Следующее приближенное

торой постоянной (дозвуковой) скоростью роста трещины J!(t)=c=const. Затем из условия (42.8) находят скорость c(t)*const, представляющую собой второе приближение. Это значение скорости в свою очередь так же можно использовать для расчета перемещений и снова из условия (42.8) найти скорость - следующее приближение и т.д.

Раскрыв определитель D, получим а2=а2(соо, и), что позволяет уточнить границы главной области неустойчивости и установить грубо границы следующей области неустойчивости, соответствующей значению o)o=2yai/3. Следующее приближение для f с шестью слагаемыми ряда позволит уточнить границы двух областей неустойчивости и получить грубые границы области неустойчивости

Предполагается, что в этой окрестности функция / (\i) хорошо описывается линейным членом разложения и следующее приближение к корню цД*+1> находится из условия

и / ((J.(1)), т. е. вместо касательной в методе Ньютона строится секущая (рис. 2.5). Тогда по двум приближениям \i<-k~1'1 и ^(*' следующее приближение к корню находится по формуле

Зная С и h\, можно определить следующее приближение r/i(/2) из уравнения (10.30) и, если необходимо, найти приближение yz(tz), УзУг) из аналогичных уравнений системы (10.29).

Следующее приближение дает р{2^ = = 0,335, поэтому итерационный процесс можно завершить.

импульсного напряжения для реализации электроимпульсного процесса. Следующее приближение в определении функций Ч'(А), *F(t) с переходом от сравнения в.с.х. жидкости и твердого тела в равных промежутках перейти к сравнению в.с.х. границы раздела сред и эквивалентного промежутка в твердом теле по (1.46). Однако решение данной задачи в такой постановке осложнено следующим: во-первых, к настоящему времени нет общепринятого метода описания в.с.х. в свойственных технологии нестандартных разрядных промежутках, во-вторых, направление и длина пути разряда по поверхности твердого тела и в твердом теле подвержены значительным флуктуациям, зависят от многих факторов, в том числе от величины межэлектродного расстояния, структуры и текстуры материала.

вычислить следующее приближение и т. д., пока разница между двумя последовательными приближениями не окажется в пределах точности вычислений. Предельное значение, найденное таким способом, соответствует наибольшему корню характеристического уравнения. В матричных обозначениях система рассмотренных уравнений имеет вид

Подставляя найденные значения Е°Эф(М) в (8-74), можно найти следующее приближение для искомой плотности эффективного излучения .Е0Эф и в случае необходимости продолжить итерационный процесс.

Следующее приближение функции X получается на основании (163')

5) если определен только минимальный или только максимальный расход, то следующее приближение по расходу на вторую ступень определяем методом касательных:

Если принять, что приложенное напряжение соизмеримо с пределом текучести металла ат, то критическая глубина трещины акр достигается еще до того, как коэффициент интенсивности напряжения становится равным KI sec- При этих условиях трещина растет с возрастающей скоростью, пока не произойдет разрушение. На основе предыдущего выражения для KI получено следующее приближенное уравнение:

то для 0 «С 1 рад мы можем, вместо (б), для энергии написать следующее приближенное соотношение:

диального изменения избыточного полного давления /f 8° всех сечениях канала; в связи с . этим выполняется условие bpf/dx = = 0, т. е. имеет место следующее приближенное равенство:

Из отмеченных выше результатов наиболее полезным для приложений является, по-видимому, следующее приближенное решение, полученное Доу и Розеном [85] для длинных оболочек:

Так как в предлагаемой модели длина наибольшего сегмента 1т значительно превосходит длины всех других сегментов, принадлежащих одной и той же дислокационной петле, то для силы F\\, действующей на каждую точку из двух точек закрепления наибольшего сегмента, можно записать следующее приближенное выражение:

Используя последнюю формулу, получаем следующее приближенное выражение для безразмерного коррозионного тока (на единицу длины): 1

В разработанном СПКН [1] реализуется следующее приближенное соотношение, учитывающее по два первых числа под знаком сумм во втором и третьем слагаемых выражения (1):

Для функций положений точки В имеем следующее приближенное уравнение, дающее достаточно точные значения при К ==? 0,25:

С. П. Тимошенко приводит следующее приближенное выражение максимального давления груза на балку:

будет примерно на 50% больше. На это обстоятельство указал еще С. П. Тимошенко. У мостов обычно и <•»*,. При таком предположении из уравнения (2.97е) получаем следующее приближенное выражение:

Приведем для практических расчетов следующее приближенное выражение коэффициента демпфирования /?, который зависит от размеров демпфера, от зазоров 8 и от вязкости масла г\ (фиг. 6.34):