Зависимость оптической

Степень точности предложенных зависимостей невелика, максимальный разброс опытных точек составляет ±33%. Автору работы [37] не удалось найти количественную зависимость, определяющую влияние изменения объемной пористости т на коэффициент теплоотдачи, что объясняется недостаточной точностью использованных методов исследования и небольшим изменением объемной пористости m в опытах.

Из (2.6) найдем зависимость, определяющую положение точки Л на линии СгС^,

После исключения неизвестных координат по заданным уравнениям поверхностей Si и 82 получаем систему пяти уравнений с 5 неизвестными (vj, ?i, \%, la, фа). При контакте поверхностей в одной точке каждому значению угла ф! соответствует определенное значение угла ф2, при линейном контакте получаем зависимость, определяющую контактную линию, т. с. линию, но которой в данный момент соприкасаются поверхности

Течение жидкой пленки по всей поверхности твердого тела устанавливается при определенном расходе Ож. Этот расход принято называть минимальной плотностью орошения. Для изотермического течения пленки Д. Хартлей и В. Мергатройд [221] установили следующую зависимость, определяющую минимальную плотность орошения:

Воспользовавшись уравнением, определяющим ср [см. уравнение (3.40)], из формулы (4.11) можно установить также зависимость, определяющую приведенную скорость пара:

3. Расчет фазового сдвига Д-у = Y* — 7/- По формуле (3.39) имеем AY = 0. Используя частное решение Y для участка 3 (см. табл. 7, № 4а), окончательно записываем зависимость, определяющую установившиеся колебания в замкнутой форме (3.37),

который для / = 2 дает следующую зависимость, определяющую амплитуду «2

Принимая приближенное решение уравнения (6.50) в форме у = A sin («j^ — уг), составим указанным выше способом соотношения вида (6.4), которые в нашем случае будут иметь в правой части равенства дополнительный член Hqsin (ы^ — YI) dt. После интегрирования и элементарных выкладок получаем следующую приближенную зависимость, определяющую амплитуду вынужденных колебаний при резонансе Лр:

Вопросы, связанные с накоплением возмущений применительно к динамическим моделям с переменными параметрами, изложены в п. 19. Здесь мы лишь скорректируем зависимость, определяющую коэффициент накопления возмущений \JL с учетом дополнительного возбуждения в зоне параметрических импульсов. Напомним, что коэффициент ц, характеризует отношение амплитуды установившихся колебаний к амплитуде D, возбужденной на одном цикле.

Выведем критериальную зависимость, определяющую подобие граничных условий III рода электрической модели и моделируемого явления.

Аналогично тому как это проделано в параграфе 1 настоящей главы, можно получить критериальную зависимость, определяющую подобие граничных условий электрической модели и тепловой натуры [165]. В окончательном виде эта зависимость имеет вид

В процессе конечно-элементных вычислений можно рассчитать вариацию потенциальной энергии бя, обусловленную виртуальным приростом трещины ба. В работе [5] описана методика, позволяющая проводить такие расчеты. При решении с помощью метода конечных элементов трехмерной задачи на фронт трещины, как правило, может попасть несколько узлов конечных элементов. Каждый из этих узлов поочередно подвергают возмущению с ' тем, чтобы определить изменение потенциальной энергии бя/ба. Пользуясь допущением о существовании в каждой точке вдоль фронта трещины состояния плоской деформации, в нужной точке рассчитывают коэффициент /G; при этом используют зависимость, определяющую удельную энергию, высвобожденную в условиях плоской деформации. Повторяя воз-

Рис. 27. Зависимость оптической плотности (D) растворов ингибиторов на основе бензойной, нитро- и дини-тробензойной кислот от их концентрации

На рис. 3-9 в качестве примера приведены данные, показывающие зависимость оптической толщины запыленного потока т от произведения ц/ при различных значениях температуры источника излучения Т и средней удельной поверхности пыли F для золы каменного угля. Аналогичные зависимости имеют место и для других топлив.

Действительно, как видно из рис. 5-24, зависимость оптической плотности запыленного потока In (1 — ап) от \i является линейной. Угол наклона прямых, относящихся к определенному фракционному составу золовой

Рис. 5-28. Зависимость оптической плотности светящегося пламени т^ от длины волны по данным Саке Яги.

Иную зависимость оптической плотности сажи от длины волны К дают Пеппергоф и Бэр [Л. 125]. На основании собственных опытов с пламенами ацетилена, керосина, стеарина, парафина, амилацетата, пропана и светильного газа они предлагают описывать спектральный ход коэффициента ослабления лучей сажистыми частицами в инфракрасной области спектра зависимостью вида

Рис. 13. Зависимость оптической плотности In (1 — еп) и In (1 — ап) от произведения \J-l по данным опытов на первой (а) и второй (б) установках

ДИСПЕРСИЯ [волн — зависимость фазовой скорости гармонических волн от их частоты; звука — зависимость фазовой скорости гармонических звуковых волн от их частоты; линейная спектрального прибора — характеристика спектрального прибора, определяемая производной от расстояния между спектральными линиями по длине света; оптического вращения — зависимость оптической активности вещества от длины волны проходящего через него линейно поляризованного света; пространственная—зависимость тензора диэлектрической проницаемости среды от волнового вектора, приводящая, например, к вращению плоскости поляризации; света — зависимость абсолютного показателя преломления вещества от частоты света]

Характеристическая кривая пленки представляет графическую зависимость оптической плотности почернения от логарифма экспозиции. Чтобы получить достоверную кривую, необходимо сделать по крайней мере 12 снимков, оптическая плотность которых равномерно распределена в диапазоне 1,0 ... 5, без учета составляющей плотности, вызванной наличием вуали и подложки пленки D0.

Различия в радиационных свойствах золы разных топлив обусловливаются различиями в оптических характеристиках пик и распределениях частиц по размерам. В отличие от ранее опубликованных данных [7] приведенные данные характеризуются существенно более широким диапазоном изменения концентрации пыли— о г 50 до 1000 г/м3. В этих условиях были выявлены некоторые новые закономерности, связанные с влиянием на оптическую толщину слоя т = —In (1 — t) произведения \iL. На основании полученных данных было установлено, что линейная зависимость оптической толщины слоя т от H.L наблюдается лишь при сравнительно

Основной вклад в величину ЕГ+П вносит излучение частиц, огарковой пыли. Проведенные опыты показали, что в рассматриваемых пределах изменения значения произведения \iL (от 10 до 60 г/м2) закон Бугера—Бера достаточно хорошо описывает радиационные свойства потока частиц огарковой пыли. При этом зависимость оптической толщины слоя от произведения \nL аналогична зависимости (3-12) для частиц золы. Этой зависимостью при значениях 6Х = 2-103 (г/м2)2 и bz = 0,6 учитывается влияние на интегральную степень черноты еп селективных свойств частиц огарковой пыли.