Воспользоваться известными

В написанном равенстве угловую скорость соя надо выразить через угловые скорости о^ и со3, а для этого следует воспользоваться известным соотношением между угловыми скоростями звеньев механизма

2. Самонастраивающиеся механизмы, в которых законы движения рабочих органов автоматически изменяются при изменении рабочего процесса так, что условия его выполнения оказываются оптимальными. В простейшем случае эти требования удовлетворяются, если при изменении рабочего процесса соответственно изменяется скорость движения рабочего органа. Тогда можно воспользоваться известным механизмом бесступенчатого изменения скорости, построив систему связи между механизмом и рабочим процессом так, чтобы каждому возможному состоянию рабочего процесса соответствовало бы оптимальное значение скорости рабочего органа механизма. В более сложных случаях для того, чтобы рабочий процесс протекал в наилучших условиях, надо изменять не только скорость, но и весь закон движения рабочего органа, включая и траектории движения отдельных точек. В самонастраивающихся механизмах эти требования удовлетворяются путем автоматического изменения одного или нескольких размеров, определяющих схему механизма.

дифференциальным исчислением [11]. Для этого процесс-изменение (2) или (3) в каждый момент / необходимо интерпретировать как булевый дифференциал dy функции у=Г(х\, ..., х„). реализуемой на выходе// диагностируемой ЦС. При этом оказывается, что если воспользоваться известным разложением [11] булевого дифференциала dy в полином Же-галкппа по приращениям входных переменных dx\, ..., dx/, и по приращениям дополнительных переменных Ах,,: 1, ,.., dxm (дополнительные переменные соответствуют тем узлам ЦС, в которых возможны неисправности), то Рис.2 dy(t), а следовательно, и вычис-

Для определения радиационных характеристик (а, г, t) полупрозрачной, рассеивающей и поглощающей среды удобно воспользоваться известным приближением Шустера и Шварцшильда [Л. 66 и 67], согласно которому поле излучения в плоском слое разделяется на два противоположно направленных полусферических лучистых потока ?f и Е~

Определим поток результирующего излучения в системе из двух зон: стенки 1 и факела пламени или запыленного потока 2. С этой целью удобно воспользоваться известным методом лучистых сальдо Г. Л. Поляка.

При использовании для ускорения абразивных частиц центробежной силы скорость их движения меньше зависит от размера частиц, что очень важно, так как абразив всегда неоднороден. Исходя из действия на абразивную частицу центробежных сил, считаем возможным для расчета скорости разгона частиц воспользоваться известным соотношением из теоретической механики [145]

Эти предположения позволяют воспользоваться известным уравнением упругой линии

Для построения в канале линий тока <> = const и определения распределения скоростей во всем канале Х = л(сс, ф) следует воспользоваться известным распределением скорости поперек канала (48.19) или (48.21). Уточнение эквипотенциальных линий производится по формуле (48.14), в которой в этом случае (как и в формуле (48.21)) индекс В надо считать относящимся к текущему значению дуги эквипотенциальной линии а =п.

Если воспользоваться известным соотношением между временем t, углом поворота <р и числом оборотов пн валика, т. е. t — ~~_ , то

можно воспользоваться известным решением задачи о вдавливании

Затем необходимо выполнить сглаживание «сырых» периодограмм (12), поскольку последовательности l(lr' (i) н ! (i), как и исходные последовательности yr (k), являются случайными. При этом можно воспользоваться известным методом сглаживания периодограмм с помощью спектральных «окон» [2, 7), Однако в замкнутых

Разумеется, можно воспользоваться известными результатами решения задач по кручению и изгибу стержней некоторых видов поперечных сечений, полученными методами теории упругости. Имея поле нормальных и касательных напряжений, по известным формулам определяем главные напряжения, а далее производим проверку невозникновения предельного состояния в окрестности точки тела по одной из известных теорий.

При выводе второй формулы (32.6) принимались следующие законы распределения отклонений в пределах поля допуска: для смещения исходного контура — по закону Гаусса; для отклонения межосевого расстояния — по закону равной вероятности (с учетом симметрии предельных отклонений); для биения зубчатого венца — по кривой Максвелла (с учетом того, что биение существенно положительная векторная величина). На основе формул (32.6) легко получить аналогичные формулы для иных комплексов допусков, если воспользоваться известными зависимостями между соответствующими отклонениями и допусками [13].

При нелинейных граничных условиях, как и ранее, нельзя воспользоваться известными решениями, существующими для аналогичных задач, имеющих однородные или неоднородные граничные условия. Однако, опираясь на физические соображения, попытаемся использовать метод разделения переменных или, что то же, будем предполагать, что балка, имеющая внутреннее трение и при наличии нелинейных граничных условий в первом приближении, будет совершать гармонические колебания с частотой возмущающей силы

Подобие конструкций. Если основные уравнения, описывающие задачу, известны, то соотношения между масштабами можно вывести непосредственно из этих уравнений без обращения к теории размерности. Так, в примере, рассмотренном в предыдущем разделе, мы могли воспользоваться известными соотношениями между напряжениями и деформациями, деформацией и перемещением и уравнением волны. Записав эти уравнения в наиболее

Для расчета кривизны в указанном сечении можно воспользоваться известными из дифференциальной геометрии формулами, которые в кинематической интерпретации, предложенной Ф. Л. Литвиным [13], имеют вид:

Так как уравнение (1.5) совпадает с уравнением движения системы с одной степенью свободы, то можно воспользоваться известными результатами, полученными в работах [5, 6].

где р — параметр ползучести, зависящий от скорости и температуры. Физический смысл параметра: это функция, устанавливающая зависимость между температурой и скоростью ползучести так, что при изменении этих величин напряжение, вызывающее ползучесть, остается постоянным. Обработка испытаний в координатах «напряжение — параметр» резко сокращает объем необходимых испытаний и облегчает интерполирование. Результаты всех испытаний на ползучесть в координатах «напряжение — параметр» изображаются одной линией. Вид параметра можно определить, если воспользоваться известными зависимостями скорости ползучести от температуры и напряжения (3-1) и (3-2). В [Л. 9] показано, .что

В случае полного отсутствия каких-либо опытных данных о критических нагрузках для данной рабочей среды для определения реперного значения ^крр* можно воспользоваться известными в литературе критериальными формулами, обобщающими данные по критическим нагрузкам, полученные в опытах с другими жидкостями.

Для определения местных напряжений при изменении глубины надреза удобно определять ^2T при минимальной глубине надреза по формулам, номограммам или воспользоваться известными численными значениями KZT. Затем для канонических моделей тела (бесконечный цилиндр или пластина) по элементарным формулам определяют значения номинальных напряжений ffzH (хо — 0>4, h). При высоте h •< 48 мм и h «: 0,2 локальные напряжения определяют из выражения

В табл. 8-1 сведены характеристики видов потерь в сооружениях ГЭС, из них следует, что каждая из приведенных групп состоит из потерь на трение по длине и местных потерь. Для построения характеристик потерь можно воспользоваться известными формулами гидравлики. Потери на трение удобно представить в виде:

Приведенная зависимость может быть использована для определения критических параметров смеси по известным параметрам заторможенного потока. При этом для определения скорости звука, критической скорости истечения и критического расхода двухфазной смеси можно воспользоваться известными зависимостями механики сплошной среды: