Зависимости плотности

известном эффекте чувствительности пластичности наводорожен-ного образца к таким параметрам испытания, как скорость и длительность нагруження [406]. Достоверное определение концентрации водорода в наименьшем сечении в момент разрушения образца весьма затруднительно. Что касается использования для теоретического построения кинетической диаграммы разрушения зависимости пластичности наводороженного образца от средней концентрации в нем водорода if> = if(Cn), то на основании несложного анализа можно заключить, что в этом случае расчетные значения скорости роста трещины окажутся завышенными по сравнению с результатами, которые получились бы при использовании более корректной зависимости ty — ty(C^)-

Второе условие требует учета зависимости пластичности от времени деформирования. Поскольку экспериментальных данных о временной зависимости пластичности недостаточно, то можно использовать параметрическую зависимость Ларсона—• Миллера в виде

При 150—200° С на кривых температурной зависимости пластичности имеется плато. Характерным в деформационном рельефе при этих температурах является то, что прямолинейные следы скольжения появляются на более поздних (чем при 100° С) стадиях деформирования (еор=2%); множественное скольжение проявляется при scp=10% и при дальнейшем деформировании не получает значительного развития. Поперечное скольжение развито слабо, миграция границ практически полностью отсутствует. При еср>12% наблюдается огрубление полос скольжения, по ко-

На рис. 3, б приведена зависимость А от температуры испытания. Неоднородность деформации с ростом температуры увеличивается, но не монотонно. При 100, 300 и 500° С на кривой А — Т имеются провалы, а при 200 и 400° С — всплески неоднородности. Это связано с локализацией пластического течения в грубых полосах скольжения и на границах зерен (при незначительной миграции последних). Некоторое уменьшение неоднородности при 100, и особенно при 500° С, связано, по-видимому, с интенсивным развитием поперечного скольжения и миграцией границ зерен. Такой ход кривой А — Т хорошо согласуется с кривыми температурной зависимости пластичности (рис. 1, а): понижение пластичности при 200 и 400° С соответствует росту неоднородности пластической деформации (рис. 3, б), и наоборот «всплеск» пластичности при 300 и 500° С соответствует падению А.

116. Ишуткин С. И. Исследование скоростной зависимости пластичности и сопротивления деформации углеродистых сталей.— Кузнеч. штамповоч. пр-во, 1966, №7, с. 10—11.

Из таблицы видно, что термообработка тоже приводит к некоторому снижению пластичности. По-видимому, снижение пластичности вызывается некоторым окислением ниобия в вакууме порядка 5-Ю"5 мм. рт. ст. Ниобий с покрытием во всех случаях имеет меньшую пластичность, чем ниобий без покрытия, но прошедший точно такую же термообработку. С целью выяснения влияния диффузии металла покрытия на свойства основного металла были проведены длительные отжиги при высоких температурах. Образцы, подвергнутые отжигу, испытывались на растяжение при комнатной температуре. Результаты приведены в табл. I. 42 и на рис. I. 36. Как видно из рис. I. 36, пятичасовой отжиг при 1600° С незначительно уменьшил пластичность как исходного ниобия, так и ниобия с покрытием, не изменив (по отношению к неотожженным образцам) характера зависимости пластичности от толщины покрытия. По-видимому, здесь еще не сказывается влияние диффузии. Совершенно иная зависимость

5.3.3 Аномалии температурной зависимости пластичности титана... 254

точку на температурной зависимости пластичности металла, при

ментальные температурные зависимости пластичности металла

различные виды температурной зависимости пластичности, но по-

чественную оценку температурной зависимости пластичности тита-

мости'плотности тока от времени при постоянных значениях потенциала, на основании чего строится потенциостатическая поляризационная кривая — график зависимости плотности тока, устой-

Определить зависимости плотности теплового потока q, Вт/м2, и теплового потока Q, Вт, от иысоты трубы.

где а = d ~ df ; р и р+ - плотность фрактала до и после упругой деформации; К - изменение его характерного линейного масштаба L при деформации. С учетом зависимости плотности фрактала от его линейного размера для

ным образом по изменению периода обращения спутника. Как уже было сказано, вследствие торможения земной атмосферой период обращения спутника (в соответствии с законами Кеплера) уменьшается, а его скорость увеличивается. Это обстоятельство, конечно, не противоречит закону сохранения энергии. Дело в том, что полная энергия спутника слагается из положительной кинетической энергии и отрицательной потенциальной, причем полная энергия является отрицательной. Вследствие торможения высота движения спутника уменьшается, при этом его потенциальная энергия, согласно закону сохранения энергии, расходуется на совершение работы против сил трения и увеличение кинетической энергии спутника. По скорости уменьшения периода обращения спутника можно сделать заключение о плотности атмосферы. В настоящее время имеются очень подробные данные о плотности атмосферы в широком интервале высот и зависимости плотности от различных факторов, полученные с помощью спутников.

