Воспользовавшись выражением

Воспользовавшись выражениями (5.16) и (5.15), получим

Воспользовавшись выражениями (15.1) и (15.2), а также учитывая соотношение (15.3), найдем, что

Воспользовавшись выражениями (4.150), связывающими функции Крылова с их производными, после преобразований получим выражения для интегралов, входящих в (4.162), зависящих от распределенной нагрузки qx и распределенного изгибающего момента v.XtQ (при qxt0= const !х^0 = const):

Воспользовавшись выражениями (5.16) и (5.15), получим:

Периодическое решение на интервале t? 1тЛ_х, тг], г = 1, . . ., q, получим, воспользовавшись выражениями (8.9)—(8,10)

Установившиеся значения относительной скорости и момента двигателя определяем по формуле (8.15), воспользовавшись выражениями передаточных функций (6.10)—(6.11).

Воспользовавшись выражениями (48.26), (48.28), (48.29) для нахождения Е (0), получим

Воспользовавшись выражениями (2.60), (2.62) и известными приемами перемножения матриц, можно непосредственно убедиться в справедливости записи уравнений (2.59) в матричной форме:

Проводимости ветвей динамической схемы, получаемой в результате Я^-преобразования, определил, воспользовавшись выражениями (2.107), (2.121) и (2.122) (рис. 27, б, п = 6):

Воспользовавшись выражениями (2.123) для проводимостей ветвей схемы Dp, соотношения (2.124) можно записать следующим образом:

Воспользовавшись выражениями (2.66) для функции Лагранжа и (2.176) для диссипативной функции, запишем уравнения движения редуктора в матричной форме [см. (2.67)]

Воспользовавшись выражением (1.9), для надежности имеем

Воспользовавшись выражением (35) для гамильтониана, составим уравнения Гамильтона для циклических координат

Направление орта е.г звена 2 определяем, воспользовавшись выражением (17.1):

Взаимосвязь между магнитной проницаемостью ju^ удельной электрической проводимостью у и параметрами сигнала на выходе проходного вихретокового преобразователя можно установить по известным из курса теоретических основ электротехники формулам. Воспользовавшись выражением, описывающим проникновение плоской синусоидальной электромагнитной волны в ферромагнитную среду, можно записать выражение для составляющей магнитной индукции В, совпадающей по направлению с продольной осью образца z [29, 45]:

Приращения сосредоточенных сил, следящих за прямой, при малых отклонениях стержня от исходного состояния. Получим выражение для АР0 при малых перемещениях точек осевой линии стержня и малых углах поворота связанных осей. Воспользовавшись выражением (1.46) для матрицы L, преобразуем выражение (3.87), сохраняя только слагаемые, линейно зависящие от матрицы ALi. и вектора и. После преобразований получаем следующее выражение:

Воспользовавшись выражением (5.111), получаем

(s — A)qdA, или, воспользовавшись выражением (5.111),

Дифференцируя выражение (9.48), мы найдем связь между бесконечно малыми приращениями компонент скорости du'x, du'y, du'z в системе К' и dux, duy, duz в системе К- Разделив полученные выражения на dt и воспользовавшись выражением (9.47), связывающим dt и dt' , мы выразим компоненты ускорения в системе К через компоненты ускорения в системе К' •

Взаимосвязь между магнитной проницаемостью /^ удельной электрической проводимостью у и параметрами сигнала на выходе проходного вихретокового преобразователя можно установить по известным из курса теоретических основ электротехники формулам. Воспользовавшись выражением, описывающим проникновение плоской синусоидальной электромагнитной волны в ферромагнитную среду, можно записать выражение для составляющей магнитной индукции В, совпадающей по направлению с продольной осью образца z [29, 45]:

Передаточное отношение. Воспользовавшись выражением (1.23) для угловой скорости кулисы, найдем

Воспользовавшись выражением (21), можно записать граничные условия (8) и (9) при ж = ? следующим образом: