Зависимость аналогична

Определение внутреннего трения осуществляется путем измерения амплитуды колебаний при резонансных частотах и близких к ним. Все измерения производят при одном и том же значении максимальной амплитуды, например 3 мм. На основании полученных данных строят резонансную кривую (зависимость амплитуды колебаний образца А от частоты колебаний ш), из которой определяют соответствующую максимальной амплитуде колебаний резонансную частоту колебаний к>р и рассчитывают внутреннее трение по уравнению (43).

17. Амплитудно-частотная характеристика Зависимость амплитуды гармонических вынужденньгх юэ-

Рис. 7. Временная зависимость амплитуды колебаний, построенная по результатам решения дифференциального уравнения (25) Кривая 1.к=0,1; с=0,1; Y=0,U i=10; Р=10. Кривая 2. к=0,1; с=0,1; г=0,1; *=1; Р=50. Кривая 3. к=0,001; с=0,01; г=ОД'. й=50; Р=50. Кривая4. к=0,001; с=0,01; i=10; P=50

Таблица 2. Зависимость амплитуды колебаний от времени для массы 150 г

Измерения начальной магнитной проницаемости оказываются возможными благодаря использованию накладного вихретокового преобразователя с магнитодиэлектрическим сердечником. Измерения магнитной проницаемости ферромагнетиков накладным преобразователем без сердечника невозможны. При измерении с магнитодиэлектрическим сердечником надо использовать малые частоты, чтобы параметр /Зц « 0,002. При этом сигнал преобразователя будет зависеть только от магнитной проницаемости или точнее: в диапазоне от 2 до 8 МСм/м амплитуда сигнала не будет зависеть от величины удельной электрической проводимости. Полученная зависимость амплитуды сигнала от начальной магнитной проницаемости может быть аппроксимирована выражением

Амплитудно-частотная характеристика. Кривая, описывающая зависимость амплитуды вынужденных установившихся колебаний от частоты внешней силы, называется амплитудно-частотной характеристикой. Ее аналитическое выражение дается формулой (53.8,6), а графическое изображение приведено на рис. 153.

По результатам усталостных испытаний, используя данные по изменению параметров петли механического гистерезиса, строят кривые циклического упрочнения (разупрочнения; (рис. 13). Оценка результатов испытаний с контролируемым напряжением дает соответствующую каждому циклу нагру-жения амплитуду пластической деформации ср>а как половину ширины петли гистерезиса при напряжении цикла аа. Затем, обычно в логарифмическом масштабе, строят зависимость амплитуды необратимой пластической деформации Epja от числа циклов нагружения. Аналогично поступают при испытании с контролируемой амплитудой суммарной или пластической деформации.

Если б мало по сравнению с единицей, то наибольшая амплитуда вынужденных колебаний во много раз превышает статическое отклонение Х0. Прослеженная нами на частном примере зависимость амплитуды вынужденных колебаний от соотношения между ш и со0 оказывается характерной для так называемых резонансных эффектов, наблюдаемых при вынужденных колебаниях разнообразных колебательных систем. Возрастание амплитуд вынужденных колебаний в области, где ю близко к ю0, представляет собой наиболее типичную черту явления резонанса. Кривые, подобные изображенной на рис. 388, называются амплитудными резонансными кривыми.

Итак, нам известно, что функция, выражающая зависимость амплитуды скоростей или деформаций от величины к (расстояния от левого конца стержня), может быть либо синусом, либо косинусом. Так как аргументом синуса или косинуса должна быть величина безразмерная, а независимая переменная х имеет размерность длины, то в аргумент синуса или косинуса должно входить отношение х к некоему параметру, имеющему размерность длины; конечно, при этом отношении может стоять какой-либо безразмерный множитель. Найти аргумент этой функции распределения для отдельных конкретных случаев можно, исходя из следующих соображений.

