Воспользовавшись зависимостями

" v ' K*(b-a) Тогда, воспользовавшись зависимостью (1.60), имеем

1-50. Решить задачу 1-49 по упрощенной методике, воспользовавшись зависимостью для прямых ребер. Для решения задачи воспользоваться графиком на рис. 1-18 [13].

Критическое время охлаждения в диапазоне 1073.. .773 К *Mi и <„2 можно рассчитать, воспользовавшись зависимостью /в/5 от оу6/5Для условий однопроходной сварки:

Воспользовавшись зависимостью (5.4), вычислим момент инерции всей фигуры относительно оси х:

Этому обмену препятствует «ледяная ловушка» в тропопаузе. Из рис. 12.19 видно, что температура воздуха в тропосфере непрерывно уменьшается с высотой вплоть до самой границы тропопаузы. Эффект «улавливания» вызван тем, что температура воздуха зависит от парциального давления водяного пара. По закону Дальтона давление смеси газов, химически не взаимодействующих между собой, равно сумме парциальных давлений, причем поведение каждого газа не зависит от присутствия других газов. Парциальное давление водяного пара как функцию температуры можно приближенно рассчитать, воспользовавшись зависимостью, полученной для идеальных газов (см. гл. 3):

При закрепленных относительно поперечного прогиба w продольных сторонах пластины два последних интеграла в этом выражении тождественно равны нулю. Тогда ДЭ = V при любых совместимых с граничными условиями поперечных прогибах, т. е. в данном случае выражение (5.15) приводит к абсурдному результату: нагруженная сжимающими силами пластина не может потерять устойчивость ни при каких значениях этих сил [1]. В то же время, предварительно определив Т°х, Т0И, S° и воспользовавшись зависимостью (5.4), получим конечное значение Ркр. Поэтому во избежание такого рода недоразумений при использовании энергетического критерия в форме Брайана целесообразно подсчитывать АЭ по зависимости (5.4).

Воспользовавшись зависимостью (29.12), запишем выражение для момента Mk+1 в виде

Если зазор в самотормозящемся эле- Рис. 71. Схема самотормо-менте отсутствует, то при yk+1 < 0 реали- ЗЯиуепругими'езвеньями ° зуется тяговый режим; при уА+1 > 0 реализуется инверсный тяговый режим или режим оттормаживания. Воспользовавшись зависимостью между моментами Mk+lt k и Mktk+l , найдем из (43.1) выражение для уА+1

Воспользовавшись зависимостью между моментами Mh, h+i и ускорениями cos, cofi+ь получим выражения

можно привести к виду, удобному для счета на ЭЦВМ, воспользовавшись зависимостью dQ,

Применительно к динамическим условиям приведенное критическое напряжение сдвига можно предвидеть, воспользовавшись зависимостью скорости пластической деформации от напряжения. Пользуясь этой зависимостью, выводят соотношение между напряжением и скоростью движения дислокаций. Получено очень похожее выражение для

и кососимметричную. Действительно, воспользовавшись зависимостями (6.27), имеем

Формулу для A3 можно преобразовать, выразив слагаемое V2. не через начальные удлинения, а через начальные напряжения. Воспользовавшись зависимостями закона Гука (3.3), получим:

Поскольку при анализе режимов наброса и сброса нагрузки интерес представляют неравномерность хода исполнительного звена и моменты сил упругости на всех участках валопровода, запишем для них передаточные функции в развернутом виде, воспользовавшись зависимостями (10.2)—(10.3),

Найдем теперь выражения для функций погрешностей определения коэффициента усиления скорости в резонансных режимах при различных часто встречающихся упрощающих предположениях. Воспользовавшись зависимостями (6.45) и (2.20)

Выражение для функции погрешностей в резонансном режиме на частоте механической системы запишем, воспользовавшись зависимостями (12.21) и (2.23),

Момент сопротивления Мс (t) имеет два интервала непрерывности: t? [О, t] и /G [т, Т]. Воспользовавшись зависимостями (8.15), получим для рассматриваемого периодического режима выражения sznep (t) и t/12n«P (0 на интервале /G 10, т] в виде

Выражения для V'k (аы) были получены выше [см. формулы (36.7)—(36.9)] при замене в них y^+i на ak+1 для рассматриваемого случая. Воспользовавшись зависимостями (15.13), (15.14), можно отыскать выражения уМ^ граничных значений обобщенной координаты уА-_1, при которых изменяется жесткость соединения 4?l+i

Воспользуемся приведенной выше системой уравнений движения (41.2) механизма с самотормозящейся передачей, в которой исключим моменты Mk+lt k, Mki k+l, воспользовавшись зависимостями (39.2) и (41.7) при k = 1. Перейдем к обозначениям, принятым в гл. III (см. модель VI, табл. 2), и используем в качестве одной из переменных относительную скорость ротора

Ф/ё (t). Воспользовавшись зависимостями (39.2) и (43.1), находим

Воспользовавшись зависимостями (10.17), представим уравнения связей исследуемой системы в форме (10.6):

Рассмотрим задачу частотной отстройки динамической модели цепного типа, базируясь на критерии вида (15.13) и асимптотических представлениях собственных спектров (16.28), (16.29). Положим, что ограниченное пространство варьируемых параметров районировано в соответствии с (16.31) и определены собственные спектры базовых моделей локальных областей варьирования. В каждой такой области, воспользовавшись зависимостями (16.29) и заменой варьируемых параметров согласно выражению (17.4), представим ka в виде