Волновыми сопротивлениями

отдельные сгустки, скручивается в спираль, аномально быстро дрейфует поперек магнитного поля, раскачивается различными волновыми процессами и т. д. В плазме возникает совместное движение ионов и электронов (макроскопическая или магнитогидродинами-ческая неустойчивость) и относительное движение отдельных групп ионов и электронов, приводящее к появлению сильных локализованных электрических полей (микроскопическая или кинетическая неустойчивость).

При статических испытаниях такое сопоставление решается просто. Хотя непосредственное изменение напряжений и деформаций в одной и той же точке материала затруднено, медленное изменение нагрузки во времени, допускающее пренебрежение нестационарным распределением напряжений в цепи нагру-жения, связанным с волновыми процессами, позволяет измерить нагрузку на материал по ее величине в любой точке цепи на-гружения.

грузки (для упруго-вязко-пластического материала по экспоненциальному закону), что ведет к понижению неоднородности напряжений по длине рабочей части образца, связанной с волновыми процессами.

Испытания на вертикальных копрах со скоростью растяжения до 20 м/с образцов с использованной длиной рабочей части удовлетворяют условиям равномерной и одноосной деформации •и, следовательно, полученные экспериментальные результаты ларактеризуют поведение материала в объеме рабочей части образца. При высоких скоростях деформации (выше 25 м/с в приведенных исследованиях) указанные условия не выполняются, и действительная скорость деформирования определяется волновыми процессами в образце. Полученные при высоких скоростях деформирования результаты в связи с этим носят качественный характер. К тому же радиальные колебания труб-

Как плотность, так и диэлектрическая постоянная диэлектрика в общем случае меняются при сжатии. В связи с отсутствием в литературе данных об изменении этих параметров в волнах сжатия, проведем оценку влияния давления на величину е на основе общих соображений о поведении диэлектрика в электрическом поле (волновыми процессами в диэлектрическом слое пренебрегаем вследствие их незначительного влияния при малой толщине диэлектрика) .

На рис. 3 изображены два шара, катящихся по плоскости с близкими скоростями. Если шары соединятся, то произойдет взаимодействие (равновесное), в результате шары обменяются количеством движения. В этом случае скорость движения — потенциал, а количество движения — координата состояния. Никаких других явлений не произойдет и в результате взаимодействия изменится только одна координата. Если скорости шаров резко различаются, то явление удара сопровождается не только обменом количеством движения, а и деформационными, тепловыми и волновыми процессами, — в этом случае (неравновесное взаимодействие) изменяется много координат состояния.

Из (8.6) следует, что время действия импульса давления про-.порционально скорости соударения и радиусу капли. Для капли размером 100 мкм при скорости соударения 600 м/с время взаимодействия составляет 1,3- Ю^8 с. Динамическое нагружение упругого полупространства сопровождается волновыми процессами, возник-"новением волн напряжений. Наибольшими являются радиальные растягивающие напряжения, обусловленные поверхностной волной Релея. Для некоторых хрупких материалов экспериментально показано, что разрушения возникают вблизи границы растекания .капли.

Нестационарные процессы, сопровождающиеся распространением волн в сплошных средах и их взаимодействием с различными препятствиями и полостями, являются сложными волновыми процессами, часто встречающимися во многих областях техники, в том числе в авиационной и ракетной технике.

К). В. Воробьев. Устойчивость линейных систем с волновыми процессами

Устойчивость линейных систем с волновыми процессами 129

Устойчивость линейных систем с волновыми процессами J31

Из (1.35) и (1.36) следует, что коэффициенты Л и Л испытывают осцилляции при изменении соотношения А/А,С, что объясняется интерференцией волн в слое. Если толщина слоя равна целому числу полуволн (Л = лЯс/2), то ZBx = p'c'. Таким образом, полуволновой граничный слой как бы не влияет на отражение и прохождение монохроматической волны. При наклонном падении волны это же положение имеет место, когда kchcosa — nn, что соответствует условию (1.19) образования нормальных волн в слое. Прохождение через границу улучшает слой, волновое сопротивление которого лежит в интервале между волновыми сопротивлениями протяженных сред. Полное «просветление» границы (?>=!, /?=0) достигается при условиях:

ОТРАЖЕНИЕ ЗВУКА — отражение упругих волн, происходящее на границе раздела 2 сред с различными волновыми сопротивлениями Z (Z = рг>, где v — скорость звука в среде, р — плотность среды). Законы О. з. используют в гидролокации, архитектурной акустике и т. д.

