Воспользоваться приведенными

Если воспользоваться принципом наложения, то, комбинируя мгновенные точечные источники, можно получить множество иных источников теплоты. Принципом наложения можно пользоваться при условии, что теплофизические коэффициенты считают независящими от температуры, а выделением и поглощением теплоты в процессе фазовых превращений пренебрегают. Принцип наложения заключается в сложении температур от действия отдельных источников, которые либо находятся в разных

пин его можно считан, постоянным в -пои ос'-лаеп! Поэтому в достаточно малой области пространства всегда можно воспользоваться принципом чк-вивалет (тети и сделать определенное заключение о ходе процессов. Проиллюстрируем эго на красном смещении.

При выводе уравнений движения (4.123) — (4.126) использовался принцип Даламбера, позволяющий свести задачи динамики к задачам статики введением сил инерции, поэтому уравнение (4.127) можно рассматривать как уравнение равновесия стержня, что позволяет воспользоваться принципом возможных перемеще-

Приближенное определение частот колебаний. Для приближенного определения частот колебаний движущегося стержня можно воспользоваться принципом возможных перемещений. Решение

• 7.7. К стержню постоянного сечения (рис. 7.37,а) приложена периодическая сила P(t) (рис. 7.37,6). Требуется, воспользовавшись методом Дюффинга, получить приближенное решение для вынужденных установившихся колебаний. При решении можно воспользоваться принципом возможных перемещений, взяв двучленное приближение.

• 7.9. Стержень нагружен осевой периодической силой (рис. 7.39). Требуется получить (приближенно) уравнения для границ главной области параметрических колебаний. При решении уравнения колебаний стержня воспользоваться принципом возможных перемещений, ограничившись одночленным приближением.

7.10. К сосредоточенной массе (рис. 7.40) приложена периодическая сила> направленная под углом а к оси х2. Требуется определить (приближенно) уравнения границ главной области параметрического резонанса. При решении уравнения колебаний стержня воспользоваться принципом возможных перемещений, ограничившись одночленным приближением.

Наиболее распространен в практике случай контакта произвольного числа различно деформированных ограниченных участков. В приближении линейной поляризации можно воспользоваться принципом суперпозиции электрических полей и складывать функции возбуждения Е, (х) от каждого t-того контакта участков с различным физико-механическим состоянием:

Наиболее распространен в практике случай контакта произвольного числа различно деформированных ограниченных участков. В приближении линейной поляризации можно воспользоваться принципом суперпозиции электрических полей и склады-

Если на пластину действует нагрузка, и поперечная и лежащая в ее плоскости, и при этом пластина достаточно жестка—перемещения ее, из плоскости (прогибы) малы по сравнению с толщиной, то можно воспользоваться принципом независимости действия сил. Отдельно рассматривается работа пластины на поперечную нагрузку, вызывающую ее изгиб, и отдельно — на нагрузку, лежащую в ее плоскости. Под влиянием этой последней нагрузки возникает изучаемое в настоящем параграфе обобщенное плоское напряженное состояние. Если же пластина недостаточно жестка (такую пластину 'называют гибкой), то к ней применять принцип

Следуя С. Карно, можно было бы считать, что теплота— есть тепловая функция (функция Карно), зависящая от энергии движения молекул, энергии взаимного действия молекул, энергии колебательного движения атомов, энергии внутриатомных оптических уровней, внутримолекулярной химической энергии и энергии ядра. Но как бы ни называлась тепловая функция — теплотой или функцией Карно, или энтропией, существо вопроса заключается в том, что для ее обоснования по Клаузиусу и Томсону необходимо будет воспользоваться принципом невозможности самопроизвольного перехода тепла от низшего температурного уровня на более высокий температурный уровень -(так называемое второе начало термодинамики), являющимся следствием существования этой тепловой функции. Действительно, если такая функция существует, то после доказательства того, что она возрастает для изолированной системы тел, невозможность перехода тепла с низшего температурного уровня на верхний становится первым следствием.

Воспользоваться приведенными кривыми зависимости коэффициента расхода отверстия, насадка и сопла от числа Рейнольдса

Воспользоваться приведенными зависимостями коэффициента расхода отверстий различного типа от числа Рейнольдса.

Воспользоваться приведенными кривыми зави-

Для учета потерь напора в местных сопротивлениях (вход в трубку, колено 90° и нормальный вентиль) воспользоваться приведенными зависимостями относительных эквивалентных длин IJd этих местных сопротивлений от числа Рейнольдса Re при ламинарном режиме движения в трубке.

Воспользоваться приведенными кривыми зависимости коэффициента расхода отверстия, насадка и сопла от числа Рейнольдса

Воспользоваться приведенными зависимостями коэффициента расхода отверстий различного типа от числа Рейнольдса.

с установленными на ней нормальным вентилем и двумя угольниками 90°. Воспользоваться приведенными кривыми зависимости коэффициентов сопротивления вентиля, угольника и входа в трубку от числа Рейнольдса потока

Если теперь воспользоваться приведенными выше формулами (6.30) для частотных характеристик, считая постоянную составляющую гармоникой с нулевой частотой, то для переходных функций скорости и момента двигателя машинного агрегата получим выражения:

Характеристическое уравнение системы (11.32) при указанных выше изменениях записывается в виде (11.35). Для определения коэффициентов характеристического уравнения можно воспользоваться приведенными выше общими формулами, если в них внести следующие изменения: опустить верхний индекс ? при СА, A+I! ввести верхний индекс Z, в обозначение приведенного инерционного параметра самотормозящегося механизма J\

возможность непосредственно воспользоваться приведенными решениями в форме (4.58) или (4.59).

Для определения Clt Cz, C3 и С4 можно воспользоваться приведенными в § 12 выражениями, в которые следует подставить Мс = —Мном и t3 = 4. гДе 4-равно ^ или /л', в зависимости от траектории рабочей точки.