Зольность содержание
Во втором случае изменяется абсолютная величина скорости, но зато остается неизменным ее направление. Поэтому уравнение (3.30) можно рассматривать как скалярное, т. е. считать, что ъ в числителе и У в знаменателе уравнения (3.30) представляют собой одну и ту же скалярную величину, являющуюся функцией времени. Тогда, воспользовавшись результатами дифференцирования, содержащимися в выражении (3.20), можно написать:
Таким образом, определение коэффициента теплоотдачи сводится к вычислению интеграла, стоящего в знаменателе уравнения (12-17).Эти_ вычисления были проделаны Д. А. Лабунцовым. При этом использовались уравнения для коэффициента турбулентного обмена ег> предложенные Линем и Шлингером. Было принято, что физические параметры конденсата постоянны и eg = es (т. е. Ргт=1). Результаты интегрирования аппроксимированы в интервалах 1^Ргж^25 и l,5-103^Re^6,9-104 уравнением
Интересно отметить следующее обстоятельство. В знаменателе уравнения (280) первый член представляет собой обратную величину максимальной скорости диффузии (с — 1, с0 = .0) с точностью до множителя t *, а второй член — обратную величину скорости обратной (катодной) реакции. При достаточном удалении от равновесного потенциала, наблюдаемом при обычной коррозии металла, скорость обратной реакции становится сколь-угодно малой по сравнению с максимальной скоростью диффузии даже при небольших D:
мал, то можно пренебречь вторым членом в знаменателе уравнения (293) и тогда
Интересно отметить следующее обстоятельство. В знаменателе уравнения (293) первый член представляет собой обратную величину максимальной скорости диффузии (с = 1, с0 = 0) с точностью до множителя t * , а второй член — обратную величину скорости
Маховые массы постоянны. Уравнение (36) служит для подсчёта времени работы дьигателя в наиболее общем случае, при меняющихся статических и маховых моментах механизма. В том случае, когда маховые массы постоянны, последний член в знаменателе уравнения (36) становится равным нулю, и уравнение приобретает вид обычного уравнения, выводимого из второго закона Ньютона
Таким образом, определение коэффициента теплоотдачи сводится к вычислению интеграла, стоящего в знаменателе уравнения (3-2-3). Эти вычисления были проделаны Д. А. Лабунцовым [3-21]. При этом использовались уравнения для кинематического коэффициента турбулентного переноса, предложенные Линем и Шлингером. Согласно Линю:
Пренебрегая в знаменателе уравнения (4-19) единицей, по сравнению со значениями остальных слагаемых,
Пренебрегая в знаменателе уравнения (5-8) влиянием A |
|
