Скоростями значительно

Допустим, что диск 1 и кривошип 2 вращаются в одну сторону с угловыми скоростями соответственно wj и <В2. Изобразим угловые свюрости диска и кривошипа

Пусть центроиды Сх и С2 (рис. 15.8, в) зубчатых колес 1 и 2 перекатываются друг по другу без скольжения в полюсе Р, вращаясь вместе со звеньями с угловыми скоростями со г и со 2 в противоположные стороны. Проведем касательную ТТ и под некоторым углом а к ней — прямую NN. Опустим из центров 0± и 02 перпендикуляры О^А и 02б. Приняв последние за радиусы, проведем окружности FJ и F2. Примем эти окружности за эволюты и будем называть их основными. Предположим, что основные окружности являются проекциями соответствующих цилиндров Рг и F г, а В А — натянутая нить, сматывающаяся с цилиндра F1 и навивающаяся на цилиндр F2 при их вращении со скоростями соответственно ю1 и а>2. Так как центроиды Сх и С2 перекатываются друг по другу без скольжения, то линейная скорость их в точке Р одинакова

Когда кривая ov(er) всюду выпуклая к оси ег, как в идеальной жидкости без фазовых переходов, ударный фронт всегда устойчив и включает всю фазу сжатия в ударной волне. Наличие на кривой сжатия выпуклого к оси вт участка (области перегиба) нарушает устойчивость ударной волны. Вследствие этого переход от упругого к упруго-пластическому деформированию материала, нарушающий условие устойчивости ударной волны, приводит к разделению фронта волны на упругий предвестник и следующую за ним ударную пластическую волну, распространяющиеся со скоростями соответственно ао и D. При низкой интенсивности ударной волны сопротивление сдвигу оказывает существенное влияние на ее распространение и, следовательно, при выполнении расчетов необходим учет вязко-пластического поведения материала при деформации в ударной волне. Пренебрежение эффектами, связанными со сдвиговой прочностью, может привести к значительности погрешности в расчетах [161, 245].

Для определения напряжений приведенные выше уравнения должны быть дополнены уравнениями состояния, устанавливающими зависимость между полями деформаций и напряжений или их скоростями соответственно ejk и a.k в деформируемом твердом теле. При этом, разумеется, должны быть учтены характер и история нагружения,: реальное поведение материала конструкций в процессе нагружения.

увеличением давления. С помощью подобного сопла можно резать металл задан -ой толщины с различными скоростями, соответственно изменяя давление режущего кислорода. С уве-личеьием давления скорость резки возрастает пропорционально давлению. В сопле происходит .олное расшипение режущей струи газа и полное превращение её потенциальной энергии в кинетическую. Это увеличивает скорость струи, способствуя лучшему удалению окислов из реза. Струя сохраняет свою цилиндрическую форму на значительном удалении от конца мундштука, что даёт ровный

скоростями соответственно q, Nn, Nt , Mn, Qn. Интегрируя исходное уравнение по толщине оболочки и используя допущения технической теории гибких оболочек, получаем вариационное уравнение равновесия оболочки

В первом случае (см. рис. 17.7) разгружение и нагру-жение осуществлялось плавно со скоростями соответственно 3,8 и 2,6 МВт/мин с поддержанием постоянной температуры пара на входе в цилиндр и без глубокого охлаждения ротора ЦВД. Соответственно вероятность появления трещин в роторах (см. рис. 17.8) весьма мала. Даже если турбина будет разгружаться и нагружаться ежедневно (что для теплофикационной турбины нереально), то она может проработать более 40 лет.

Движения волны Mj и волны «2 без изменения их формы происходят в положительном направлении § со скоростями соответственно (1+Af) и (Л/-1) или «! - по потоку со скоростью 1+AY, и 2 - против потока со скоростью

В соответствии с принятым при рассмотрении коррозионных процессов правилом знаков анодное направление реакции рассматривается как прямое и анодный ток — как положительный, а катодный ток — как отрицательный. Суммирование токов приводит к получению величины внешнего тока, протекающего через электрод и фиксируемого приборами при измерениях. При одновременном протекании на электроде одного катодного и одного анодного процессов со скоростями соответственно гк и га внешний ток имеет знак тока, большего по абсолютной величине. Так, при

Указанные зависимости в схематическом виде приведены на рис. 4.13. В соответствии с данными этого рисунка, в отсутствие контакта MI и М2 корродируют со скоростями соответственно г^ и г^

При увеличении тока возникает гидродинамическое течение со скоростями, значительно превышающими скорости, обусловленные естественной конвекцией. Течение газа сильноточных дуг направлено обычно от стержневого катода к плоскому аноду и называется катодной струей. Газовый поток входит в зону W-дуги в районе катода и уходит в радиальном направлении вблизи анода (рис. 2.29).

Здесь подразумевается, что длина отрезков и ход времени не зависят от состояния движения и, следовательно, одинаковы в обеих системах отсчета. Предположение об абсолютности пространства и времени лежит в самой основе представлений ньютоновской механики, представлений, основанных на обширном экспериментальном материале, относящемся к изучению движений со скоростями, значительно меньшими скорости света.

