Зависимость потенциальной

Зависимость К0 и КЕ от номинального напряжения показана на рис.4.23. Эта зависимость построена для материала, упрочняющегося по степенному закону

Зависимость Кц и IQ от номинального напряжения показана на рис.Ц. Эта зависимость построена для материала, упрочняющегося по

Все полученные экспериментальные данные обобщаются двумя зависимостями (рис. 5.23 и 5.24). Одна из них (рис. 5.23) обобщает результаты, полученные при режимах, в которых юоодао"1'6, а другая (рис. 5.24)—-данные, относящиеся к условиям, когда сосошо"3-6. Первая зависимость построена по данным, полученным на экспери-

На рис. 5 приведена зависимость скорости осаждения покрытия от' температуры. Эта зависимость построена в координатах In W.

Требуемый уровень освещенности зависит от многих факторов, поскольку существует связь между освещенностью, размерами объекта, который должен осматриваться, и .расстоянием, с которого наблюдатель смотрит на объект. Эта зависимость изображена на рис. 11.6, на котором представлена зависимость остроты зрения от светимости. Острота зрения равна 1/9 (где в—угловой зазор в угловых минутах между двумя точками окружности, который еще воспринимается глазом). Эта зависимость построена из предположения, что отраженный свет эквивалентен падающему и что визуальный фон не создает помех для зрительного восприятия. Этот график можно легко использовать для определения необходимых уровней освещения.

2 - зависимость построена по экспериментальным точкам

ванки из исследуемого металла, измерить на торце высоту неровностей при помощи двойного микроскопа от центра к периферии и по этим замерам построить зависимость //max = f (v) Для одной подачи. Затем на этом же графике путем пересчета нужно нанести подобные зависимости для других подач. По приведенным выше формулам, пользуясь построенными графиками, можно построить всю правую часть диаграммы, показанной на рис. 8, т. е. построить зависимость Hmzx = f('u) для всех нужных подач как для чистового, так и для чернового точения. В левой части такая зависимость построена для

При определении влажности по сечениям лопаток наиболее сложным является оценка доли крупнодисперсной влаги. В первом приближении на основании экспериментальных исследований турбинных ступеней, решеток и сопел, а также детальных расчетов многоступенчатых турбин,, работающих во влажном паре, можно предложить метод определения доли крупнодисперсной влаги К' = / (z) в зависимости от места возникновения влаги в проточной части турбины (рис. 7.19). Если влага возникла в четвертой ступени от конца турбины (z — 3), то в соответствии с рис. 7.19-доля крупнодисперсной влаги за последней ступенью А/ = 0,28. Эта зависимость построена при конечном давлении за последней ступенью-р = 0,005 МПа. С ростом давления доля крупнодисперсной влаги будет уменьшаться в соответствии со значениями поправочного коэффициента кр (рис. 7.19, б) и тогда К = Я'кр.

- коэффициент быстроходности. Зависимость построена на основе испытаний нескольких сот экземпляров многошпиндельных автоматов отечественных и зарубежных фирм. Испытывались механизмы зажима, подачи пруткового материала, механизмы поперечных и продольных суппортов. Данные для механизмов линейного позиционирования перед ремонтом близки к границе предельных значений (она заштрихована). Это определяется сравнительно большой массой m продольных суппортов и их более высокой быстроходностью АЛО = 0,4-5-2, при этом было принято базовое значение АДОБ = Л. Наименьшей быстроходностью и более высокими коэффициентами динамичности отличаются зажимные устройства. Таким образом, на примере этих отработанных конструкций механизмов подтверждаются выводы о необходимости индивидуального назначения допустимых значений комплексных параметров для группы однотипных механизмов.

На рис. 4.2.6 [3] приведена обобщенная кривая усталости нерегулярных зон (НРК), полученная по результатам испытаний на от-нулевое растяжение нескольких сот многострингерных панелей, содержащих ту или иную нерегулярность конструкции. По оси ординат отложено номинальное напряжение "брутто" панели, определяемое в сечении, где начинается зона нерегулярности, по оси абсцисс - число циклов до появления трещины. Зависимость .построена для панелей, изготовленных из сплава Д16Т.

Рис. 5.9. Зависимость потенциальной и кинетической энергии от времени. Полная энергий представляет собой постоянную величину, равную сумме кинетической и потенциальной

Из опытов по рассеянию элементарных частиц известно, что-на малых расстояниях (во много раз меньших, чем размеры атома) закон притяжения между двумя нуклонами (протонами или нейтронами) сильно отличается от закона Кулона, согласно-которому потенциальная энергия взаимодействия двух частиц. равна е2/г. Существуют особые ядерные силы притяжения, которым соответствует приблизительно такая зависимость потенциальной энергии от расстояния между частицами:

Отмеченное отличие поведения реального газа от идеального обусловлено наличием сил взаимодействия между молекулами, которые не учитываются в модели идеального газа. Зависимость потенциальной энергии взаимодействия молекул и„ от расстояния г между ними показана на рис. 7.2. Характер зависимости ыя=/(г) можно предсказать на основании самых общих наблюдений. Так, тот факт, что газы конденсируются, свидетельствует о существовании сил притяжения на больших расстояниях между молекулами, а очень сильное сопротивление жидкостей сжатию говорит о том, что на малых расстояниях между молекулами действуют силы отталкивания. При низких плотностях газа (р-»-0) расстояние между молекулами значительно (г»0) и силы притяжения малы (рис. 7.2), а поэтому свойства реальных газов близки к идеальным.

Рис. 7.2. Зависимость потенциальной энергии от расстояния между молекулами

Рис. 12.6. Зависимость потенциальной энергии V(r) от расстояния между молекулами г.

Рис. 1.1. Зависимость потенциальной

Рис. 12. Зависимость потенциальной энергии, вызванной различной формой капли жидкости, вкатыванию шарика на от деформирующей силы. Точки склон, форма которого на-а, б, в, г и д на этом рисунке поминает кривую потен-соответствуют одноименным ста- циальной энергии абвгд. дням, изображенным на рис. 10. ,-, 1 ,

13. Зависимость потенциальной энергии ядра урана-238 от деформирующей силы в процессе ядерного деления. Чтобы удобнее было сравнивать с графиком деформации капли жидкости, основные стадии ядерного деления обозначены теми же буквами, что и на рис. 12. Если на стадии а недеформированное ядро приобретает количество энергии (например, поглощая нейтрон), достаточное для преодоления максимума (стадия в), происходят расщепление ядра на осколки, разлетающиеся с огромной скоростью (практически вся потенциальная энергия на стадии в переходит в кинетическую энергию этих осколков)

Рис. Г4. Зависимость потенциальной энергии ядра с Л л; 100 от деформирующей силы в процессе ядерного деления. Чтобы вызвать ядерное расщепление, необходимо сообщить ядру энергию (около 50 МэВ), примерно равную выделяемой в результате этого процесса (около 55 МэВ)

двум обычным уравнениям статики добавляется третье уравнение, выражающее зависимость потенциальной энергии деформированного вала от реакций в опорах, после чего задача определения реакций сводится к отысканию минимума потенциальной энергии U. Так, при рассмотрении вала на четырех опорах (рис. 1) возникает следующая задача: вал нагружен произвольными сосредоточенными силами Р±, Р2 и Р3 (могут быть, конечно, и силы, определяемые распределенными нагрузками). Необходимо определить реакции в концевых опорах RL и Л4 и промежуточных Х% и Х3. Для решения задачи ищется минимум потенциальной энергии системы U:

Вириальные коэффициенты являются функциями лишь температуры и могут быть вычислены, если известна зависимость потенциальной энергии взаимодействия