Вследствие ионизации

С целью увеличения полосы изделия, контролируемой за один проход, применяют широкозахватные преобразователи с сильно вытянутой пьезопластиной. Но они обладают недостатком, заключающимся в неравномерности чувствительности вдоль большей стороны пьезопластины, которая возникает вследствие интерференции в ближней зоне. Для ее выравнивания предложен ряд способов: сокращение длительности импульсов; выполнение

Вследствие интерференции в контактной жидкости наблюдаются осцилляции (колебания) амплитуды эхо-сигнала, зависящие от толщины слоя и существенно влияющие на достоверность результатов контроля. С целью исключения или снижения этих колебаний необходимо выбирать слой контактной жидкости такой толщины, при которой осцилляции амплитуды сигнала минимальны или отсутствуют.

Анизотропия свойств проката не только влияет на скорость волн в разных направлениях, но и резко ослабляет амплитуду сигналов вследствие интерференции и рассеяния. На рис. 6.27 приведены кривые изменения амплитуды сигналов, отраженных от пересечения просверленного отверстия с внутренней поверхностью трубы, в зависимости от направления прозвучивания и углов ввода, полученные при использовании совмещенного преобразователя. Отметим, что в отличие от изотропного материала амплитуда сигнала в этом случае сильно зависит от направления прозвучивания. При а — 70° для ф — 90° амплитуда сигнала значительно выше, чем при ф = 0°. Это объясняется текстурой проката. При любом ф ^ 0; 90° волна, вводимая в металл, разлагается на две компоненты, поляризованные во взаимно перпендикулярных плоскостях и распространяющиеся с разными скоростями (см. рис. 6.27). При изменении ф сдвиг фаз этих компонент

Раствор тиосульфата натрия (II) выявляет структуру лучше, чем раствор (I), так как в этом случае процесс травления проходит только до определенной степени, а затем приостанавливается без значительного перетравливания (рис. 85). Прямой процесс травления в растворе (II) прекращается после 60 с. Можно считать, что образование сульфида и травление поверхности зерен проходят параллельно и что сульфидное покрытие достигает только определенной толщины. Этим покрытием олово защищается от дальнейшего воздействия реактива. По сравнению с медью на поверхности зерен олова образуется более тонкий сульфидный слой и вследствие интерференции зерна кажутся окрашенными. Картина структуры олова получается однообразной.

Применяя способ анодного окисления в 0,1 н. растворе орто-фосфорной кислоты при температуре 20° С, напряжении 240 В в течение 4 мин, Браун, Киффер и Седлачек [13] выявляют структуру сплавов тантал—ванадий. Окисные слои, образующиеся на различных фазах, по-разному окрашивают их вследствие интерференции.

Окисное травление (метод цветов побежалости) основано на неравной скорости окисления структурных составляющих сплава при нагреве. Образец нагревается до температуры, соответствующей определённому цвету побежалости, выдерживается при этой температуре 10—15 мин. и затем просматривается под микроскопом. Окисленная поверхность вследствие интерференции света приобретает различную окраску в местах, соответствующих различным структурным составляющим. Данный вид травления с успехом применяется для многофазных сплавов, трудно поддающихся травлению другими методами.

Закреплено колесо с числом зубьев г4. Для получения возможно малых I желательно Дг18 и Д041 иметь наименьшими. На выбор Д«41 никаких конструктивных ограничений не налагается, оно может быть взято равным 1. Величина Дг12 при некорригированных эвольвен-тных зубьях не может быть взята сколь угодно малой вследствие интерференции зубьев, т. е. внедрения зубьев одного колеса в зубья другого; в цевочных зацеплениях и корригированных эвольвен-тных Д«!> может быть взято сколь угодно малым.

Закреплено колесо с числом зубьев г^ Для получения возможно малых г желательно i?i2 и Дг4; иметь наименьшими. На выбор Дг41 никаких конструктивных ограничений не налагается, оно может быть взято рапным 1. Величина Дг]2 при неисправленных эволь-вентных зубьях не может быть взята сколь угодно малой вследствие интерференции зубьев, т. е. внедрения зубьев одного колеса в зубья другого; в цевочных зацеплениях и корригированных эвольвентных Дг1г может быть взято сколь угодно малым.