На рис. 6 приведены зависимости коэффициента отражения от толщины расслоения, расположенного между слоями, для биметаллов со слабой (сталь—медь) и сильной (сталь—свинец) дифференциацией свойств слоев. Как видно из рис. 6, чем больше разница между волновыми сопротивлениями плакирующего и основного слоев, тем хуже выявляемость расслоений. Расслоения, заполненные воздухом, выявляются лучше, чем неметаллическими включениями. При одном и том же значении коэффициента отражения толщина расслоения в первом случае почти на пять порядков меньше, чем во втором.

Эти основополагающие] работы в дальнейшем были развиты И. Г. Кляц-киным (расчет емкости воздушных противовесов, рассмотрение антенн как неоднородных линий, состоящих из нескольких участков с различными волновыми сопротивлениями и др.), А. Л. Минцем (графический метод расчета радиосети), В. И. Баженовым (расчет потерь в заземлениях), Б. П. Терентьевым (расчет электрического поля около поверхности земли под антенной) и др. Солидный вклад в теорию антенн сделал также И. Г. Фрейман.

где [i — динамическая вязкость; т0 — масса жидкости; р — плотность; Е — объемный модуль упругости; U — объем жидкости; I и /о — длина и площадь сечения трубопровода. Для длинных трубопроводов и высокой частоты возбуждения параметры гидропередачи следует учитывать волновыми сопротивлениями [5].

Импедансный метод анализа СВЧ-сигналов является приближенным и позволяет оценить влияние-геометрических и электромагнитных параметров. Сущность, импедансного метода состоит в том, что реальная система «источник СВЧ-волн — контролируемый объект— приемник» заменяется моделью в виде длинной линии с такими же волновыми сопротивлениями и размерами (рис. 4.9), как в реальной системе, а затем известными методами анализируется

Способ используют главным образом для контроля амплитудным методом прохождения (теневым) ОК из материалов с низкими волновыми сопротивлениями типа ПКМ, резин, пластмасс и др., в которых отражения от границы с воздухом меньше, чем для металлов. Затухание УЗ-волн в воздухе велико и резко возрастает с ростом частоты (см. табл. 1.4), поэтому рассматриваемые преобразователи используют на относительно низких частотах (обычно до 0,5 МГц).

В воздушно-акустическом способе применяют два типа ПЭП: с продольными и с изгибными колебаниями [418]. При использовании ПЭП с продольными колебаниями для увеличения передачи энергии через границу пьезоэлемента с воздухом используют просветляющие слои, назначение которых - согласование элементов с различными волновыми сопротивлениями.

ницу длины. Таким образом, структура выражений для W и Е, одинакова. Поэтому существует полная аналогия между волновыми сопротивлениями для электрической линии и продольно колеблющегося стержня. Такое же соответствие имеется между постоянными распространения электрической и механической систем с распределенными постоянными.

Был опробован также бесконтактный амплитудный метод прохождения с воздушной связью. Преобразователи конденсаторного типа располагали по обе стороны ОК на расстоянии 3 мм от его поверхностей. Максимум спектра сквозного сигнала лежал в пределах 300 ... 800 кГц. Однако уровень этого сигнала недостаточен для контроля заготовок из SiC толщиной более 5 мм. Тем не менее, такой способ перспективен для контроля материалов с низкими волновыми сопротивлениями, особенно для оценки неравномерности их плотности.

а - схема контроля при отражении от границы раздела сред с волновыми сопротивлениями piCi и