Вследствие диссоциации

Процесс теплообмена будет происходить, когда температура стенки tc не равна равновесной температуруе tp. Если tc > tp, то тепло передается от стенки в поток (кривая 2). Обратное направление теплового потока имеет место, когда tc < tp (кривые 3' и 3"). Следует обратить внимание на то, что отвод тепла .через поверхность возможен не только в том случае, когда температура поверхности t^ ниже температуры набегающего потока tm (кривая 3"), но также и тогда, когда tc выше tm (линия 3'). В последнем случае через поверхность отводится в основном тепло, выделяющееся в пограничном слое вследствие диссипации энергии.

Процесс теплообмена будет происходить, когда температура стенки tc не равна адиабатной температуре /„. Если tc>tp, то теплота передается от стенки в поток (кривая 2). Обратное направление теплового потока имеет место, когда tc< tp (кривые 3' и 3"). Следует обратить внимание на то, что отвод теплоты через поверхность возможен не только в том случае, когда температура поверхности tc ниже температуры набегающего потока tx (кривая 3"), но также и тогда, когда tc выше tx (линия 3'). В последнем случае через поверхность отводится в основном теплота, выделяющаяся в пограничном слое вследствие диссипации*энергии.

Далее рассмотрим перенос энергии в пристенном слое. Теперь здесь следует учесть выделение теплоты вследствие диссипации энергии. В единице

Рассматриваемые зависимости (см. рис. 2) достаточно сложны, однако в результате анализа результатов испытаний можно прийти к следующему простому, надежно аргументированному выводу: если При циклическом высокочастотном деформировании образца разогрев его (вследствие диссипации энергии) не столь значительный, чтобы имело место снижение сопротивления усталости, то значение предела выносливости для данной высокой частоты нагружения превышает таковое для более низкой частоты при условии равенства (по количеству циклов нагрузки) базы испытаний. Уменьшение значений предела выносливости для стали Х18Н9 (рис. 2, а, кривая 3) и для большинства материалов (см. рис. 2, б) при частотах циклического нагружения, превышающих 3—5 кГц, обусловлено заметным разогревом образцов во время испытаний; в случае испытаний стали Х18Н9 разогрев не устранялся даже в условиях интенсивного жидкостного охлаждения. Образцы из некоторых других металлических материалов, например из стали ХН35ВТ или сплава ВТ22М, практически не нагревались при испытаниях в исследованном диапазоне частот. В связи с этим соответствующие этим сплавам графики на рис. 2 представляются в виде прямых, практически горизонтальных линий. Слабая зависимость значений предела вы-

При отсутствии гравитационной конвекции и для случаев, когда можно пренебречь выделением тепла вследствие диссипации кинетической энергии и работы сил давления, количество определяющих критериев существенно уменьшается, т. е.

Для определения возмущения энтропии необходимо рассмотреть одномерное уравнение энтропии (96). Рассмотрим случай, когда выделение тепла вследствие диссипации кинетической энергии много меньше по сравнению с теплом, передаваемым посредством теплообмена. В этом случае, пренебрегая эффектами диссипации, уравнение энтропии (96) относительно возмущенных параметров в линейном приближении запишем в виде

При резонансных колебаниях идеальной жидкости распределение амплитуд давления и скорости по длине волны носит синусоидальный характер, а амплитуда их может расти беспредельно. В неизотермическом потоке вязкой жидкости установится конечное значение амплитуд колебания скорости и давления и исказится синусоидальный закон их распределения вследствие диссипации энергии по длине волны. При этом пучности скорости сместятся в сторону входного сечения канала. Поскольку возмущения давления малой амплитуды распространяются со скоростью звука, которая переменна в неизотермическом потоке, то это также приведет к дополнительному смещению прочности скорости в сторону меньших значений температур газа.

длина канала; (Л/70/Ро) — относительная амплитуда колебания давления на входе в канал. Поскольку при распространении волны интенсивность ее по длине канала уменьшается вследствие диссипации, то искажается и характер распределения теплоотдачи по длине канала. Характер распределения теплоотдачи по длине канала будет зависеть от характера распределения амплитуды колебания скорости.

жидкости в единицу времени вследствие диссипации механической энергии и теплопроводности.

РАВНОВЕСИЕ (статистическое характеризует замкнутую систему многих частиц, в котором средние значения физических величин, характеризующих систему, не зависят от времени; термодинамическое — состояние замкнутой системы, в которое она самопроизвольно переходит спустя достаточно большой промежуток времени; устойчивое обычно восстанавливается при малых нарушениях вследствие диссипации энергии; фазовое—одновременное сосуществование термодинамически равновесных фаз в многофазной системе; химическое— состояние системы, характеризуемое постоянством концентраций химически реагирующих между собой компонентов); РАДИОАКТИВНОСТЬ (есть самопроизвольное превращение одних атомных ядер в другие, сопровождаемое испусканием элементарных частиц; естественная наблюдается у ядер, существующих в природных условиях; искусственная происходит искусственно посредством ядерных реакций); РАДИОЛЮМИНЕСЦЕНЦИЯ — люминесценция, возбужденная радиоактивным или рентгеновским излучением; РАДИО-