В более сложных каналах, например в плотных упаковках стержней, эксцентрических кольцевых зазорах, в треугольных каналах с острым углом и т. п., гидродинамические характеристики могут существенно изменяться вдоль смоченного периметра. Вследствие интерференции пограничных слоев образуются зоны с ламинарным течением, так называемые застойные зоны. В этом случае применение эквивалентного гидравлического диаметра не приводит к универсальным формулам. Так, данные для плотной упаковки, рассчитанные по dT, примерно в 1,5 раза ниже, чем данные, которые дает формула для круглых труб. Градиент давления по длине канала при заданных свойствах и расходе жидкости, как следует из формулы Дарси,

При наличии перепада давления жидкость течет через щель. Металлические стенки щели, обладая поверхностной энергией, интенсивно взаимодействуют с контактирующей жидкостью и адсорбируют на своей поверхности полярно-активные молекулы последней, образуя у границы слои жидкости с особыми свойствами. А. С. Ахматов [1 ] считает, что внешнее электромагнитное поле у поверхности твердого тела распространяется на молекулы адсорбционного слоя, находящиеся на расстоянии сотен и тысяч ангстрем от твердой поверхности. При этом силовое поле, заключенное между двумя близко расположенными поверхностями, вследствие интерференции излучаемых и отражаемых волн будет

Метод фазового контраста применяют для наблюдения объектов или деталей, отличающихся от окружающей среды только показателем преломления. Фазы электромагнитных волн падающей и рассеянной на границе среды или неоднородности отличаются на я/2. Если добавить сдвиг фазы еще я/2, то незначительная разность фаз волн от объекта за счет перепада коэффициента преломления преобразуется в относительно большое приращение интенсивности вследствие интерференции падающего и рассеянного света. Необходимый дополнительный сдвиг фаз можно получить, помещая в задней фокальной плоскости объектива небольшую пластину, через которую будет проходить только прямой свет, а дифрагированным светом, прошедшим через нее, ввиду малости размеров можно пренебречь.

Газовый разряд может быть неустойчивым (например, искровым) и устойчивым. Последний можно классифицировать по внешнему виду: темновой, тлеющий, в том числе коронный, и дуговой разряды. Например, если в длинной цилиндрической стеклянной трубке, заполненной газом при давлении около 100 Па, медленно повышать разность потенциалов между катодом и анодом, то приборы фиксируют наличие тока начиная с 10~'°... 10"~12 А. Он появляется вследствие ионизации в объеме газа, на стенках и электродах, вызываемой космическими лучами. С помощью ограничивающего сопротивления можно получить все три формы разряда (рис. 2.5). Темновой разряд переходит в тлеющий, который отличается уже заметным свечением, используемым в газосветных трубках. При этом катодное падение

ИОННАЯ ПРОВОДИМОСТЬ - электрическая проводимость нек-рых в-в, обусловленная движением в них свободных ионов, т.е. ионов, способных упорядоченно перемещаться на мак-роскопич. расстояния под действием внеш. электрич. поля. И.п. обладают электролиты, молекулы к-рых полностью или частично диссоциированы на ионы. И.п. в газах обусловлена образованием свободных ионов вследствие ионизации атомов или молекул. И.п. в ионных кристаллах связана с образованием свободных ионов из-за микронарушений (дефектов) кристаллич. решётки, вызванных тепловыми колебаниями решётки (собств. И.п.) или примесями (примесная И.п.).

Катодные ингибиторы безопасные во всех случаях, так как при любых концентрациях они уменьшают скорость коррозии вследствие ионизации кислорода, диффузии кислорода к катоду или разряда ионов водорода. Однако они менее эффективны, чем анодные.

