Следовательно распределение

В более общем случае, когда звено /, к которому приложен момент MJ, не связано какой-либо передачей с начальным звеном /, отношение ш//о>: [см. уравнение (4.7)] представляет собой аналог (»Ч! угловой скорости о), (см. § 3.1). Следовательно, расчетное уравнение в общем виде записывается так:

В более общем случае, когда звено /, к которому приложен момент Mjt не связано какой-либо передачей с начальным звеном /, отношение co,/coi [см. уравнение (4.7)] представляет собой аналог u>qj угловой скорости Юу (см. § 3.1). Следовательно, расчетное уравнение в общем виде записывается так:

перегревателя до места расположения рассчитываемого элемента. Следовательно, расчетное давление

перегревателя до места расположения рассчитываемого элемента. Следовательно, расчетное давление

В наших опытах размеры капли были сравнительно большими и число Re достигало значений, равных 6—10. Следовательно, расчетное значение числа Nu лежало в пределах 2,5—2,7 (пренебрегая свободной конвекцией и считая, что

Однако для обеспечения необходимой плотности прокладки удельное давление на последнюю должно превышать в 2—3 раза расчетное давление. Следовательно, расчетное усилие должно быть не менее трехкратного основного усилия, т. е.

Следовательно, расчетное значение числа Стентона Stp определялось по-формуле

Как упоминалось ранее, величиной Ру задаются в зависимости от конструкции стыка и условий работы; для данного случая принимают Pv ~ h^P', следовательно, расчетное усилие с учетом скручивания будет

Следовательно, расчетное число канавок (г) будет:

Проверяем условие /„,„;> 2 (Dj + Dj), в нашем случае /„,;„ = = 2(0,56 + 0,18 =1,48 м следовательно, расчетное значение /,„„ удовлетворяет заданному условию, где /„ц^ = 1,8 м

При скорости V — \ м1сек длина / подшипника должна удовлетворять соотношению: / =(1,8-^2,5) d\ следовательно, расчетное значение / находится в пределах этого условия.

Расчет ленты производят на разрыв по наибольшему усилию натяжения 5гаах с учетом ослаблсния ленты по сечению двумя заклепками диаметром d, следовательно, расчетное напряжение при толщине 8 будет

ющих деформаций, а участок ае — в зоне исчезающих деформаций. Из-за внутреннего трения в материале имеет место несовпадение кривых нагрузки и разгрузки материала (явление упругого последствия или гистерезиса). Поэтому кривая напряжений в области нарастающих деформаций выше кривой в области исчезающих деформаций. Следовательно, распределение напряжений по площадке b оказывается несимметричным с максимумом, сдвинутым в сторону движения. Равнодействующая F' напряжений смещена вправо от точки а на величину k. Величину k называют плечом силы трения качения. При качении необходимо преодолеть некоторый момент Мт, называемый моментом трения качения, величина которого равна

Итак, напряжения в различных точках поперечного сечения бруса, при данном крутящем моменте, меняются пропорционально расстоянию р рассматриваемой точки от оси бруса. Следовательно, распределение напряжений в плоскости поперечного сечения по радиусу подчиняется закону прямой линии, оно показано на рис. 278.

Здесь учтено, что Fh (x, у) = 0 на стороне L;J- (см. рис. 4.7). Если граничной является сторона Lih, то выражение для интеграла запишется аналогично, но вместо LU следует подставить Lih, а вместо Uj — иь. Если же к границе прилегает сторона Ljh, то рассматриваемый интеграл равен нулю, так как функция формы F{ (x, у) для узла i равна нулю на стороне Ljk и, следовательно, распределение температуры на этой стороне не зависит от температуры ut.

ющих деформаций, а участок ае — в зоне исчезающих деформаций. Из-за внутреннего трения в материале имеет место несовпадение кривых нагрузки и разгрузки материала (явление упругого последствия или гистерезиса). Поэтому кривая напряжений в области нарастающих деформаций выше кривой в области исчезающих деформаций. Следовательно, распределение напряжений по площадке b оказывается несимметричным с максимумом, сдвинутым в сторону движения. Равнодействующая F' напряжений смещена вправо от точки а на величину k. Величину k называют плечом силы трения качения. При качении необходимо преодолеть некоторый момент Л1Т, называемый моментом трения качения, величина которого равна

4. Правила распределения ресурсов. В частном случае ресурсы могут быть жестко закреплены за операциями. В общем случае выделение ресурсов некоторой операции зависит не только от ее типа, но и от характеристик входных потоков заявок. Поэтому распределение ресурсов между работами не может быть осуществлено до конкретизации входных потоков, заранее могут быть заданы лишь ограничения на ресурсы. Следовательно, распределение

исследования с помощью хрупких покрытий был сделан важный вывод о том, что напряжения в некоторых конструкциях основания лопатки распределяются далеко не равномерно. Следовательно, распределение нагрузки по верхнему сечению замка нельзя считать равномерным. Это обстоятельство позволяет лучше понять пределы применимости упрощающего предположения, сделанного ниже при исследовании напряжений в замках на плоских моделях. Распределение напряжений в замке. Так как форма поперечно-то сечения замка одинакова в любом сечении, распределение

заны с резервуарами на различных уровнях и смыкаются в общей узловой точке (задача 'о трех резервуарах) (фиг. 115). Распределение гидростатических перепадов (потерь напора) и, следовательно, распределение расходов между ветвями зависит не только от размеров ветвей, но и от высот уровней в резервуарах, что принципиально отличает рассматриваемую схему от трубопровода с параллельными ветвями.

Этот подход применим для полей, которые описываются уравнением Лапласа, если рассматриваемая область поля составляет внешнюю часть источника поля, и для полей, описываемых уравнением Пуассона, если эта область содержит источники [14]. Оболочка элемента с ядерным топливом является примером первого случая (так как источник температурного поля находится вне оболочки). Этот случай мы относим к так называемому ядерному обогреву. Обогрев омического типа осуществляется при прохождении электрического тока по стенкам нагревателя. В этом случае происходит равномерное распределение источников тепла в стенках, и, следовательно, распределение температуры удовлетворяет уравнению Пуассона.

ном Тс. Следовательно, распределение температуры по толщине пластины будет описываться параболическим законом.

жаемый звуковой импульс действовал на приемную пластину, фотослой освещался. Электронная эмиссия в каждой точке слоя зависит от пьезоэлектрического заряда расположенной под ней точки приемной пластины. Следовательно, распределение зарядов, оставшееся на фотослое после отключения светового импульса, соответствует распределению звукового давления на приемной пластине. Это распределение зарядов затем считывается при помощи электронной схемы и визуализируется на экране [547]. Распределение зарядов можно считывать также оптически с помощью лазерной сканирующей системй! [1439]. Другим преимуществом системы с фотослоем перед первоначальным вариантом камеры Соколова является ее повышенная чувствительность. Система, предложенная самим Соколовым, имеет приемную пластину, покрытую фотокатодом. Этот фотокатод равномерно освещается. Его электронная эмиссия зависит от распределения зарядов на приемной пластине. Фотоэлектроны отображаются электронно-оптически на экране в конце кинескопа. Следовательно, такая система обходится без сканирования.

Следовательно, распределение углерода и водорода в исследованных металлах сходно. Можно предполагать, что это связано с одинаковым сродством примесе,й внедрения к определенным дефектам кристаллического строения: сходство распределения водорода и углерода, вероятно, объясняет аналогичный в ряде случаев характер влияния этих примесей на свойства металлов.

Следовательно, распределение прогибов шины можно описать нормальным законом с параметрами Я =- 1,85 см и сг/, =0,5 см.