С учетом зависимости плотности фрактала от его линейного размера для случая одноосной деформации фрактала получена связь между коэффициентом Пуассона v и (1гввиде [13]

ГАЗОВАЯ ДИНАМИКА — раздел гидроаэромеханики, в к-ром изучаются закономерности движения газов с учётом их сжимаемости (т. е. зависимости плотности газа от давления). Влияние сжимаемости газа проявляется при течении газов (или при движении в газе тел) с большими скоростями, близкими к скорости звука или превосходящими её, а также при распространении в газе сильных возмущений (см. Ударная волна). Г. д.— теоретич. основа мн. областей совр. техники (авиац. и ракетная техника, турбо- и компрессоростроение и др.).

Пленка, имеющая плотность почернения D и рассматриваемая в падающем на нее свете интенсивностью L, ослабляет этот свет. Вследствие этого интенсивность прошедшего света Lu становится меньше L. Фотографическая плотность почернения пленки определяется соотношением D = — lg LlLn. Кривую зависимости плотности почернения D пленки от логарифма относительной экспозиции A lg X называют характеристикой (рис. 5).

. Каждое изображение воспроизводит лишь небольшой участок диапазона плотностей, рассчитываемых с 2000 градаций. Более светлые участки структур соответствуют материалам с большей плотностью. На изображения центрального столбца наложены графики зависимости плотности структуры композита вдоль направлений, помеченных пунктирной линией.

Явление гистёрези-с а. При построении зависимости a=f(q) в условиях повышения плотности теплового потока появление первых паровых пузырей и переход к развитому кипению происходят при более высокой плотности теплового потока дпк по сравнению с ее значением, отвечающим прекращению процесса кипения <7пк при проведении опыта в обратном направлении. В связи с этим в интервале значений q между qm и дт коэффициенты теплоотдачи в первом случае (опыт с повышением q} оказываются меньше, чем во втором. Это объясняется тем, что при переходе от низких к более высоким плотностям теплового потока не все центры парообразования соответствующего радиуса кривизны (при данном перегреве жидкости) оказываются активными. Часть из них еще заполнена жидкостью и не может генерировать паровую фазу. При переходе от высоких значений q к более низким практически все центры, соответствующие данному температурному напору, являются активными. Рассмотренное явление получило название гистерезиса по тепловому потоку. На рис. 7.4 и 7.5 представлены опытные данные, полученные при кипении фреона-22 на никелевой трубке [39] и при кипении неона на платиновой проволоке*. В последнем случае опытные данные представлены в виде зависимости плотности теплового потока от температурного напора Д/=/ст—ta. Из риснунков видно, что коэффициенты теплоотдачи на нижней ветке петли гистерезиса могут быть в два (и более) раза ниже, чем на верхней. Это всегда следует учитывать при обобщении опытных данных, полученных в переходной области.

На рис. 13.15 показаны зависимости плотности критического теплового потока c/KPi от концентрации НК-компонента для нескольких бинарных смесей при кипении в большом объеме. Как видно из рисунка, для всех представленных здесь смесей (за исключением смеси пара- и метатерфенилов) отчетливо обнаруживаются максимумы на кривых gKPi = f (с„к'); иногда имеются два максимума (кривая 3, рис. 13.15).

ляются взаимно обратными, т. е. убывающей ветви кривой •a = f(cHK') соответствует возрастающая ветвь кривой q^\=f (сак')' и наоборот. Такой ход зависимости плотности критического теплового потока от концентрации НК-компонента легко объяснить, если учесть, что кризис теплообмена при кипении непосредственно связан с гидродинамикой пристенного двухфазного слоя. Как уже отмечалось, при кипении смесей уменьшение коэффициента теплоотдачи с ростом значения Аснк, а также производной Ын/дсяк обусловлено снижением числа действующих на единице 0,15 поверхности центров парообразования z, скорости роста паровых! пузырей ш„, а также изменением 0,$\ других внутренних характеристик' процесса кипения, например диа-j метра пузыря при отрыве от теп- -0,25 лоотдающей поверхности do. Авторы работы [203] установили, что значение' d0 уменьшается с ростом Ас™ и, наоборот, увеличивается при уменьшении последней. Очевидно, что чем меньше Рис ,3 15 Зависимость qKfl от ЧИСЛО Действующих центров паро- массовой концентрации с'нк при образования И отрывной диаметр кипении бинарных смесей органи-пузыря, тем при большей плотно- ческпх жид^сътеемйе. в большом сти теплового потока нарушается . ,