Величиной положительной

В координатах In q—Р зависимость удельного уменьшения корродирующего материала от параметра коррозионной стойкости выражается единой прямой линией, причем ее наклон определяется величиной показателя степени окисления п в кинетической закономерности коррозии. При использовании таких координат для определения удельной потери массы либо глубины коррозии необходимо сначала по формуле (3.34) рассчитать для заданной температуры и времени параметр Р, а затем при помощи его найти искомую количественную величину коррозии. Такой способ определения характеристик коррозии по своей сущности мало отличается от прямого расчета по кинетической формуле. Поэтому иногда более удобным и рациональным является использование параметрических диаграмм, которые дополнены _температурной шкалой и кривыми постоянных времен, т. е. участком, который позволяет разделить входящие в параметр коррозионной стойко- * сти температуру и время.

больше распространяться по границам зерен. Выдержка под нагрузкой добавляет в этот процесс ускорение по нарастанию доли межзеренного разрушения. Испытания компактных образцов из сплава Inconel 718 при 650 °С с синусоидальной формой цикла частотой 20 Гц, треугольной формой цикла 0,1 Гц (10с) и трапецеидальной формой цикла в интервале выдержек под нагрузкой 10-300 с показали постепенное нарастание доли межзеренного разрушения от 15 до 65 % [60]. Переход от треугольной к трапецеидальной форме цикла с той же продолжительностью в 10 с приводил к возрастанию с 15 до 25 % доли межзеренного разрушения. В этом случае имеет место влияние на среднюю скорость роста трещины совместно процесса порообразования по границам зерен от ползучести и процесса внутризеренного разрушения с формированием усталостных бороздок. Их шаг в полной мере характеризует длительность процесса роста трещины в элементе конструкции, однако оценка факторов влияния на реализованный процесс должна быть проведена с учетом влияния выдержки под нагрузкой по соотношениям (7.15), (7.17) и по соотношению, предложенному в работе [60]. Во втором случае нагружения материала в области выше критических условий влияние изменения частоты нагружения, выдержки под нагрузкой и температуры не изменяет механизма формирования усталостных бороздок. С увеличением температуры их шаг нарастает в связи с различными процессами разрастания затупления вершины или нарастанием пор перед вершиной (см. рис. 7.12). Однако их количество полностью характеризует количество циклов нагружения образца, а следовательно, и разрушенного в эксплуатации элемента конструкции. Поэтому оценка длительности роста усталостных трещин по числу усталостных бороздок является корректной для практики. В этом случае может быть проведена оценка уровня эквивалентной деформации или напряжения по соотношениям, представленным в главе 4 настоящей книги. Решение прямой задачи моделирования роста трещин в условиях многофакторного воздействия оказывается более сложной проблемой. Необходимо использовать вид уравнения с различной величиной показателя степени у длины трещины на основе испытания образцов для различных материалов.

Настройку чувствительности дефектоскопа производят по образцам или АРД-номограмме. В качестве образца используют пластинку с искусственными дефектами в виде рассверленных отверстий с плоским дном. Частоту ультразвуковых колебаний в зависимости от конкретных требований выбирают в пределах от 0,5 до 5 МГц. При этом для листов толщиной до 60 мм целесообразно применять частоты от 2 МГц и выше. Пораженность продукции внутренними дефектами характеризуется показателями дефектности. Каждый лист в соответствии с величиной показателя дефектности оценивают баллом дефектности [87].

величиной показателя а и химическим составом серого чугуна установлены приближенные эмпирические зависимости: а = 0,24 +0,286[(C + 0,8Si) — 4,2]2;

Приведенные закономерности позволяют сделать два важных вывода: во-первых, теплообмен при обтекании тела воздухом в условиях термодинамического равновесия количественно сравнительно слабо отличается от теплообмена в замороженном пограничном слое, это различие отражается величиной показателя степени при числе Льюиса;

проходят без преломления, а его поглощательная и рассеивающая способности целиком связаны с величиной показателя поглощения %. В этом случае, как следует из формулы (1-19),

Для диэлектриков при п=\ поглощательная способность в соответствии с законом Френеля не зависит от угла падения излучения и во всех направлениях равна единице. Таким образом, условие п = 1, х = 0 описывает хорошо известные нам свойства абсолютно черного тела, а отклонение оптических констант от указанных величин характеризует отличие свойств данного вещества от свойств абсолютно черного тела. Все различия между частицей и средой характеризуются при п = \ величиной показателя поглощения %. Рассеивающая и поглощательная способность частиц в этом случае целиком определяются значениями % и р, характер влияния которых иллюстрируется кривыми рис. 1-18, 1-19 и 1-20.