Эти представления ньютоновской механики вполне соответствовали всей совокупности экспериментальных данных, имевшихся в то время (заметим, впрочем, что эти данные относились к изучению движения тел со скоростями, значительно меньшими скорости света). В их пользу говорило и весьма успешное развитие самой механики. Поэтому представления ньютоновской механики •о свойствах пространства и времени стали считаться настолько фундаментальными, что никаких сомнений в их истинности ни у кого не возникало.

Эффект П.А. Ребиндера и его закономерности распространяются на полимерные материалы. Наиболее сильно он проявляется в условиях образования новых поверхностей, а также при наличии в твердом теле дефектов, в частности границ зерен. Адсорбируемые поверхностно-активные молекулы, стремясь покрыть всю поверхность тела, проникают в ультрамикроскопические трещины, мигрируя по их стенкам со скоростями, значительно превосходящими скорость всасывания жидкости в зазор. Когда активные молекулы достигают мест, где ширина микротрещины - зазора - равна размеру одной-двух молекул, адсорбционный слой своим давлением F стремится расклинить трещину силами Q для дальнейшего продвижения активных молекул (рис. 2.7) [32].

в них величин будут практически равны единице, и поэтому и их можно исключить из рассматриваемого уравнения. Наконец, пользуясь предшествующим указанием о малом влиянии критерия Эйлера на процесс конвективного теплообмена, вследствие движения жидкости со скоростями, значительно меньшими скорости распространения в ней звука, можно пренебречь сжимаемостью жидкости и исключить критерий Эйлера из уравнения (159).

Из вышеизложенного видно, что при наматывании некруглых каркасов возникают дополнительные усилия в проводе, вызванные формой каркаса, поэтому намотку некруглых каркасов приходится осуществлять со скоростями, значительно меньшими, чем круглых. Однако применение специальных натяжных устройств (натяжное устройство полиспастного типа* и другие) позволяет, благодаря стабилизации натяжения, повысить производительность труда и качество обмоток.

имеет наименьшее поперечное сечение /мин, устанавливается критическое давление и критическая скорость скв. Двигаясь вдоль расширяющейся части сопла, пар продолжает свое расширение, его давление понижается, а скорость увеличивается сверх критической. Если расширяющемуся соплу придать надлежащие размеры, то в нем нетрудно довести расширение пара до внешнего давления р%, которое меньше критического. При таком расширении вся располагаемая тепловая энергия пара превращается в кинетическую и пар сможет истекать из сопла с высокими скоростями, значительно превышающими критическую. В этом заключается свойство и преимущество расширяющегося сопла по сравнению с суживающимся, которое приме-

ния с активной средой, проникают в ультрамикроскопические трещины, мигрируя по их стенкам со скоростями, значительно превосходящими скорость всасывания жидкости в зазор. Когда активные молекулы достигают мест, где ширина зазора равна размеру одной-двух молекул (рис. 3.8), адсорбционный слой своим давлением стремится расклинить трещину для дальнейшего их продвижения. Давление на стенки трещины у ее вершины может доходить до 10 ГПа.

Эффект П.А. Ребиндера и его закономерности распространяются на полимерные материалы. Наиболее сильно он проявляется в условиях образования новых поверхностей, а также при наличии в твердом теле дефектов, в частности границ зерен. Адсорбируемые поверхностно-активные молекулы, стремясь покрыть всю поверхность тела, проникают в ультрамикроскопические трещины, мигрируя по их стенкам со скоростями, значительно превосходящими скорость всасывания жидкости в зазор. Когда активные молекулы достигают мест, где ширина микротрещины — зазора — равна размеру одной-двух молекул, адсорбционный слой своим давлением F стремится расклинить трещину силами Q для дальнейшего продвижения активных молекул (рис. 2.7) [32].

Математическому описанию стационарных п роцессов конденсации пара посвящен ряд работ в~12. Нестационарные процессы конденсации теоретически изучались Чангом 13 на основе совместного решения уравнений неразрывности, движения и энергии, записанных для ламинарной пленки при соответствующих граничных условиях. Уравнения были приведены к безразмерному виду и численно решались с помощью электронных вычислительных машин. Полученные автором решения очень громоздки. Поэтому использовать их при расчете и моделировании переходных процессов в МВУ затруднительно. К тому же эти процессы развиваются, как это будет показано дальше, со скоростями значительно большими, чем скорости переходных процессов в других звеньях выпарных аппаратов. г Вследствие трудности математического описания процессов кон-— денсации, особенно при наличии неконденсирующихся газов, в ряде о работ использовалась одноемкостная модель греющей камеры О испарителей 14~17.

Изменение теплового режима выпарного аппарата вследствие изменения материального и теплового баланса происходит со скоростями значительно меньшими, чем скорости нестационарного изменения режимов кипения, потому при расчете переходных процессов в выпарном аппарате можно пренебречь нестационарностью изменений коэффициента теплоотдачи «2 и рассчитывать его по статическим зависимостям.