Выполняться равенство

Рассмотрим теперь ось, на которой закреплено симметричное тело, например маховик, вращающийся с достаточно большой угловой скоростью (ох. Ось закреплена на шарнире, являющемся, таким образом, неподвижной точкой для тела, состоящего из оси и закрепленного на ней маховика (рис. V.15). Предположим, что к противоположному концу оси в плоскости рисунка приложена сила F, стремящаяся повернуть ось с вращающимся на ней маховиком, т. е. сила, обусловливающая момент Л1, направленный перпендикулярно рисунку «от нас». Тогда легко видеть, что для того чтобы выполнялось равенство (88), угловая скорость о>2 должна быть направлена в плоскости рисунка перпендикулярно направлению оси. Но это значит, что скорость той точки оси,

где численный множетель (/-q) модифицирует показатель массы с таким расчетом, чтобы для множеств постоянной плотности в Е - мерном пространстве выполнялось равенство Dq=E.

где численный множетель (/-q) модифицирует показатель массы с таким расчетом, чтобы для множеств постоянной плотности в Е - мерном пространстве выполнялось равенство Dq=E.

Выберем среднее значение удельной энтальпии i так, чтобы выполнялось равенство

Оценим, каким должно быть отношение а/Ь, чтобы на границе половины волны выполнялось равенство •fl- = fl* = 12°36'. С этой целью рассмотрим три различных очертания кривой: синусоиду, квадратную параболу и окружность. Вся информация сведена в табл. 12.6.

Если поставить условие, чтобы выполнялось равенство

Что касается неустойчивого предельного режима о>= ф (t). Поэтому, выбрав начальные условия такими, чтобы при t—tQ выполнялось равенство «в (?0)=<0* (^о)> мы будем иметь дело с неустойчивым движением агрегата: при малых отклонениях от скорости <>=и>... (it) он либо останавливается, либо переходит на режим движения с угловой скоростью, близкой к ш= ш* (t). Вместе с тем знание решения <в= и># (t) позволяет выделить области допустимых начальных условий, при которых возникают устойчивые и неустойчивые предельные режимы угловой скорости движения звена приведения машинного агрегата. Учет этих областей оказывается важным, например, при численном интегрировании уравнения движения (8.11).

Применение двухчервячной передачи Twinworm в грузоподъемном механизме позволяет подобрать параметры, обеспечивающие одинаковые мощности при подъеме и спуске груза. В этом случае требуется, чтобы при Kk < р„р выполнялось равенство: i\kk+l = = [х^К ?. Тогда в соответствии с приведенными выше зависимостями (40.7) и (40.9) находим

Предположим, что при наложении связи qv = 0 (закреплении сосредоточенной массы с индексом v) исходная динамическая модель (рис. 92, а) распадается на две изолированные модели с опорными соединениями (рис. 92,6, в). Такую сосредоточенную массу назовем расщепляющей. Если v — расщепляющая масса, то с учетом непрерывной зависимости собственных значений динамической модели от изменения ее упруго-инерционных параметров всегда можно выбрать такие значения этих параметров, чтобы выполнялось равенство щ1 = щ^+i- Тогда в соответствии с теоремами Рэлея о влиянии связей на спектр собственных частот динамической системы АЧХ Д,„(<о) я-мерной модели можно представить следующим образом:

то, чтобы величина кинетической энергии Т(3) после приведения к основному участку са не изменилась и выполнялось равенство Т<6> =

Чтобы величина потенциальной энергии после приведения не изменилась и выполнялось равенство Пт =-Я(з), необходимо умножить действительную величину коэффициента жесткости приводимой связи

Подставим в формулу (2.2) известные вероятностные характеристики нагрузки q(t} и несущей способности R. Принимая во внимание, что должно выполняться равенство Я = Язад, для определения размера поперечного сечения h получим выражение

Рассмотрим замкнутую систему, состоящую из двух материальных точек с массами ml и т2. Пусть скорости этих точек относительно инерциальной системы отсчета равны г»г, о2 в момент t (до взаимодействия) и v{, v'2 — в момент t' = t + r (после взаимодействия). Если функция f (mi, v{) служит мерой движения, то в силу условий 3° должно выполняться равенство *)

Выберем систему отсчета, движущуюся относительно исходной поступательно и равномерно со скоростью —и. Эта система также инерциальна. Рассматриваемые точки имеют в ней скорости v^^-u, 1)%-}-и в момент / и v[-\-u, V'L-\-U в момент f'. В силу принципа относительности Галилея функция / должна быть мерой движения и в этой системе, т. е. должно выполняться равенство

В этом уравнении две неизвестные величины, v и М0, и его не достаточно для решения задачи. Но зато в этом случае, в отличие от предыдущего, мы вправе применить закон сохранения энергии, поскольку система является изолированной. В самом деле, выражение (4.16) учитывает не только кинетическую энергию, но и энергию покоя системы. Хотя при неупругом ударе какое-то количество кинетической энергии превращается в тепло, по эта энергия остается в изолированной системе и, значит, на такую же величину возрастает энергия покоя шаров. Поэтому общая энергия до удара должна быть равна общей энергии после удара, т. е. должно выполняться равенство

в)если задана нагрузка Р и уровень напряжений сд, то должно выполняться равенство

В частном случае о'гг = 0 имеем azz = Р и тогда в силу о// = О должно выполняться равенство G'XX = — а'уу, что означает чистый сдвиг в плоскости поверхности, т. е. растяжение в одном направлении компенсируется сжатием в другом.

В частном случае, когда a'zz = 0, имеем azz = Р и тогда в силу а'ц = 0 должно выполняться равенство а'хх = ~о'уу, что означает чистый сдвиг в плоскости поверхности, т. е. растяжение в одном направлении компенсируется сжатием в другом.

Для этого рассмотрим силы, действующие на автомобиль при прямолинейном горизонтальном движении (рис. 11.17). Движущая сила FT обеспечивается трением между шинами и поверхностью дороги. Должно выполняться равенство

перпендикулярными прямыми, тогда Pi = -s- + p. Если это так, то, согласно формулам приведения, должно выполняться равенство

Доказательство. Предположим, что динамический коэффициент неравномерности 8 [Т (<р) ] для некоторого режима Т (^)=^=Т^ (ф) является периодическим с некоторым периодом i\, где 7]=^=?, либо т)= ?• Тогда для любого положения ср ведущего звена машинного агрегата должно выполняться равенство

Уравнения для функций Р3 (Е, Е', г), PI (Е, Е', х), Р (Е, EJ , К) выводятся методом, предложенным Линдхардом [25], который сс-нован на рассмотрении проникновения интересующих нас частиц на малое расстояние ДЯ. Если это расстояние настолько мало, что на нем не происходит остановки движущихся ионов, то должно выполняться равенство (для конкретности мы рассматриваем функцию Р (?,?', /?))