•Откладывая по оси абсцисс 1/Т, а по оси ординат In оп, получаем прямую, образующую с осью ординат угол ап, по величине которого можно определить энергию ионизации примеси ?я. Таким образом, участок ab отвечает примесной проводимости полупроводника, возникающей вследствие ионизации примесных атомов, приводящей к появлению «примесных» носителей заряда.

Для «-области основными носителями являются электроны, для р-области — дырки. Основные носители возникают почти целиком вследствие ионизации донорных и акцепторных примесей. При не слишком низких температурах эти примеси ионизированы практически полностью, вследствие чего концентрацию электронов в «-области пп0 можно считать равной концентрации донорных атомов: гап0 да УУД, а концентрацию дырок в р-области р,,0 — концентрации акцепторных атомов в р-области: рр0 ж Nu.

По формулам (6), (7) и (8) определяется .минимальная частота fmin. Предел увеличения частоты тока ставится напряжением на индукторе, которое повышается с возрастанием частоты. Из эксплоатационных соображений максимальное напряжение на индукторе допускается до 1000 в. При этом напряжении воздушный зазор между индуктором и нагреваемым изделием берётся от 2 до 5 мм. Более высокое напряжение может вызвать пробой воздушного промежутка вследствие ионизации его при высоких температурах. Для устранения возможности пробоя воздушный промежуток пришлось бы увеличить, что привело бы к излишним потерям мощности из-за рассеивания магнитного потока.

ном токе скорость процесса при облучении тормозится, при большом токе возрастает. Скорость катодной реакции, на металлах, имеющих полупроводниковую окисную пленку, очевидно, ограничивается малой концентрацией носителей тока (электронов или дырок) в полупроводниковой пленке. Электронное облучение при поглощении в окисном полупроводниковом слое вызывает резкое увеличение его проводимости вследствие ионизации атомов (ионов) в решетке полупроводника, что увеличивает число электронов и дырок, способных участвовать в электродных реакциях. При этом не имеет значения, черпаются ли электроны из зоны проводимости или из валентной зоны. Последнее обстоятельство приводит к отсутствию качественных различий в катодном поведении металлов с пленками п- и р-типа под облучением. Скорость анодного процесса на полупроводнике ограничивается количеством .свободных энергетических уровней (дырок) на его поверхности в данный момент, на которые могут перейти электроны окислительного компонента. При облучении аноднополяризуемого металла с пленкой п-типа, локализация неосновных носителей-дырок должна препятствовать ускорению анодного процесса окисления, так как именно дырки необходимы для ее протекания. Это положение оправдывается на опыте при облучении аноднополяризуемых циркония и титана при малых плотностях поляризующего тока [1,30].

фотоэлементов очень мала. Для ее усиления колба фотоэлемента наполняется инертным газом (гелий, аргон) давлением 0,001—0,01 мм рт. ст. Фототок газонаполненных фотоэлементов вследствие ионизации газа усиливается в 8— 10 раз. Однако и этого усиления недостаточно, и в практике прибегают к использованию усилительных ламп. Параметры фотоэлементов приведены в табл. 38.

защита убиралась и с помощью термопары и гальванометра регистрировался ход температуры калориметра во времени. На фиг. 2 приведена типичная осциллограмма. Прежде всего необходимо заметить, что после удаления защиты температура непрерывно увеличивалась. Если вследствие ионизации в сжатом слое датчик получает ложный импульс, то при обтекании датчика потоком на осциллограмме появится ступенчатый импульс. Далее температура изменялась во времени линейно вплоть до прекращения опыта путем выключения дуги. Это свидетельствует о том, что тепловой поток был постоянным в ходе опыта. С момента выключения дуги

на принципе использования свойства газа изменять электрическую проводимость вследствие ионизации (ионизационные сигнализаторы ИС-2МС);

электрод от контакта с воздухом и которая вследствие ионизации создает условия для устойчивого существования дугового разряда. Как правило, сварку неплавящимся электродом ведут в инертном газе или азоте и только при использовании графитового электрода применяют углекислый газ.