Вихретоковые методы основаны на взаимодействии внешнего электромагнитного поля с электромагнитным полем вихревых токов, которые наводятся возбуждающей катушкой в электропроводящем контролируемом объекте. Иначе данные методы называются электромагнитными методами контроля. При контроле используется зависимость амплитуды, фазы, переходных характеристик и спектра частот токов, возбуждаемых в изделии, от сплошности материала изделия, его физико-механических свойств, расстояния до датчика, скорости перемещения датчика и т. д. Метод контроля используют для обнаружения непроваров, трещин, несплавлений в изделиях из алюминиевых сплавов, низколегированных сталей, титановых сплавов и другихне-магнитных и магнитных электропроводных материалов.

зависимость амплитуды сигнала на выходе устройства (прибора) от амплитуды сигнала на его входе. По форме А.х: судят о линейности системы, нелинейных искажений в ней и т.п.

Таким образом, расчетная зависимость аналогична формуле для расчета на прочность при изгибе бруса круглого поперечного сечения, но различие состоите том, что здесь в числителе стоит не изгибающий момент, а эквивалентный момент, зависящий одновременно и от изгибающего и от крутящего моментов.

На рис. 2.18 представлена зависимость «равнопрочных» размеров дефектов от степени механической неоднородности К„ при различных значениях параметра эе. В качественном плане данная зависимость аналогична зависимости, рассмотренной ранее на рис. 2.16 для соединений пластин. Однако следует отметить, что при осесимметричной деформации область «равнопрочных» дефектов (/ /d)* несколько больше, чем при плоской деформации.

Эта зависимость аналогична выраже-. нию для закона Бугера, поэтому для турбидиметрических измерений могут быть использованы абсорбционные концентратомеры (фотоколориметры). Фотоколориметры успешно применяются для турбидиметрических определений мутности питьевой воды, выбраковки бутылок с напитками и ампул с лекарствами, содержащих посторонние частицы, контроля работы различных фильтров и центрифуг, измерения концентрации дыма и пыли и решения многих других задач. При не-фелометрических измерениях концентрации частиц обычно пользуются формулой

На рис. 2.18 представлена зависимость «равнопрочных» размеров дефектов от степени механической неоднородности Kg при различных значениях параметра ге. В качественном плане данная зависимость аналогична зависимости, рассмотренной ранее на рис. 2.16 для соединений пластин. Однако следует отметить, что при осесимметричной деформации область «равнопрочных» дефектов (I /d)* несколько больше, чем при плоской деформации.

Эта зависимость аналогична зависимости (12-39), приведенной выше для критического радиуса капли.

При проведении теоретических расчетов анизотропии модуля Юнга считается, что упругие свойства поликристаллических материалов определяются константами упругости монокристаллов и преимущественными ориентировками зерен в пространстве [299, 301-305, 307]. При этом обычно пренебрегают взаимодействием между соседними зернами и пользуются различными аппроксимациями. Наиболее близкой к эксперименту является аппроксимация Хилла, который предложил брать среднее от аппроксимаций Фойгта (одинаковая деформация всех зерен) и Ройсса (одинаковое напряжение во всех зернах). Бунге в работе [292] рассчитал зависимость величины модуля Юнга от ориентации в плоскости прокатки для холоднокатаной Си. При этом полученная зависимость аналогична по форме экспериментальным данным и ошибка не превышает 7%. Аналогичные исследования были выполнены для Fe промышленной чистоты и Nb [293], стали [294], Си [295].

Сопоставление выражений (123) и (114) показывает, что Дер0 логарифмически_зависит от размера области х0, для которой определяется Дер0, и эта зависимость аналогична кривой Ai (x). Например, для железа, принимая х0 = 50 А, из (123) получаем ДФ° «=* 0,23_мВ. При наличии скоплений п = 10 из формулы (122) находим Дф = 2,45 мВ. Для меди близкая оценка (2,5 мВ) получена [47], исходя из довольно грубого предположения о том, что энергия дислокации в расчете на материал, заключенный между радиусами 10 и 50 А от центра дислокации, составляет в среднем 474 Дж/моль.