На рис. 1-18 показано, как изменяется спектральный коэффициент ослабления k в зависимости от р и х- Как видно из этого графика, при р<1 коэффициент ослабления k резко возрастает с увеличением р почти по линейной зависимости, в которой тангенс угла наклона непосредственно связан с величиной показателя поглощения х-

Формула (5-10) связывает полную энергию излучения малых частиц с величиной показателя б. Она дает возможность проанализировать влияние дисперсии комплексного показателя преломления малых частиц на характер зависимости от температуры их полной энергии излучения.

Как видно из формулы (5-10), температурная зависимость интенсивности интегрального излучения малых частиц целиком определяется величиной показателя б, т. е., в конечном счете, дисперсией комплексного показателя преломления т(К).

Более простую и не менее общую постановку задачи дает использование уравнений теплового баланса и теплообмена, особенно если дополнить их замыкающей систему характеристикой процесса горения [Л. 26]. В качестве последней может быть использован параметр •Хмакс или соответствующая ему связь между температурами 6ф и во, определяемая величиной показателя температурного режима п* и множителя подобия температурных полей т* в формуле (6-39).

д) Термодинамические процессы, протекающие в системе, считаем политропическими, т. е. такими, в которых теплообмен между газом и элементами конструкции, а также внешней средой учитывается величиной показателя политропы.

Статический момент площади фигуры может быть величиной положительной, отрицательной и равной нулю.

Результирующий поток излучения может быть величиной положительной, отрицательной и равной нулю (при равновесном излучении).

т. е. произведение силы на перемещение и на косинус угла между направлением силы и направлением перемещения. Эта элементарная работа является алгебраической величиной, положительной, отрицательной или равной нулю, в зависимости от того, будет ли угол FMM' острым, тупым или прямым. Когда элементарная работа положительна, силу называют движущей, а когда отрицательна — сопротивлением. Если перемещение ММ' совершается за бесконечно малый

При применении максимального четырехполюсника необходима дополнительная цепочка отрицательной обратной связи. Величина этой отрицательной обратной связи (в простейшем случае частотно независимой) должна быть сбалансирована на частоте квазирезонанса с величиной положительной обратной связи через четырехполюсник.

потока а* и Р* отличаются от геометрических углов. При этом разница между геометрическими углами <хх и ра и действительными углами а* и р** всегда является величиной положительной. Это дает возможность более точно выявить мощность потока. Нет никаких теоретических выводов, которые с достаточной точностью указывали бы на характер изменения направления потока, но результаты опытов в этой области показывают на возможное влияние числа Рейно-льдса — Re, М и отношения- о : t— ширины канала на выходе — о

где v — скорость движения пластины, являющаяся величиной положительной или отрицательной в зависимости от того, совпадает ли направление движения границы с направлением течения жидкости (см. рис. 1.34, а) или противоположно ему (рис. 1.34, б). С учетом приведенного можем написать

Обобщенные силы, соответствующие матрицам Bj и В2, называют соответственно диссипативными и гироскопическими. Если матрица B! — положительно определенная, то мощность диссипации при любых движениях будет величиной положительной. В этом случае диссипативные силы обладают полной диссипацией. Если матрица Bt положительно полуопределенная, то говорят о неполной диссипации', если матрица Bj отрицательно определенная, то любое движение будет сопровождаться отрицательной диссипацией, т. е. амплитуды будут возрастать. Соответствующие силы будем называть силами с отрицательной диссипацией или ускоряющими силами. Этот термин будем применять и для сил (2) со знакопеременной матрицей коэффициентов, т. е. со знакопеременной квадратичной формой мощности диссипации. Мощность гироскопических сил на любых действительных перемещениях равна нулю; в этом смысле гироскопические силы являются консервативными.

Переменная и = h — v соответствует размеру амортизатора в процессе колебаний и является величиной положительной: и > 0. Зависимость упругой силы от координат v или и имеет гиперболический характер (рис. 4.1).

Учитывая, что изменение свободной энергии при образовании окисла золота АигОз является величиной положительной (18710 кал/моль), высказывается предположение, что если на золоте и образуются какие-либо пленки, то они носят исключительно адсорбционный характер [204].

Левая часть уравнения (3,37), представляющая собой разность плотностей тока, является величиной положительной, следовательно, из (3,36) вытекает, что

Выше было показано, что выражение (IJFK1 —h/FK2) является величиной положительной, a (h/Fa2 —h/Fai) представляет разность между плотностью тока на активной части электрода в растворе, содержащем ингибитор, и плотностью то«а на электроде