трансверсальная изотропия свойств в плоскости, перпендикулярной направлению волокон х, поэтому диаграмма на рис. 2.29 имеет симметричный вид. При армировании с соотношением волокон 2 : 1 (см. рис. 2.37) такая симметрия нарушается. Изменение Ех> в плоскости армирования (при 9 = 0) имеет минимум, положение которого зависит от соотношения волокон. Анизотропия Ех-