Совершенно аналогичным

В связи с тем, что А и В входят в исходные соотношения (97) симметрично, совершенно аналогичные рассуждения приводят к равенствам

где a — коэффициент пропорциональности, который требуется определить. Совершенно аналогичные рассуждения можно провести, приняв движущуюся систему за покоящуюся. Тогда в системе К' точка начала коорди-

Дифференцируя уравнение (1) несколько раз по различным параметрам Aq^ получим совершенно аналогичные уравнения для коэффициентов влияния различных порядков [1, 5, 10], при этом в правую часть уравнения (6) будут входить найденные ранее коэффициенты влияния более низких порядков. Из уравнений (6) следует, что

который управляет подачей масла в обе полости цилиндра 6. Поршень в этом цилиндре установлен на жестко закрепленном штоке 8. Копировальная головка 7 может перемещаться вдоль оси штока. Если щуп находится в нейтральном положении, то золотник перекрывает нижний и верхний каналы и масло от гидронасоса не поступает ни в одну из полостей цилиндра 6, при этом корпус 7 копировальной головки остается неподвижным. Если щуп копиром будет перемещаться вверх, то золотник открывает доступ масла в верхнюю полость цилиндра, а из нижней его полости масло будет сливаться в масляный резервуар. При этом головка вместе с фрезой будет подниматься вверх до тех пор, пока фреза не переместится на такую же величину, как и щуп. Совершенно аналогичные движения фреза будет совершать и при движении щупа вниз. В этом случае золотник открывает доступ масла в нижнюю полость цилиндра 6, а из его верхней полости масло пойдет на слив.

Если в формулах (VII. 57) увеличить на 3 единицы каждый из двух цифровых индексов, которыми снабжены коэффициенты жесткости, то получатся совершенно аналогичные формулы для вычисления коэффициентов нижней правой четверти новой матрицы жесткостей.

Если ft становится больше верхнего предела, то рабочая точка переходит на кривую во втором квадранте (в зону С), где момент муфты пропорционален Q3. При скоростях турбинного колеса меньше нижнего предела рабочая точка располагается в зоне А, где передаваемый момент пропорционален ю2. При с» <0 имеют место совершенно аналогичные зоны В', С' и А'.

При отрицательных значениях <а (вращение в противоположную сторону) получим совершенно аналогичные зоны характеристик в третьем квадранте и нижних частях второго и четвертого квадрантов.

Низкочастотный диапазон, наличие большого числа высокодобротных неравномерностей спектра, особенности виброиспытаний делают задачу спектрального анализа сложной. Наиболее приемлемыми для виброиспытаний являются анализаторы спектра параллельного действия. Анализаторы позволяют оперативно контролировать спектр имитируемых вибропроцессов и настройку ГШСВ. Поэтому большинство разработанных ГШСВ имеют встроенные анализаторы спектра. Такие ГШСВ содержат формирующие фильтры с постоянными параметрами и совершенно аналогичные анализирующие фильтры. Примером такой аппаратуры может служить система RNE фирмы Pay-Ling (Англия). Применение идентичных формирующих и анализирующих фильтров обусловливает низкую разрешающую способность анализатора. При применении малофильтровых ГШСВ, например прибора МВП-1, можно использовать любой анализатор спектра. Примером системы имитации вибрации с ручным управлением, у которой формирующие и анализирующие фильтры неидентичны, может служить виброиспытательный комплекс ВИК-1М.

Определив С из уравнения (78), не трудно найти р и ; из уравнений (75) и (76). Так как выражения для С, р и 5 будут совершенно аналогичные, то для выяснения характера изменения их достаточно изучить решение одного из них.

Для бесконечно малого процесса сжатия можно указать зависимости, совершенно аналогичные тем, которые были даны для процесса расширения (§ 11). При изоэнтропном течении повышение давления dp вызовет увеличение энтальпии dis = vdp. Если работа сжатия получена извне (включая сюда и возможный случай уменьшения кинетической энергии самого же потока, как то имеет место в диффузорах), то в идеальном случае процесса без трения vdp = dLT. Следовательно, для процесса с трением будем иметь

ны совершенно аналогичные результаты [148, 149].

В вопросах, которые мы рассматривали выше, размеры и форма движущихся тел не играли существенной роли, и мы могли ответить на интересующие нас вопросы, принимая тело за материальную точку. Однако в целом ряде случаев это оказывается невозможным, так как именно размеры и форма тел определяют характер интересующего нас движения. Но если при этом тело является настолько жестким, что его деформациями, возникающими при рассматриваемых движениях, можно пренебречь, то упругие свойства тела не играют роли. (Положение оказывается совершенно аналогичным тому, которое существует при достаточно жестких связях; см. § 39.) Тогда тело можно рассматривать как недеформируемое, или как абсолютно твердое. Вопросы, на которые можно ответить, рассматривая тело как недеформируемое, и составляют предмет механики твердого тела.

