Выражение совпадает

Из рис. IV-11, б можно установить, что это выражение приводится к простому виду

Из рис. IV— 11, б можно установить, что это выражение приводится к простому виду

Это выражение приводится к виду

Полученное выражение приводится к более простому виду. Ход преобразований следующий: выносится за скобки ri, заменяются отношения

Полученное выражение приводится к виду

Это выражение приводится к виду + b*hlx - ab (Л2 -;- 1 -f l

Это выражение приводится к виду

В таком виде выражение приводится к Р-функции, затабу-лированной в работе [7].

Это выражение приводится в многочисленной литературе, напри-

Ё нашем случае /? = & — р = 6 — р, значит, /?а — рг -= — (ра и последнее выражение приводится к виду

Значения a0 обычно весьма близки к a, га = 6-f-10, так что вторым слагаемым в скобках можно пренебречь, в результате чего последнее выражение приводится к формуле (3.30) при L = = 2яа == nd, где d — диаметр бруса по дну надреза. Все сказанное справедливо и для круглого ступенчатого бруса с переходом от одного сечения к другому по галтели при растяжении-сжатии или изгибе с вращением, причем в этом слу.чае также справедливо уравнение (3.30) при L = nd, Таким образом, уравнение (3.30) применимо для всех деталей, показанных на рис. 3.9 и им аналогичным. Значения параметра L указаны на этом рисунке. Параметр L равен периметру рабочего сечения, если максимальные напряжения одинаковы по всему периметру (круглые брусья при растяжении-сжатии или изгибе с вращением, для которых L = nd), или части периметра, прилегающей к зоне повышенной напряженности для других случаев, как показано на рис. 3.9. Если взять любые две различные детали из изображенных на рис. 3.9 и нагруженных различными способами (например, пластина с отверстием при растяжении-сжатии и круглый ступенчатый брус при изгибе с вращением), но имеющие одно и то же значение критерия подобия -^~, то согласно уравнению (3.30) эти

Здесь возможен частный случай: t'SoTH = 0, тогда ^snep=^s н Т0 = Ts + tnvs/2; последнее выражение совпадает с выражением теоремы Кёнига для тела с постоянной массой.

Здесь возможен частный случай: vSora — 0, тогда l}Snep=Vs и TO = Ts -\- mu/2; последнее выражение совпадает с выражением теоремы Кёнига для тела с постоянной массой.

Это выражение совпадает с уравнением (5.19), что и требовалось доказать.

причем полученное выражение совпадает с (2.5) для двигателя постоянного тока с независимым возбуждением.

Это выражение совпадает с выражением (б.ЗОЬ), когда угол

Это выражение совпадает с выражением (44) полной вытяжки /т свободно подвешенного бруса длиной LT, при которой напряжения в опасном сечении достигают предела текучести.

Это выражение совпадает с (261) с учетом Ег = l/"2?sl; E% = = y~2Es2. В схемах с опорным пучком (см. рис. 169, а—в) Ег = = ?2.

В случае А «С Р вероятность Q ка 0,5<52/(1 + 6 + 0, 5§2). Последнее выражение совпадает с полученным в [29].

Для моментов времени, удовлетворяющих условию ti + t2 > , /, — 1г , это выражение совпадает с полученным ранее (8), что соответствует установившейся реакции системы на стационарное воздействие.

Полученное выражение совпадает с коэффициентом гармонической линеаризации диссипативных характеристик (см т. 2). Формулой (22) пользуются в том случае, когда диссипативные характеристики заданы соотношениями типа (2)—(4) либо кон фигурацией петли гистерезиса, Зависимость (19) удобно использовать, если рассей-

— величины, геометрический смысл которых будет выясняться ниже. Так из равенства ( t* — 1 1 1)/ 1 1 ^ ett следует, что ett — относительное удлинение материального волокна, направленного вдоль линии Г. Нетрудно также проверить, что третье выражение совпадает с первым в (6.38) в силу выражения (6.6).