В ламинарном подслое характер течения зависит от молекулярной вязкости. Под влиянием вязкости между частица ми жидкости, а также между жидкостью и поверхностью обтекаемого тела действуют касательные i ллы. С удалением от стенки действие этих сил уменьшается, но увелпчпнаегся действие касательных напряжений, вызванных турбулентным перемешиванием частил жидкости под влиянием пульсационного движения. Внутри очень тонкого слоя происходит-переход от ламинарного течения к полностью турбулентному течению, где вязкое напряжение очень мало по сравнению с турбулентным напряжением. В области перехода от ламинарного течения па стенке к турбулентному течению во внешней части слоя вязкое напряжение соизмеримо с турбулентным напряжением. Здесь происходит усиленный приток кинетической энергии турбулентных пульсаций скорости, отбираемой от осредпенного течения, л превращение ее в тепло вследствие диссипации. Касательное напряжение состоит из вязкого тл~р\(ди/ду) и турбулентного тт —• -uu'v':

Хойслер 1958 г.), предположив, что поверхностная концентрация ионов ОН" в кислых растворах может быть значительно больше объемной вследствие диссоциации молекул воды, адсорбированных на поверхности железа, представил процесс растворения железа в кислых растворах протекающим через следующие стадии:

ингибиторов за счет образования ионной связи между катионами железа и комплексными ионами, появляющимися в коррозионной среде вследствие диссоциации комплексов-основ.

При поглощении или испускании электромагнитных волн газом изменение энергетического уровня молекулы может осуществляться различными путями. Одним из них является изменение электронного, колебательного или вращательного состояний молекулы. При этом энергетические переходы у одноатомных газов обусловлены изменением только электронных состояний и сопровождаются высокочастотным излучением. Как показывает опыт, симметричные молекулы двух атомных газов О2, N2, Н2 не могут заметно поглощать и испускать энергию путем изменения колебательно-вращательных состояний. Практически одно-и двухатомные газы при низких и умеренных температурах не излучают и не поглощают энергию и в этих условиях могут считаться прозрачными (D = 0). Однако при температуре, превышающей 5000 — 8000 К, эти газы начинают заметно излучать и поглощать энергию. Это связано с возможностью электронных переходов при высоких температурах, явлением ионизации, а также образованием несимметричных молекул вследствие диссоциации. Например, диссоциация симметричных молекул О2 и N2 приводит к образованию несимметричных молекул.

В трещине в результате гидролиза продуктов коррозии подкисляется исходная нейтральная среда, т. е. генерируются ионы водорода, которые, восстанавливаясь до атомарной формы, поступают в металл. Не исключено поступление в металл водорода также и в форме ионов [8, 94]. Подкисление среды в трещине возможно и вследствие диссоциации воды на поверхности металла [27].

состоянии за счет повышения напряжения на дуге, а также благодаря восстановительным свойствам водорода, снижающим вероятность выделения окиси углерода. Однако при более высоких концентрациях водорода в атмосфере дуги, что обычно имеет место при ручной дуговой сварке вследствие диссоциации паров воды, содержащейся в электродных покрытиях, водород становится интенсивным источником пор. С целью связывания водорода и удаления его из атмосферы дуги в виде HF применяют электродные покрытия на шлаковой основе ТЮ2—CaF2—NaF (Прог-ресс-50). В покрытия этих электродов вводят также Si02, Na20 и порошки Mn, Ti и А1. Электроды Прогресс-50 обеспечивают более высокую пластичность, плотность и стабильную прочность,чем электроды с осн. покрытиями на шлаковой основе CaF.— СаСО3, напр. НЮ, Н37, НЗОК и Н37К (табл. 1)

Весь последующий анализ сводится к тому, чтобы определить значение [Н] i концентрации Н-атомов отри заданной плотности тока. Скорость катодного процесса в электрических единицах равна рааности между скоростью образования молекулярного водорода по реакции Тафеля и скоростью их обратного распада вследствие диссоциации, т. е-

Механизм процесса силицирования заключается в следующем: при высоких температурах вследствие диссоциации образующегося на поверхности стальной детали хлорида кремня (SlCl4) выделяется атомарный кремний, который и диффундирует в железо:

Электрохимическая коррозия металлов происходит в растворах электролитов и во влажных газах и сопровождается протеканием электрического тока. Переносчиком электричества в растворах служат ионы, присутствующие в них вследствие диссоциации молекул, а в металлах— свободные электроны.

Растворы гидразин-гидрата обладают щелочной реакцией вследствие диссоциации гидразина по уравнениям:

В зоне температур выше 2000° К производная -^- дополнительно растет вследствие диссоциации газов. Как известно, при расчетах парокотельных агрегатов [4] в зоне температур до 2400° К / — /-диаграммы строятся как прямые линии в соответствии с нормативным методом [4], т. е. вносится систематическая погрешность.

В работе [184] получены данные по суммарной кинетике реакций в зоне горения и установлено, что порядок реакции в зоне первичного пламени равен 1 (по-видимому, инциирование реакции происходит вследствие диссоциации NO2), а энергия акти-