Возможным значением

Система уравнений (2.14) выражает условия пересечения геометрических мест точки С в разомкнутых (незамкнутых) кинематических цепях ВС и CD, т. е. пересечения окружностей с центрами в точках В и D и радиусами 1вс и /со. Исключение #д (или у в) дает квадратное уравнение. Двум возможным значениям координаты хв (или у в) соответствуют два положения точки С, которые располагаются симметрично относительно отрезка BD. Выбор варианта сборки звеньев группы BCD или BC'D (показан пунктиром) производится в зависимости от предшествующего ближайшего положения группы.

Полученные решения соответствуют наименьшим возможным значениям времени срабатывания гидромеханизмов, что объясняется уменьшением приведенной массы до нуля. Если же в уравнениях движения учитывать влияние масс, то увеличивается время движения поршня, которое в этом случае может быть найдено по закону, графически изображенному на рис. XI. 12. Поэтому последний метод, приемлемый для прикидочных расчетов, является недостаточным для установления более точной картины движения поршня.

Для каждого давления ре на рисунках приведены три кривые, соответствующие трем возможным значениям степени черноты поверхности материала в. Из-за излучения с внешней поверхности пространственно-временное подобие, как отмечалось в § 8-1, нарушается. Если отноше-

Принятые в таблице пределы изменения угла a, a также наибольшее значение угла ф2 близко соответствуют применяемым в мировой практике диаметрам активных копиров, длинам поводков, высотам подвески, а также максимально возможным значениям диаметра и высоты головки корня.

Б. На основании информации, основанной на конструктивно-технологических особенностях варианта решения, по предельно возможным значениям параметров /(™ах; С™ах; /™ах, г™ш определяют:

Оптимальное логическое решающее правило имеет графическое представление в виде бинарного дерева решений, называемого оптимальным распознающим графом. Каждое элементарное решающее правило изображается ветвью этого графа, признак-предикат — узлом, а код класса — листом с соответствующим номером. Из каждого узла исходит два ребра, соответствующих возможным значениям данного признака.

Синтезированной системе соответствует распознающий граф типа «бинарное дерево классов». Каждое элементарное решающее правило вида (7.14) изображается ветвью этого графа. При этом признаку, входящему в конъюнкцию zh (со), соответствует узел на этой ветви, а решающему предикату а,- (со) соответствует лист с номером i. Из каждого узла исходят два ребра, соответствующие возможным значениям данного признака.

Алгоритм обучения на графе допускает следующую интерпретацию. На k-м шаге рассматривается каждая ветвь, построенная на предыдущем шаге. Если конъюнкция zh (со), соответствующая этой ветви, характеризует (с вероятностью 1) некоторый класс Qlt то ветвь заканчивается листом с номером i. В противном случае ветвь дополняется узлом, отобранным в соответствии с критерием (7.13) и из этого узла строятся два новых ребра, отвечающих возможным значениям соответствующего признака.

Паропроизводительность единичного парового котла за 50 лет возросла более чем в 100 раз, давление пара в котлах в 15 раз, температура пара почти в два раза. Значительно повысилась экономичность котельных агрегатов, достигшая в современных конструкциях 91—93% брутто, т. е. величин, близких к предельно возможным значениям. Вместе с этим совершенно изменились тепловая схема и конструктивная форма парового котла. В первый период после восстановления отечественного котлостроения от конструкций барабанных котлов с пятью-четырьмя барабанами перешли к трехбарабанным котлам, однако это, в сущности, не привело к изменению тепловой схемы котла. Даже в начале 30-х годов, когда стали развиваться и внедряться пылеугольные топки с сопутствующим повышением подогрева воздуха, паровой котел в его пароге-нерирующей части оставался в основном конвективным по теплообмену. Так, паровой котел ЛМЗ (рис. II. 1) с поверхностью нагрева 2500 м2, паро-производительностью 150/180 т/ч на давление 33 ата и температуру пара 425° С с пылеугольной топкой и тогда еще сравнительно редким и неполным экранированием являлся в основном конвективным. Доля пара, образовавшегося за счет радиационного теплообмена в топке, была относительно невелика. Основными в генерации пара были три мощных котельных конвективных пучка труб. Пароперегреватель, расположенный за первым пучком труб, также был чисто конвективным.

Из последнего равенства вытекает, что величина f (x) не зависит от х и является постоянной. Если параметр х может принимать значения только на отрезке а < х <с Ъ, то из условия (16.25) следует равенство (16.23). Вывод о том, что наибольшая энтропия свойственна равновероятностному распределению по всем возможным значениям параметра, согласуется с аналогичным

невесомом стержне в: точках, соответствукдаих возможным значениям случайной величины х, помещены точечные массы, численно равные Plt Р2, .... Рг (рис. 61).