Сопоставление выражений (136) и (127) показывает, что Аф° логарифмически зависит от размера области х0, для которой определяется Аф°, и эта зависимость аналогична кривой At (х). Например,_^цля железа, принимая х0 = 5 нм, из формулы (136) получаем Аф° к 0,23 мВ. При наличии скоплений п = 10 из формулы (135) находим Аф = 2,45 мВ. Для меди близкая оценка (2,5 мВ) получена [52], исходя из довольно грубого предположения о том, что энергия дислокации в расчете на материал, заключенный между радиусами 1 и 5 нм от центра дислокаций, составляет в среднем 474 Дж/моль.

Эта зависимость аналогична зависимости в случае соблюдения закона Гука, с той лишь разницей, что вместо модуля упругости Е = EQ входит величина Ег, которую называют приведенным модулем упругости Энгессера — Кармана. Таким образом, по Энгессеру—Карману определение критической силы и критических напряжений может производиться по формулам, выведенным для материала, подчиняющегося закону Гука, с заменой в этих формулах модуля упругости материала на приведенный модуль упругости

Эта зависимость аналогична выражению для закона Бугера, поэтому для турбидиметрических . измерений могут быть использованы абсорбционные концентрато-меры (фотоколориметры). Фотоколориметры успешно применяются для турбидиметрических определений мутности питьевой воды, выбраковки бутылок с напитками и ампул с лекарствами, содержащих посторонние частицы, контроля работы различных фильтров и центрифуг, измерения концентрации дыма и пыли и решения многих других задач. При нефелометрических измерениях концентрации частиц обычно пользуются формулой

Таким образом, величины обратимых потенциалов реакций .(1.6) и (1.7) однозначно связаны с индивидуальными термодинамическими характеристиками компонентов в сплаве. — 1д и ц,в (или YA-NA' и Y-sNs). Если для сплава уста-. новлена концентрационная зависимость химических потенциалов, то этим однозначно устанавливается и зависимость электродных потенциалов. Так, согласно (1.13), при постоянной концентрации ионов Аг+ (когда .JAAZH- =const) электродный потенциал Ел связан линейно с хи-мическим потенциалом цд. Поэтому Ед, Мд-зависимость аналогична ^д, Мд-зависимости и повторяет ее с точностью до множителя — l/zAF. Из (.1.13) также следует, что равновесные гетерогенные а+.р-фазы (см. рис, 1.2) имеют одни и те же электродные ПО' тенциалы, так как при равновесии а- и р-фаз имеют место равенства (1.5). Наконец, из (1.13) и (1.15)' легко сделать вывод, что самопроизвольное образование сплава, сопровождающееся понижением активностей и химических потенциалов компонентов, приводит к повышению значений обратимых потенциалов Ед и Ев- . ' - •

На рис. 7.6 представлены катодные поляризационные кривые пропитанного графита марки МГ с различной степенью окисле-тия в 10%-ной серной кислоте при 40°С. Как видно из рисунка, с увеличением степени окисления уменьшается поляризуемость графитового материала. Для других марок графита и концентрации среды зависимость аналогична. Окисленный углеграфитовый протектор сохраняет емкость и поляризуемость неизменными независимо от числа циклов «заряд — разряд» и длительности эксплуатации. После года работы протектора из графитопласта АТМ-1 не наблюдалось заметного изменения характеристик. Емкость и поляризуемость сохраняются неизменными после высушивания и нагревания сухих образцов до 200"С. Таким образом, в результате электрохимического окисления углеграфитовых протекторов при высоких потенциалах уменьшается их поляризуемость и увеличивается емкость. Это, вероятно, связано с тем, что при окислении углеграфита при высоких положительных потенциалах на поверхности образуется графитовая кислота, которая является окислителем. Катодная поляризация после анодной обработки ведет к восстановлению графитовой кислоты до сажи. Образовавшаяся сажа богата различными кислородсодержащими группами, обладает обратимостью свойств, обеспечивает хорошую воспроизводимость результатов во время циклов работы протектора «заряд — разряд».