Совершенно аналогичным образом представлена информация о тепловых связях а™ между телами и теплоносителями с помощью массивов IL и SIL, а также о связях а}1 между телами и средами с помощью массивов 1К и SIK.

Действительно, если бы мы подвергли систему (рис. 3.8) воздействию силы Р*, направленной вверх, без предварительного воздействия на нее силы Р, направленной вниз, то, ввиду одинаковости сопротивления'материала растяжению и сжатию, а также сделанного предположения о невыпучивании сжатых стержней, график Р* — А* получился бы совершенно аналогичным графику Р — А при действии силы вниз (координаты сходственных точек обоих графиков по абсолютному значению одинаковы (рис. 3.20, б)). Если же действие силы Р*, направленной вверх, возникает после того, как сила, действуя вниз, вызвала в элементе системы пласти-ческую деформацию, то график получается иной — абсолютное значение ординаты точки Аь соответствующей возникновению в системе пластических деформаций противоположного (по отношению к первоначально возникшей пластической деформации) знака, меньше абсолютного значения ординаты точки А, которая соответствует возникновению пластической деформации в элементе системы, при условии, что до этого в ней пластических деформаций противоположного знака не было.

Если решается любое другое обыкновенное неоднородное п-го порядка дифференциальное уравнение с постоянными коэффициентами, то все остается совершенно аналогичным, только другой становится система линейно независимых частных решений с единичной матрицей.

Научное творчество Мора в значительной степени связано с теорией стержневых систем. Его имя встречается в теоретических разработках вопросов сопротивления материалов, в строительной механике. В кинематике механизмов ему принадлежит значительная доля участия в авторстве одного из самых любопытных методов исследования механизмов — метода планов скоростей и ускорений. Он работал над созданием этого метода много лет— с 1879 по 1887 г. Одновременно с Мором английский механик Роберт Смит проводил исследования в том же направлении и пришел к совершенно аналогичным результатам. Его мемуар «Новый графический анализ кинематики механизмов» был опубликован в 1885 г.

Формулы (VII. 112) при подстановке (VII.ИЗ) описывают свободные колебания амортизированного объекта на амортизаторах. Входящие в (VII. 113) начальные значения u0s (0) шести главных координат находятся при помощи выражения (VII. 114) по начальным значениям и0 (0), . . ., О (0) шести первоначальных обобщенных координат. Совершенно аналогичным образом начальные значения u0s (0) скоростей, соответствующих главным крординатам, определяются по начальным значениям и0 (0), . . ., •& (0) обоб-, щенных скоростей.

В такой схеме умножитель и параллельное соединение сопротивления R и емкости С в его анодной цепи представляют собой измеритель скорости счета, параметры которого определялись способом, совершенно аналогичным описанному выше.

Если при малом или среднем числе наблюдений (п = 20 — 50) требуется определить только медиану Me и вероятное отклонение г эмпирического распределения, то можно пользоваться упомянутым выше упрощенным приёмом. Все наблюдённые значения случайной величины (в том числе и повторяющиеся) располагаются в возрастающем порядке. Если число их нечётное, то в качестве медианы принимается значение, расположенное по середине ряда чисел. Если же число наблюдений чётное, то в качестве медианы принимается промежуточное значение между двумя значениями, расположенными в середине ряда. Совершенно аналогичным приёмом находится и значение вероятного отклонения г путём расположения в порядке возрастания абсолютных величин отклонений наблюдённых значений от медианы.

Рейнольде высказал мысль, что перенос тепла и перенос количества движения при развитой турбулентности происходят совершенно аналогичным путем, т. е. „жидкие комки", перемещающиеся поперек главного течения, являются переносчиками одновременно и тепла, и количества движения. Проникая в смежные области, где осредненные по времени скорости и температуры оказываются иными, жидкие комки ассимилируются там также одновременно в механическом и тепловом отношениях — эта предпосылка выражается формулой (4-7). Исходя из такой аналогии, можно в

Способом, совершенно аналогичным рассмотренному выше, можно доказать взаимность функций Грина основного и сопряженного уравнений в нестационарном случае переноса тепла посредством теплопроводности и конвекции в канале с твэлом и теплоносителем '[см. (3.24) и (3.31)']. Эти преобразования здесь не приводятся, однако следует заметить, что соотношение взаимности функций Грина для этого случая по виду в точности совпадает с (3.62). При этом интерпретация физического смысла сопряженных

Заметим в заключение, что случай длинного призматического ламбдакалориметра, торцами которого служат прямоугольники с неравными сторонами, разбирается совершенно аналогичным образом.