Если задаться возможным значением ДГц исходя из конкретных условий эксплуатации и существующей организации ремонта, то установленное выше предполагаемое число ре- ' монтов в цикле и может быть уточнено из следующего выражения:

как дня образцов диаметром 10 мы с трещиной, размер которой не должен превышать 6 та, наибольший КИИ в процессе испытаний равен 16,6 Ша №"^ ( fyK1 » 1,22), ТО полученные диаграммы ограничены справа данным максимально возможным значением -?д К/ . При этом если для исходного материала полученный участок W продолжает оставаться линейным (в двойных логарифмических координатах) вплоть до max ty Kj. .то дня наводороженкого материала уже при ?а Кj ~ 1,1 заметен переход к нелинейному участку КДУ с ускоренным ростом ?д~,

где п (г) — плотность электронов в атоме, которая должна быть выражена через V (г). Для этого установим связь между максимально возможным значением импульса электронов р0 в атоме и плотностью п (г). Пусть распределение электронов в пространстве импульсов — это распределение Ферми при нулевой температуре:

Как указывалось выше, Мидзумати в работах [67 ] получил очень высокий к. п. д. после отработки РОС с ц = 0,3. Анализируя эти результаты, следует учесть, что большинство применяемых РОС имеют \JL в диапазоне 0,45—0,60. Увеличение ц выше верхнего предела, очевидно, снизит к. п. д. по сравнению с максимально возможным значением. При уменьшении величины }д ниже значений 0,45—0,50 следует учитывать возможность роста потерь энергии в РК.

Обратимся теперь к случаю, когда Лх = 1. Поскольку больше единицы Лх быть не может, то из формулы (7-4) заключаем, что максимально возможным значением §?\ при данной температуре является 8?0 х. Таким образом, абсолютно черное тело обладает не только предельными свойствами в отношении поглощения падающей на него энергии, но также и предельными свойствами в отношении испускаемой им самим энергии: в любой полосе спектра тепловое излучение абсолютно черного тела имеет максимально возможное значение при данной температуре. Но так как абсолютно черное тело поглощает, по определению, всю падающую энергию независимо от ее спектрального состава, т. е. для него

Таким образом, результаты проведенного анализа позволяют выбрать наиболее рациональную для заданных условий теплообмена толщину слоя термоизоляции. Если необходимо поддерживать постоянной температуру Г0 теплоизолируемой поверхности, то из формул (3.4) или (3.11)-(3.14), предварительно определив температуру Th внешней поверхности термоизоляции (если она не задана), нетрудно найти тепловой поток Q, который следует подводить или отводить в процессе термо-статирования. Подвод теплового потока можно осуществить размещением электрических нагревателей на поверхности контакта термостатируемой конструкции со слоем термоизоляции или в непосредственной близости к этой поверхности в объеме этого слоя, а отвод - прокачкой хладоагента, поглощением теплоты при термоэлектрических эффектах или применением тепловых аккумуляторов, содержащих вещества с большой скрытой теплотой фазовых переходов [18]. Во всех случаях эффективность системы термостатирования повышается, а энергетические затраты падают, если удается применить термоизоляцию с максимально возможным значением термического сопротивления.

Число пазов креста может быть только целым числом, а коэффициент К должен быть больше нуля. Поэтому, в соответствии с зависимостью (9), минимальное число пазов креста может быть равным только трем, а минимальное значение коэффициента интервалов — 0,2. При увеличении числа пазов креста коэффициент К растет (скачкообразно). Максимальным теоретически возможным значением для коэффициента интервалов будет единица, т. е. при z-> оо коэффициент /С->- 1.

метров Хк. При всех других совокупностях X, кроме оптимальной по .данному критерию, значения соответствующего критерия будут больше. В связи с этим интересно и полезно оценить увеличение значения каждого критерия при каком-либо сочетании Хц по сравнению с минимально возможным значением соответствующего критерия

Значение и учитывает крайнее практически возможное сочетание р, а и . Изменяется он незначительно, так как его уменьшение ограничено возможным значением 0 и . При этом

Экспериментальное определение теплоемкости Ср веществ осуществляется методами непосредственного нагрева, смешения и постоянного протока. Два первых метода применяются при исследовании жидкостей и твердых тел, а последний — сжатых газов, жидкостей и их паров. Эти методы осуществляются постановкой калориметрического эксперимента применительно к определению теплоемкости из уравнения теплового баланса калориметра [25, 33, 36]. Трудности, возникающие при реализации этих методов, связаны с необходимостью создания калориметра с минимально возможным значением суммарной теплоемкости и точного ее определения, а также уменьшения и точного учета тепловых потерь.

к уменьшению площади струи тока FH, входящей в воздухозаборник, в результате чего коэффициент расхода становится меньше единицы. Появляется дополнительное сопротивление. Уменьшение площади FH и снижение расхода воздуха по сравнению с его максимально возможным значением, соответствующим <р=1, вызывается в рассматриваемом случае прохождением потока через скачки уплотнения, имеющие большие углы наклона, чем на расчетном режиме. Как указывалось, линии тока в плоском сверхзвуковом течении эквидистантны поверхности ступенчатого клина, а при осе-