Векторную диаграмму

Далее через точку n?D проводим направление ускорения a'ED (линию, перпендикулярную ED) и переходим к построениям, соответствующим второму векторному уравнению, указанному выше. В точке я помещаем точки es и k' , так как модули ускорений а? и a??e равны нулю. Из точки я проводим направление ускорения а'аЕ (линию, параллельную хх) до пересечения с линией, ранее проведенной из течки n?D. Точка пересечения е является концом вектора ускорения точки Е, т. е. ускорения аЕ. Располагаем в полюсе плана точку а и на этом заканчиваем построение плана ускорения механизма.

Пример 3. Кулисный механизм (рис. 3.4). Для контура ВОЛВ векторному уравнению замкнутости / = /0 + /i соответствуют уравнения проекций:

определяется из плана ускорений согласно векторному уравнению

Координаты дискового кулачка с плоским толкателем. Расчетная схема изображена на рис. 17.12, а. Полярные координаты текущей точки В, на профиле кулачка обозначены г, и %. Смещение BE контактной точки В относительно оси толкателя легко находят из подобия ЛСО,О на схеме механизма и треугольника на плане скоростей (см. рис. 17.12,в), построенному согласно векторному уравнению: ив = Uc2 = vci^-vc2c\.

щий векторному уравнению ал2 = do- + ал3о' + ало-, можно представить в виде A O'OjC, в котором ао-—0'01 • \аа. Тогда масштаб плана ускорений будет ца = ао>10'0г. Так как при этом ОгС • ца = ал3о',

Система уравнений (7.115) эквивалентна векторному уравнению

Три уравнения (14.7) эквивалентны одному векторному уравнению

Координаты дискового кулачка с плоским толкателем. Расчетная схема изображена на рис. 17.12, а. Полярные координаты текущей точки В, на профиле кулачка обозначены г/ и гз,. Смещение BE контактной точки В относительно оси толкателя легко находят из подобия ACO,D на схеме механизма и треугольника на плане скоростей (см. рис. 17.12,в), построенному согласно векторному уравнению: VB = vc2 = vc\-\-vc?c\.

Согласно векторному уравнению, vc = VCD = VB + С??В, где VCB I СВ и VCD I CD.

Соединяя точку е2 с полюсом Р плана, получим отрезок Реа, изображающий скорость VE . Затем определяем скорость VE> точки ?4, согласно векторному уравнению vEt = VE + ®EtEs, где QE\yy и Bfii?jCB.

1) план скоростей Pb\b'^ повернутый на 90°, в масштабе щ = ц,;(о [(м/с)/мм], отвечающий следующему векторному уравнению:

Построим теперь так называемую векторную диаграмму импульсов. Сначала изобразим вектор pi отрезком АВ (рис. 4.13), затем векторы р/ и р2', каждый из которых представляет собой, согласно (4.65), сумму двух векторов.

04.15. Распад частицы. Частица с импульсом р0 (в Д-системе) распалась на лету на две частицы с массами 'mi и т?.. При этом выделилась энергия Q — энергия распада (она перешла в кинетическую энергию). Построить векторную диаграмму импульсов для этого процесса и найти с помощью нее возможные импульсы pi и р2 возникших частиц.

С помощью этих формул построим векторную диаграмму импульсов (рис. 4.22). Изобразим сначала отрезок АВ, равный импульсу ро. Затем радиусом р проведем окружность с центром в точке О, которая делит отрезок АВ на две части в отношении т\ : т,г. Эта Рис. 4.22 окружность и есть гео-

На основании полученных соотношений можно построить векторную диаграмму мощностей (рис. 33, а), из которой видно, что мощность искажений Т = ?/2/2п. к опережает мощность N — Ua/zn. к на угол я/2, а полная мощность, потребляемая из сети, равна

2. Строят векторную диаграмму (рис. 2, а) из условий RJ = т&г, RH = ти Гц, где Rp = Rt -f Rn; RM = RI — — (Ыa) Rn; (M = RAT -a); rz и гп — радиусы постановки mi и тц', а и Ъ — расстояния до центра масс от плоскостей I и II; RI и RH — уравновешивающие силы в плоскостях приведения I И.

Поэтому векторную диаграмму строим в координатных осях РМ, приняв

крайней стойки Х36 = а/36/?/0=: 10~5. 7,5-20-2, МО3- 3,15. Наложив связь 17, превратим систему в несвободную. Построив векторную диаграмму смещения узлов (фиг. 64, г), определим относительные смещения узлов системы. Горизонтальное смещение узла 2 по отношению к узлу 5:

Если сложить рассмотренные три рода сил, действующих одно-временно, и отложить их величины от центра в направлении их действия, то получим так называемую векторную диаграмму сил. нагружения.

Пользуясь нужным числом центробежных сил, вращающихся е выбранной скоростью и расположенных с определенными фазовыми смещениями, можно осуществить векторную диаграмму нагружения, близкую к желаемой.

вращающихся грузов двумя, то можно имитировать так называемую упрощенную векторную диаграмму нагружающих сил.

Пользуясь изложенной методикой, можно имитировать любую векторную диаграмму сил.