Следующему результату

Среднее за большой период времени от первого слагаемого в левой части (III) равн'о нулю, если частицы остаются неограниченно долго внутри некоторого ограниченного объема, и мы приходим к следующему равенству:

Последними двумя формулами можно пользоваться и для колеса с внешними зубьями. Верхними знаками в правых частях следует пользоваться для колес с внешним ободом, а нижними для колес с внутренним ободом. Межцентровое расстояние вычисляется по следующему равенству:

Для определения мощности трения JVTp надо вычислить время t зацепления. Если угловая скорость колеса / равна % сек'1, то время зацепления можно будет вычислить по следующему равенству:

При движении тела вниз по наклонной плоскости сила трения имеет противоположное направление. В этом случае равномерное движение возможно при условии приложения к телу удерживающей силы Ру (рис. 7.2, г), величина которой определяется по следующему равенству, полученному аналогично (7.3):

Затраты энергии на трение цапф в подшипниках Агц, пят о подпятники Nn и сопротивление перекатыванию катков Nn определяются в соответствии с методикой, изложенной в гл. 7. После определения перечисленных затрат энергии величина к. п. д. фрикционной передачи определяется по следующему равенству:

значений х0 и С4 приводит к следующему равенству:

f (х) ниже степени Q (.к), удовлетворяет следующему равенству:

Подстановка в (28) hxz(t,D] согласно соотношению (11) приводит к следующему равенству:

где Ат — зависящая от пола константа. Сопоставляя уравнения (21) и (23), приходим к следующему равенству:

Для устранения отмеченного затруднения введем понятие средней скорости в сечении vcp, под которой будем понимать скорость, удовлетворяющую следующему равенству:

б) для высоколегированной (аустенитной) стали при tR -^ -<; 525 °С — равными или меньшему из значений, найденных по формулам (3.1) и (3.2), или меньшему из значений, определяемых по формуле (3.2) и следующему равенству:

Интегрирование этого уравнения с учетом начальной скорости приводит к следующему результату:

и обозначить через /', g', h' аналогичные величины относительно новых осей, то придем к следующему результату. Рассматривая квадратичную форму

Теперь подставляем выражения (42) — (44) в (20), что приводит к следующему результату:

Заметим (и это весьма важно), что существует аналогия между той ролью, которую играют параметры прочности материала в формулах (32) и параметры прочности в формулах (8). Критерий максимального напряжения в действительности является более сложным, нежели квадратичный тензорно-полино-миальный критерий, поскольку он содержит тензоры шестого и восьмого рангов Fiih и Fijhl, причем, как видно из формул (32а) — (32в), наличие этих тензоров не приводит к появлению дополнительных констант, которыми мы могли бы распорядиться. Несмотря на эти осложнения, необходимо дополнительно ввести два достаточно жестких ограничения. Во-первых, нужно определить те условия, при которых происходит разрушение под действием касательных напряжений; во-вторых, предполагается, что взаимное влияние нормальных напряжений, а также нормальных и касательных напряжений отсутствует. Первому из этих ограничений можно удовлетворить введением критерия типа Кулона [13] — максимального касательного напряжения — в уравнения (31), что приводит к следующему результату:

(42), которые нетрудно пересчитать для произвольной системы отсчета. Соответствующие формулы перехода нетрудно найти тем же способом, который уже использовался выше. Таким образом, приходим к следующему результату:

Вычисление этого интеграла приводит к следующему результату:

Вычисление этого интеграла для случая, реализуемого обычно на практике, когда Хо > kT, приводит к следующему результату:

Решение этого уравнения приводит к следующему результату для объемной составляющей термо-э. д. с., обусловленной диффузией носителей заряда, возникающей вследствие изменения их концентрации с температурой:

Из уравнений (46) и (47), написанных для стационарного режима (т. е. когда левые части равны нулю), приняв во внимание, что условием возникновения инверсии является Nf > N$, можно получить основное неравенство, выполнение которого необходимо для возникновения генерации. Анализ этого неравенства приводит к следующему результату. В зависимости от соотношений величин вероятностей переходов возможны четыре случая:

\ В данном случае R%/ru — Р%г — 1, k% — k^ = 1, и вычисления по формуле (11.172) приводят к следующему результату:

приводит, как нетрудно убедиться, к следующему результату: